Процесс квазиравновесный (квазистатический)

Процесс, протекающий так медленно, что в системе в каждый момент времени успевает установиться практически равновесное (т. е. очень близкое к равновесию) состояние, представляет собой квазистатический или квазиравновесный процесс. [c.19]

Следовательно, любой медленно совершающийся процесс есть процесс квазистатический или квазиравновесный (как бы равновесный), и тем больше он приближается к равновесному, чем медленнее протекает. [c.66]

Если процесс протекает настолько медленно, что в каждый момент времени успевает установиться равновесие, то такой процесс носит название квазиспштического. В ходе квазистатического процесса система и окружающая среда в каждый момент времени находятся в квазиравновесных состояниях. [c.11]

Процесс, протекающий настолько медленно (квазистатически), что в системе в каждый момент времени успевает установиться практически равновесное (т. е. очень близкое к равновесию) состояние, представляет собой квазиравновесный процесс. Степень приближения этого процесса к строго равновесному процессу будет тем больше, чем меньше скорость изменения состояния системы. В пределе мы приходим к бесконечно медленному процессу, который является вполне равновесным и представляет собой совокупность последовательно проходимых системой состояний равновесия. Если состояние системы в каждый момент времени не является состоянием равновесия, то такой процесс изменения состояния называется неравновесным. В неравновесном состоянии внутренние параметры системы вообще не определяются однозначно внешними условиями поэтому для характеристики неравновесного состояния нужно в отличие от равновесного состояния, помимо внешних условий, задавать еще один или несколько внутренних параметров (например, распределение плотности). [c.19]

Приведем его в аксиоматической формулировке Рудольфа Юлиуса Клаузиуса (R. J. lausius, 1865) дм любой равновесной (точнее, квазиравновесной, т.е. участвующей в квазистатическом процессе) термодинамической системы существует однозначная функция термодинамического состояния S = S 0,x,N), называемая энтропией, такая, что ее полный дифференциал [c.43]

Аналогичное утверждение можно сделать и по отношению к количеству тепла 8Q. Конечно, такое элементарное и наглядное рассмотрение, в котором все необходимые величины имели бы механический смысл и были непосредственно измеряемы, в данном случае затруднено. Вместо диаграмм процессов перехода 1- 2 и 2- 1, изображенных на рис. 16, мы должны были бы рассмотреть ситуацию на основе рис. 20 и учесть возникающее при неквазистатиче-ском нагревании расслоение системы на области с разными значениями в и т. д. (хотя бы на две области, что сразу вызвало бы необходимость рассмотрения проблем типа тех, которые исследуются в задаче 41). Подобное рассмотрение даже на качественном уровне было бы сейчас преждевременным, так как необходимый для этого параметр 5 мы еще не вводили даже для квазиравновесных состояний системы. Ограничимся поэтому лишь одним частным случаем. Представим процесс квазистатического нагревания системы (рис. 18) как бесконечно медленный сдвиг системы вдоль источника тепла ( термостата ), температура которого растет слева направо. Если же это скольжение по термостату происходит с конечной скоростью, то область, в которой температура системы сравняется с температурой находящегося под ней участка термостата, составит только часть системы, а поэтому и тепло 6Q сообщенное системе, будет меньше того количества тепла ЬQ, которое потребовалось для полного ее прогревания от температуры 01=0 до 02=0 + с 0, т. е. [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...