Русло с уклоном нулевым

ИССЛЕДОВАНИЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОГО УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ В ПРИЗМАТИЧЕСКИХ РУСЛАХ С ПРЯМЫМ, НУЛЕВЫМ И ОБРАТНЫМ УКЛОНАМИ ДНА [c.269]

Рассмотрим основные формы кривых свободной поверхности потока, которые МОЖНО наблюдать в призматических руслах с прямым, нулевым и обратным уклонами дна. [c.279]

ФОРМЫ СВОБОДНОЙ ПОВЕРХНОСТИ ПОТОКА В ПРИЗМАТИЧЕСКИХ РУСЛАХ С ОБРАТНЫМ ИЛИ НУЛЕВЫМ УКЛОНОМ (/<0 или 1 = 0) [c.173]

Для русла с нулевым уклоном исходное уравнение (17-3) будет иметь вид [c.174]

Обратимся к кривой удельной энергии потока (рнс. 23-4) и рассмотрим движение в русле с нулевым уклоном, допуская, что в прыжке не происходит потерь энергии. [c.221]

Какие особенности удельной энергии сечения и ее изменения по длине можно отметить в руслах с нулевым или обратным уклоном [c.18]

Формы свободной поверхности потока в открытых призматических руслах с нулевым ( = 0) и обратным ( <0) уклоном дна [c.58]

Проанализируйте формы кривых свободной поверхности в открытых призматических руслах с нулевым и обратным уклоном. Дайте энергетическую трактовку. [c.70]

На рис 21.2 представлен график удельной энергии сечения применительно к руслу с нулевым уклоном дна ( = =0). При этом, если плоскость сравнения совместить с плоскостью дна, удельная энергия потока Е и удельная [c.388]

Для русла с нулевым уклоном (г=0) (Ш [c.220]

Горизонтальное дно русла (г о = 0). Для водотоков с нулевым уклоном дна в формуле (XII. Па) уклон трения определим по формуле [c.301]

На рис. 21.2 представлен график удельной энергии сечения применительно к руслу с нулевым уклоном дна (/ = 0). При этом, если плоскость сравнения совместить с плоскостью дна, удельная энергия потока Е и удельная энергия сечения Э совпадают. Перед гидравлическим прыжком состояние потока бурное, чему соответствует нижняя ветвь кривой Э f (А). Спокойное состояние характеризуется верхней ветвью этой кривой. Потери удельной энергии Лгр в гидравлическом прыжке обозначены ДЭпр. [c.96]

Горизонтальное дно русла (г о = 0). Для того чтобы привести к интегрируемому виду уравнение (XII. 19а), составленное для нулевого уклона (рис. XIII. 2), в нем следует заменить на /С р/кр и параметр кинетичности представить в следующем виде [c.290]

О. Ф. Васильев рассмотрел образование совершенного гидравлического прыжка в постепенно расширяющемся русле прямоугольного сечения. Удовлетворительное растекание потока в плане (без отрыва от баковых стенок) обычно достигается при углах расширения русла О С 13° (рис. XVI. 18). На основе ряда экспериментов О. Ф. Васильев подтвердил ранее установленное положение, что при < V 2 нулевых продольных уклонах дна, если создать условия, при которых перед прыжком будет обеспечено радиальное растекание бурного потока, можно добиться удовлетворительного растекания практически при любых углах расширения русла. Исходя из этих условий, О. Ф. Васильев пред-ЛОЖ1ИЛ излагаемую ниже методику расчета гидравлического прыжка в расширяющемся русле. [c.337]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...