Кутателадзе большом объеме

Решение. Плотность первого критического теплового потока при кипении жидкости в большом объеме может быть подсчитана по формуле С.С. Кутателадзе 1191 [c.281]

В качестве примера критериальных формул может быть предложено уравнение Кутателадзе [22, 24, 26] для кипения до-гретой воды на чистых поверхностях в большом объеме (получена из опытов с водою, проведенных вплоть до критического давления, и с рядом других жидкостей представлена в системе единиц кГс, м, сек) [c.177]

Другой вопрос, на котором я хочу остановиться в связи с тем же докладом проф. С. С. Кутателадзе, это вопрос об определении критических тепловых потоков. Здесь в одном случае, при кипении на погруженных поверхностях, достигается достаточная точность в другом случае, более интересном для практики, установленные количественные связи дают различные результаты и, что еще более важно, экспериментальные данные ряда исследователей резко различаются между собой. Конечно, это не результат самого механизма возникновения процесса. Природа процесса зарождения кризиса при кипении в трубах и в большом объеме одна и та же. Однако для первого случая различные методы (гидродинамическая теория проф. С. С. Кутателадзе, полуэмпирический метод теории подобия и аналитическое решение Зубра) привели к весьма близким количественным результатам, достаточно хорошо согласующимся с экспериментальными данными, в то время как при кипении в условиях вынужденного движения данные по кр различаются нередко в 2—3 раза. В последние годы некоторые исследователи обратили внимание на наличие влияния пульсаций на q p- Однако в количественных связях пульсации не находят никакого отражения, в связи с чем использование полученных зависимостей для расчетов затруднено. По моему мнению, не-изученность влияния некоторых факторов на процесс возникновения кризиса является причиной расхождения полученных экспериментальных данных, а отсутствие количественных характеристик влияния некоторых воздействий (например, пульсаций) затрудняет построение обобщенных зависимостей. [c.231]

Уравнение (12-8) представляет собой уравнение Кутателадзе [13] для кипения в большом объеме. [c.284]

Характер зависимости критической тепловой нагрузки от недо-грева в случае движения даутерма в циркуляционном контуре такой же, как и для большого объема. С. С. Кутателадзе и Б. А. Бураков (Л. 3] считают возможным принять для расчета в обоих случаях одну формулу. [c.188]

Обобщение опытных данных по теплообмену при кипении морской воды в большом объеме в форме зависимостей, предложенных С. С. Кутателадзе, В. И. Толу-бинским, Н. Ю. Тобилевичем, А. Ф. Сорокиным, Д. А. Ла-бунцовым, показало, что некоторые из них не дают удовлетворительного согласования с опытом. Каждое из этих уравнений удобно использовать тогда, когда известны основные величины, входящие в него. [c.146]

Криоге-нные жидкости — жидкий кислород, азот, водород, гелий и т. д. — при кипении в большом объеме ведут себя так же, как обычные жидкости. Положение кривой д=/(Гго—Тнас) сильно зависит от материала и характеристик твердой паверхности. Обзор таких экспериментальных данных имеется в работах [59—63]. На рис. 5.19 приведен обобщенный график, построенный на основании большого количества экспериментальных данных по кипению в большом объеме, а та1кже по пленочному кипению для кислорода. В работе [63] была предпринята попытка описать все эти данные модифицированным соотношением Кутателадзе [c.154]

Наиболее простым приближением на первый взгляд является иопользование соотношений для кипения в большом объеме, таких, как уравнения Форстера и Грейфа [6], Гилмура [12], Кутателадзе [13], Лабунцова [14] и М/инченко [15]. Однако было показано, что такие соотношения пригодны лишь для случаев малого расхода, соответствующих кипению в большом объеме, и случаев больших тепловых потоков, когда пузырьки начинают заполнять всю (поверхность нагрева независимо от расхода [16]. [c.284]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...