Дисперсионное соотношение по передаваемому импульсу с вычитанием

Конечно, следует всегда иметь в виду, что в интеграл в правой части (13.11) входят исключительно нефизические значения амплитуды рассеяния согласно (13.6), физическая область значений t лежит между —4/г и нулем. Только этому интервалу соответствуют физически возможные значения угла рассеяния, приводящие к указанным передаваемым импульсам. Тем не менее соотношение типа (13.11) не лишено физического интереса, особенно в том случае, когда требуется производить небольшое число вычитаний (см. 4, п. Двойное дисперсионное соотношение ). [c.376]

Допустим теперь, что амплитуда А (г) асимптотически стремится к нулю при I. г I оо по крайней мере как г и что она обладает другими свойствами амплитуды, соответствующей потенциалу Юкавы (12.22а). В этом случае амплитуда А удовлетворяет дисперсионному соотношению по передаваемому импульсу без вычитаний вида (13.11), т. е. [c.379]

I t I a шлитyдa растет не быстрее, чем t в степени п — е, где п > д, 8 > 0. Поэтому амплитуда А должна удовлетворять дисперсионному соотношению по передаваемому импульсу с вычитанием . Взяв произвольно п точек z , не лежащих на разрезе, получаем [c.376]

Приведенные выше рассуждения можно распространить на случай, когда амплитуда А (г) имеет асимптотику О (1 г 1 ) и удовлетворяет дисперсионному соотношению по передаваемому импульсу с вычитаниями. Тогда из формулы (13.19) также получаем правильную интерполяцию, но только теперь при Ре / > б. При некотором значении /, для которого Ре / б, (13,19) имеет полюс. В области Ке / С б функцию Ог можно найти, только строя аналитическое продолжение (13.19). Из теоремы Карлсона в рассматриваемом случае опять следует, что таким образом мы получим единственное аналитическое [c.379]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...