Измерение температуры баллистическим методом

На рис. 39 приведена схема установки для измерения магнитных свойств при высоких и низких температурах баллистическим методом. Катушка / служит для намагничивания образца. Катушка II является баллистической ее наматывают на трубку из фарфора или кварца, в которую входит образец таким образом, чтобы при нагрева НИИ не могло происходить замыкания витков, или наматывают поверх намагничивающей катушки. [c.173]

Подробное описание, содержащее много полезных сведений об установке для получения низких температур методом адиабатического размагничивания, а также описание приборов для измерения этих температур с помощью моста переменного тока или баллистическими методами было опубликовано Де-Клерком и Хадсоном [13]. [c.257]

Порядок измерения состоял в том, что сначала образец нагревался или охлаждался до определенной температуры, затем включалось магнитное поле соленоида 2, которое переводило его в магнитно-насыщенное состояние. Вслед за этим с помощью быстрого опускания или поднимания рычага 8 накладывалось или снималось растяжение и отмечался баллистический отброс гальванометра. Одновременно обычным методом коммутирования снимала< ь кривая намагниченности насыщения (1 ) в функции температуры. Из результатов измерений Д/, и 4 вычислялась величина относительного измене- [c.116]

В некоторых ранних экспериментах с адиабатическим размагничиванием использовалось устройство для измерения температуры баллистическим методом [14]. На фиг. 12 приведена схема такого устройства. Подробное описание современных конструкций таких устройств, применяемых для измерения очень низких температур, опубликовано Стинлендом [15]. [c.257]

Кривые восириимчивости, полученные в Лейдене из экспериментов в продольных нолях, приведены на фиг. 74. Приложенное поле было направлено параллельно кубической оси. Измерения выполнялись баллистическим методом небольшое измерительное поле было равно 1,08 эрстед-, период колебаний гальваномэтра составлял 1,3 сек. Качественно полученные результаты аналогичны результатам для случая поперечного поля (ср. фиг. 69), однако максимумы являются значительно более высокими, а возрастание и падение происходят почти вертикально при значениях напряженности поля 60 и 210 эрстед. Обнаружен также двойной максимум, который исчезает при самых низких температурах. [c.546]

На фиг. 6 приведены кривые зависимости энтропии от магнитной восприимчивости для четырех образцов хромокалиевых квасцов по данным, полученным в Лейдене [25]. При более высоких температурах, когда измерения восприимчивости баллистическим методом и на переменном токе еще дают одинаковые результаты, отложена дейсгвительная часть восприимчивости [c.272]

Р°К. Баллистический метод измерения температуры дает менее точные результаты. Стинленд [15] указывает, что предельная точность измерения на его установке составляет 0,05 витка. Это обеспечивает достаточную точность при измерении температур ниже 0,1° К- [c.260]

Общий ход явлений в этой области температур может быть описан следующим образом. Вблизи п ипже температуры максимума восприимчивость, измеренная методом баллистического индукционного моста (обозначаемая через /, в то время как у и у" — действительная и мнпмая составляющие [c.514]

Магнитные свойства исследуемых ферритов измерялись на баллистической установке БУ-3. Многие измерения дублировались на установке У-542. Оба метода измерения дали удовлетворительно совпадающие результаты. На цилиндрических образцах четырехконтактным методом по компенсационной схеме измерялось удельное сопротивление образцов феррита Ь1о.5ре2,5 .хМп х 04 В зависимости от содержания марганца при комнатной температуре. [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...