Флюксоид

Таким образом, для одного флюксоида, объединяя вклады [c.458]

Остов устойчив при / со, причем утверждение относительно-знака / эквивалентно утверждению о знаке поверхностной энергии. Критическое поле Ясь при котором флюксоид становится [c.458]

Вблизи верхнего критического поля флюксоиды плотно упакованы и внешнее поле заполняет почти весь образец, оставляя лишь небольшие участки между флюксоидами. Разрушение сверхпроводимости массивных образцов начинается с поля, равного верхнему критическому. Вычисление величины верхнего. критического поля Нс2 дает [c.459]

Рис. 12.38. В смешанном состоянии флюксоид существует благодаря вихревому сверхпроводящему току. Остов нити магнитного потока, имеющий размеры I, находится в нормальном состоянии и заключает в себе почти весь, поток, однако поле проникает в сверхпроводящую область на расстояние Х — плотность тока, А (г)— параметр энергетической щели. Каждая нить магнитного потока содержит один квант потока Лс/2е == 2-Ю Гс-см . (Из [47].)

Теоретическое пространственное распределение величины энергетической щели в сверхпроводнике II рода приводится на рис. 12.36. Постоянная решетки флюксоидов определяется длиной когерентности и может быть порядка 10 см. Решетка флюксоидов наблюдалась экспериментально с помощью дифракции нейтронов [44], а также с помощью метода магнитных порошков [45], как это показано на рис. 12.37 (сам метод описан, в [46]). Структура самого флюксоида показана на рис. 12.38. [c.461]

Эту единицу потока называют флюксоидом. Заметим, что простой результат (Л.И) не имеет места, если поток пронизывает само кольцо, например, в том случае, когда кольцо — тонкое. [c.751]

Квантовые вихри сверхпроводящего тока, затухающие на расстоянии б и несущие один квант магнитного потока Фо (см. 18.2, 18.3), обычно называют флюксоидами или абрикосовскими вихрями. [c.358]

Для оценки Яс1 рассмотрим устойчивое вихревое состояние при абсолютном нуле, когда длина когерентности меньше глубины проникновения, I <С1. Оценим энергию флюксоида (нити нормального металла в вихревом состоянии) при среднем поле-в нити Ва. Остов флюксоида находится в нормальном состоянии и имеет радиус порядка длины когерентности толщина границы между нормальной и сверхпроводящей фазами также порядка длины когерентности. Для энергии нормального остова / ore, которую определим как произведение равновесной энергии на площадь сечения остова, имеем (на единицу длины) [c.458]

Рис. 12,36. Контурная-диаграмма локальных пространственных вариаций ширины энергетической щели в сверхпроводнике II рода при поле, несколько меньшем верхнего критического поля Нс2. (Из работы Клейнера и др. [43].) В центре каждого флюксоида ширина энергетической щели равна нулю. Подобный вид треугольной решетки был обнаружен экспериментально

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...