Аксиома о временном слое

Предположение о неприводимости нолей, использованное в определении теории поля, предлагалось усилить аксиомой о временном слое, которая утверждает следующее. Если Т — пространственно-временная область, лежащая между двумя пространственноподобными новерхностями, то операторы вида ф(/) должны образовывать неприво- [c.147]

Например, в теории, описывающей взаимодействие нуклонов с я-мезонами (предполагаем, что все частицы стабильны), можно ввести поля 11 и ф, ф соответственно для частиц р, п тз. я , я°. В теории, в которой справедлива аксиома асимптотической полноты, гильбертово пространство (включая я-мезоны) натянуто на состояния вида (фр, фп)Ч "о. Это следует из теории Хаага — Рюэля, если состояния ( фр, фп)Ч "о не ортогональны одномезонным состояниям. Тогда теорема 4-5 приводит к тому, что операторы (ярр, 11371), проинтегрированные с произвольными основньши функциями, образуют неприводимый набор. Аналогичным образом можно показать, что ( фр, ф ) и ( фп, ф+) всегда могут выступить в роли других неприводимых наборов операторов. Однако, насколько нам известно, может случиться так, что в одной теории набор ( фр, фп) во временном слое неприводим, тогда как в другой теории он приводим, а набор (орр, 11 , ф) неприводим. Эта проблема тесно связана с вопросом, является ли пион в каком-то смысле связанным состоянием нуклона и антинуклона или нет. [c.199]

В связи с этим хочется еще раз обратить внимание на общий результат, полученный в 8 из кинетического уравнения Паули, полученного для изолированной системы исключительно на уровне нерелятивистской квантовой механики при переходе к шкале кинетического времени, в которой энергетический аргумент у функции распределения приобретает реальный смысл, следовало, что при достижении системой равновесного состояния распределение по микроскопическим реализациям этого состояния внутри энергетического слоя Д(/- 7 ) становится равновероятным. В рамках только равновесной статистической теории утверждение такой структуры смешанного состояния равновесной изолированной системы являлось исходной аксиомой. Шббс назвал это распределение микроканшическим. Исходя из этого распределения и общих формул традиционной квазистатической термодинамики можно построить и другие варианты статистической равновесной теории, основанные на использовании канонического и большого канонического распределений Шббса для систем, имеющих заданную температуру, и т. д. (этот материал входит в первую часть курса Термодинамика и статистическая физика равновесная теория ). [c.359]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...