Рождения и уничтожения операторы для экситонов

Выражение (67.38) определяет частоты двух ветвей поляритонных состояний в кристалле. В кристалле сернистого кадмия они согласно расчетам Суми [469] имеют вид, указанный на рис. 83. Операторы рождения (к) поляритонов связаны с операторами рождения и уничтожения экситонов (Б, Б ) и фотонов (а, а ) соотнощениями [c.597]

При обсуждении проблемы экситонов мы до сих пор не ставили вопрос о том, в какой мере экситоны могут рассматриваться как элементарные возбуждения и, в частности, являются ли эти возбуждения пар фермионами или бозонами. Этот вопрос мы исследуем в представлении чисел заполнения. Для этого мы определим операторы с рождения и уничтожения. Пусть в зоне проводимости (индекс п) Спг, и с , соответственно, рождают и уничтожают электрон с волновым вектором к. В валентной зоне Стн и Сть, соответственно, рождают и уничтожают дырку. [c.190]

В принципе полный гамильтониан для электромагнитного излучения и активной среды может быть полностью составлен из сумм, аналогичных первым двум членам выражения (1.120) и последовательно описывающих ансамбли частиц и квазичастиц, которые представляют активную среду, т. е. с помощью операторов рождения и уничтожения электронов, дырок, экситонов, ферромагнитов, плазмонов и т. д. С одной стороны такая формализация и унификация построения формулы полного гамильтониана облегчает общность построения квантового описания, с другой стороны — затрудняет возможность использования его в конкретных расчетах из-за невозможности точного определения многих величин, входящих в этот гамильтониан. [c.34]

Наряду с оператором (48.1в), не изменяющим общего числа экситонов в системе, следовало бы еще рассмотреть операторы, характеризующие процессы рождения и уничтожения экситонов. К таким операторам относятся а) операторы взаимодействия экситонов с фотонами, приводящие к их взаимному превращению. Эти процессы характеризуются радиационным временем жизни 10 сек б) операторы неадиабатичности, приводящие к безызлучательным превращениям энергии экситонов в энергию колебаний решетки продольная релаксация). Теория безызлуча-тельных переходов развита слабо. Поэтому эти процессы учитываются феноменологически (см. ниже) путем формального введения малого параметра ц= 1хт, где Т/ —время жизни по отношению к безызлучательным переходам. В люминесцирующих кристаллах Ху<Хт- В нелюминесдирующих кристаллах справедливо неравенство т >Тг. [c.373]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...