Взрыв на внешней границе тела

Интерпретация этого выражения подобна той, которая использовалась для формулы (276). Функция f(r— j) представляет исходящую из начала координат волну, а функция g r + jt) — волну, приходящую в начало координат. Первая из них удобна для исследования задачи о взрыве в полости тела. Последняя пригодна для решения задачи о взрыве на внешней границе тела. Примером последнего служит распространение волны, сходящейся к центру сплошного шара конечных размеров после внезапного приложения давления на всей его внешней поверхности. [c.513]

Тело, испускающее электроны или ионы, называется эмиттером. Для наблюдения и использования электронной или ионной эмиссии необходимо создать у поверхности эмиттера электрическое поле, отсасывающее эмитированные частицы. Обычно для достижения эмиссионным током насыщения достаточно приложить небольшое поле (десятки или сотни вольт на сантиметр). В случае полевой эмиссии внешнее электрическое поле превращает потенциальный порог, существующий на границе тела и препятствующий выходу электронов, в барьер конечной ширины и уменьшает его высоту, вследствие чего становится возможным квантовомеханическое туннелирование электронов сквозь барьер. При этом энергия электрического поля затрачивается только на ускорение эмитированных электронов. Для возникновения полевой эмиссии необходимо приложить к телу сильное электрическое поле (I 10 В/см), при этом плотность тока может достигнуть 10 А/см . При еще больших импульсных полях локальные участки эмиттера (выступы, заострения) сильно разогреваются (чаще всего током полевой эмиссии) и взрываются. Часть вещества эмиттера переходит из конденсированной фазы в плотную плазму. Этот процесс сопровождается испусканием интенсивного электронного потока — возникает взрывная электронная эмиссия. Монографии и обзоры по эмиссионной электронике и различным видам эмиттеров приведены в [1—4, [c.567]

Сущность 3. Каждый взрывчатый 1 аа кан таковой мо кет существовать лишь в известных пределах давления и 1°. Он обладает значительной потенциальной химич. энергией, к-рая освобошдается, как скоро состояние газа переходит границы этой области. Для каждого газа существует особая г°, достишение к-рой всегда обусловливает собой начало реакции. Эта 1° называется 1° вспышки или воспламенения и является функцией давления. Т. о. для воспламенения взрывчатой смеси необходимо довести I" газа до 1° вспышки. Это достигается или путем сжатия рабочей смеси или посредством соприкосновения части взрывчатого газа с телами, имеющими г° выше г° вспышки. -1тобы произвести взрыв, требуется затрата энергии, которая незначительна в сравнении с энергией самого взрыва, но различна в зависимости от того, как далеко взрывчатый газ находится от своего состояния воспламенения, а также в зависимости от того, каким образом эта энергия ему сообщается. Если затратой внешней энергии довести до воспламенения не всю имеющуюся массу взрывчатого газа одновременно, а лишь какую-либо часть ее, то хотя последовательно "будут воспламеняться различные части, но в каждый данный момент в со- [c.143]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...