221 — Время Процесс

Этот процесс можно представить себе как процесс в закрытой системе, если считать системой то количество газа, которое остается в сосуде при конечных давлении и температуре. Во время процесса это количество газа может быть рассмотрено как отделенное свободно двигающимся поршнем от остальной массы воздуха. В этом случае давление понижается очень медленно, так что процесс можно рассматривать как изотермическое обратимое расширение идеального газа. [c.46]

Энергетический анализ показывает, что все известные в настоящее время процессы сварки металлов осуществляются введением только двух видов энергии — термической и механической или их сочетания. Поэтому в группу особых процессов пока могут быть включены только нейтронная сварка пластмасс и (условно) склеивание, которое практически происходит без введения энергии. Сварка вакуумным схватыванием (не в отдельных точках, а по всему стыку) возможна только при наличии сдавливания, поэтому она также отнесена к механическим процессам, хотя при сварке здесь энергия может даже выделяться, а не вводиться извне. [c.21]

Кинетика выделения фаз при распаде твердых растворов. Распад с выделением фаз происходит по механизму образования и роста зародышей в соответствии с общими закономерностями этого механизма. Помимо затрат выделившейся объемной свободной энергии на приращение поверхностной энергии и компенсацию энергии упругих деформаций, образование зародышей тормозится еще и необходимостью больших флуктуаций концентрации. Поэтому для начала распада требуются большие степени переохлаждения (пересыщения) и длительные выдержки при соответствующих температурах. В то же время при данных температурах должны заметно развиваться процессы диффузии растворенных компонентов. Общая скорость образования новой фазы в зависимости от степени переохлаждения описывается кривой с максимумом. Чем больше степень переохлаждения, тем меньшие размеры имеют устойчивые зародыши, способные к росту. В координатах температура — время процесс описывается С-образной кривой. В реальных металлах возникновение зародышей облегчается наличием дефектов кристаллического строения. [c.497]

В процессе сжатия нет потерь энергии, т. е. полная работа всех сил взаимодействия за время процесса взаимодействия равна нулю. [c.102]

Длительность процессов. Пусть в точке с координатой х Л -системы отсчета протекает некоторый процесс, длительность которого в этой системе Ma=t2 —ti (со бст-венное время процесса). Найдем длительность данного [c.196]

Время взаимодействия (среднее время процесса) получим, если ядерное время умножим на 10 — 10 , и оно составляет сек. [c.362]

Интересно отметить, что, по-видимому, непосредственное разложение на свету испытывают не кристаллы бромистого серебра, а менее стойкие его соли, вероятно, сернистые соединения серебра, образующиеся на поверхности кристаллов во время процесса созревания светочувствительной эмульсии. Сера присутствует в качестве примесей в желатине эмульсии. Желатин, тщательно очищенный от серы, не пригоден для изготовления чувствительных фотоэмульсий. [c.672]

Каждая такая спектральная линия не представляет собой, однако, излучения строго определенной длины волны, а является, как уже не раз упоминалось, излучением в очень узком спектральном участке, в котором энергия распределена так, что интенсивность быстро падает от центра к краям. Измерение ширины спектральной линии (см. 158) показывает, что в излучении разреженного газа величина этого участка нередко ограничена сотыми и даже тысячными долями ангстрема. Однако условия возбуждения могут заметно влиять и на эту величину, равно как и на положение центра (максимума) спектральной линии. Внешнее электрическое (или магнитное) поле вызывает расширение (или даже расщепление) спектральной линии, а такие внешние поля (особенно электрические) могут в условиях газового разряда обусловливаться высокой концентрацией ионов в разряде и достигать заметной величины столкновение светящегося атома с соседними во время процесса излучения также ведет к уширению линии й тому же ведет и самый факт теплового движения атома вследствие эффекта Допплера. В специальных условиях, например при мощных разрядах, сопровождающихся сильной ионизацией, или при большой плотности газа эти искажения могут достигать значительной величины. Однако [c.712]

Здесь интеграл берется по всей площади разреза. Для вычисления Ed необходимо найти среднюю силу F (в расчете на единичную площадь), приложенную к точке поверхности во время процесса смещения. Представим кристалл в виде набора концентрически расположенных трубок, в центре которого находится дислокация. IOG [c.106]

В результате получили систему уравнений с периодическими коэффициентами. Основная особенность данной задачи заключается в том, что время процесса ограничено (время движения массы по стержню), поэтому колебания стержня являются неустановившимися и воспользоваться методами, которые были изложены в 7.7, нельзя. Время движения массы т по стержню равно tк = l/v. Безразмерное время Тк=1/Цо- Систему уравнений (4) можно представить в виде [c.299]

Любая гипотеза нуждается в экспериментальной проверке. Ее идею предложил сам Юкава. Энергию, соответствующую массе покоя мезона и равную примерно 125 МэВ 0,511 МэВ), необходимо сообщить системе нуклон — нуклон, чтобы выбить из нее мезон. В известных в то время процессах радиоактивного распада изменения энергии были значительно меньшими, поэтому они не могли быть использованы для обнаружения мезонов. [c.185]

Оценим теперь величину двойного интеграла по времени (5.61) при Т . Подынтегральное выражение заметно отлично от нуля лишь в окрестности шириной порядка т диагонали квадрата области интегрирования (рис. 8). Кроме того, если мы, например, рассмотрим процесс с заданными начальными условиями, когда начальная функция плотности Bi(x, 0) отличная от стационарной Pi x), то нам придется исключить также две окрестности координатных осей такой же ширины t-оо, и, следовательно, вероятность [c.75]

Работа и теплота представляют собой энергию, передаваемую од 1им телом другому за время процесса взаимодействия будучи результатом этого процесса, работа и теплота являются функциями процесса. Это означает, [c.8]

Из уравнения (5.80) следует, что изменение внутренней энергии за единицу времени обусловлено диссипацией механической энергии (превращением ее в тепловую) и притоком теплоты извне за то же время. Процесс диссипации зависит только от вязкости и для идеальной жидкости (ц = 0) не имеет места. Из уравнения (5.81) следует, что изменение полной энергии складывается из изменения кинетической энергии, тепловой энергии, полученной от диссипации и притока теплоты извне. [c.116]

Анализируя это выражение, можно сделать вывод, что слагаемое, содержащее V, является малым по сравнению со вторым слагаемым в выражении для силы Р. Время процесса внедрения мало, поэтому ускорение заметного влияния на величину скорости и не оказывает и скорость V предполагается постоянной. В этом случае давление на контактной [c.190]

Таким образом, полное время процесса схлопывания составляет [c.238]

Если речь идет о дроблении капель вязких жидкостей, то влияние вязкости на характерные времена процесса дробления рекомендуется учитывать с помощью завнсимостей, полученных при 10 < We < 10 , [c.171]

Здесь Пд = — параметрическое число теплового потока Ро == — безразмерное время процесса. [c.79]

Если изолированная система выведена из состояния равновесия, то через некоторое время т, называемое временем релаксации, она вернется к равновесному состоянию. Сам процесс перехода системы к равновесному состоянию называют релаксацией. Если за время процесса некоторый параметр системы й/ меняется на Айг, то скорость изменения этого параметра во время равновесного процесса должна, очевидно, удовлетворять неравенству [c.33]

Необходимо при известных начальных температурах и теплофизических коэффициентах определить минимальное значение / = /, при котором еще возможно воспламенение данной реакционноспособной системы. Возможна и такая постановка задачи найти при известных / и теплофизических коэффициентах значение Ti или Тг , при котором происходят воспламенение реакционноспособной системы. Наряду с величинами Т и, Т п определим также характерное время процесса воспламенения — время индукции. [c.309]

Если температура поверхности значительно превышает адиабатную температуру горения (2> 1,7), то реализуется режим высокотемпературного зажигания реагента, при котором картина выхода на режим стационарного горения существенно отличается от описанной выше. В качестве характерной температуры здесь удобно принимать температуру горения Гг, в результате чего безразмерный параметр у = 1/0Н. На рис. 6.10.3 дана пространственно-временная характеристика процесса при 0 = 5 у = 0,2 0 , — 5 (5 = 0,1 о = 0,5 к = 0,6. Из анализа этого рисунка следует, что в противоположность низкотемпературному режиму при высокотемпературном режиме время образования нестационарного фронта пламени (время задержки зажигания) весьма мало и полное время переходного процесса практически совпадает с временем нестационарного горения. Максимум температуры в силу того, что Гц, > Т , не появляется и наибольшей температурой во все время процесса остается температура нагретой поверхности, в результа- [c.325]

Определим характерные времена процессов теплопроводности, диффузии компонентов, перекоса импульса в пограничном слое. Используя подобие процессов тепло- и мас- [c.399]

Q p = (Qo + Q) — средний расход за рассматриваемое время процесса. [c.307]

Здесь Р —периодическая возмущающая си.ла, определяемая соотношением (II.3.1). При равномерном вращении дебалансов с частотой со ф = (0 (где i — текущее время процесса). [c.30]

Цементацию чаще всего производят газовым методом. Детали помещают в муфельную печь непрерывного действия, в которую поступают углеводородные газы (например, метан). Цементация происходит при температуре 930—970° С вследствие протекания реакций СН4 —> —> 2На + С. Атомарный углерод диффундирует в низкоуглеродистый аустенит С —> Fe = Fe (С). Время процесса зависит от толщины цементационного слоя например, слой 1 —1,5 мм при 950° С достигается за 2,5—5 ч. [c.127]

Если газ во время процесса изменения состояния получает тепло от какого-либо внешнего источ- 2-3. Обратимый про-ника, то температура источника цесс изменения состояния должна отличаться от температуры газа, газа на бесконечно малую величину, иначе по всей массе газа температура не будет одинаковой и в этом случае состояние газа нельзя будет описать характеристическим уравнением. [c.53]

Благодаря последней реакции анодная пленка во время роста поддерживается в пористом состоянии, что позволяет продолжать длительное время процесс анодного окисления, несмотря на высокие изоляционные свойства окисла (AI2O3), и выращивать анодные пленки значительной толщины. Известны и другие способы электролитического оксидирования алюминия и его сплавов (в растворе хромовой кислоты, щавелевой кислоты и др-)-Анодные окисные пленки на алюминии обладают высокой адсорбционной способностью. Это свойство широко используется для увеличения защитных свойств пленок путем искусственного нанолнення их иассивирующими веществами (водные растворы бихромата). [c.330]

Микродвпжение несущей фазы в дисперсной смеси определяется ее физическими свойствами, з ловиями (в общем случае за вое предшествующее время процесса) на поверхности Х12 Дисперсных частиц и на границе ячейки gf,. Условия на поверхности частиц отражают воздействие на несущую фазу рассматрйваем ой дисперсной частицы, а условия на границе ячейки отражают воздействие всего потока на выделенную ячейку. [c.113]

В системах газ—жидкость может также возникать дополнительный поток вещества вдоль межфазной границы, обусловленный локальными изменениями поверхностного натяжения во время процесса массопероноса (эффект Марангони). Изменения поверхностного натяжения могут быть вызваны локальными изменениями любой величины, влияющей на поверхностное натяжение, например концентрации вещества на межфазной границе, температуры или электрических величин. Характер движения вещества по межфазной поверхности различен в случае движущихся друг относительно друга или покоящихся (невозмущенных) фаз. В последнем случае могут происходить слабые пульсации коэффициента поверхностного натяжения. Тогда, если движущая сила массопереноса и градиент поверхностного натяжения малы, а естественная конвекция отсутствует, происходит медленный дрейф элементов жидкой фазы с растворенным в ней целевым компонентом вдоль границы раздела, вызванный последовательными сжатиями и растяжениями поверхности раздела фаз. При этом наблюдают образование пространственных долгоживущих ячеек с различной концентрацией целевого компонента. Такой вид поверхностной конвекции часто называют ячеистым поверхностным движением. [c.8]

В процессе, идущем по схеме (83.9), испускаются реальные нейтрино (v), энергия которых определяется энергией р-распада №, следовательно, сравнительно невелика. В процессе же, идущем по схеме (83.10), нейтроно испускаются виртуально (на короткое время процесса взаимодействия), благодаря чему AEAt h) их энергия может быть достаточно большой (для средних ядер до 40 Мэе). В соответствии с этим размер фазового объема двух нейтрино для процесса (83.10) больше, а следовательно, больше п вероятность распада. Теория предсказывает для случаев типа [c.639]

Простейшими процессами являются изотермический процесс, характеризующийся постоянством температуры тела во время процесса (Г = onst) изобарический процесс, протекающий в условиях постоянного давления на тело (р = onst) изохорический процесс, при котором объем тела остается в течение всего процесса неизменным V = onst) адиабатический процесс, когда тело помещено в теплоизолирующею оболочку, не допускающую теплообмена между делом и окружающей средой. [c.19]

При скоростях встречи Ус > Пцр время процесса деформирования и соответствующая глубина внедрения зависят от формы тела. В результате процесса деформирования тело принимает форму гриба со шляпкой в виде сферообразной оболочки. По мере внедрения происходит укорачивание ножки гриба за счет растекания материала тела после полного расхода ножки гриба его шляпка продолжает замедленное внедрение до полной остановки. [c.189]

Обычно заранее известны характерное время процесса to (период колебаний, время действия импульсного возмущения, время пребывания в аппарате) и характерное измеиенпе скорости фаз которое определяет межфазиое скольжение (Ifi — al Ayo)-Тогда, если < to, то можно использовать одиоскоростную схему течения (Vi = 1 2), а если г > to, то можно использовать замороженную схему с не зависящими друг от друга движениями фаз. [c.100]

Во второй серии гранулам придавалось также поступательное движение, т. е. они со скоростью 8 мм/с проходили последовательно между разными нагревателями в состоянии виброожижения. Задача состояла в том, чтобы выбрать минимальное число групп нагревателей (ступеней теплоподвода) и вместе с тем приблизиться к характеру оптимального теплоподвода в первой серии, уложиться в то же количество подведенной теплоты, не увеличить время процесса и температуру гранул на отдельных ступенях. [c.170]

Осюда видно, что только проводя реакцию так, чтобы во все время процесса соответственно р или V были постоянными и чтобы работа L была равна нулю, можно получить равенства [c.219]

Иначе говоря, стационарность процессов переноса име ет место только в том случае, когда любое из перечисленныу выше времен значительно больше характерного аэродинами ческого времени. Если считать, что в твердом теле могу иметь место химические реакции, в ходе которых появляются градиенты концентраций и температур, время возникновения которых для существования квазистационар-ного режима тепломассообмена должны выполняться неравенства is < ijs, где ts — характерное время процессов переноса в твердом теле. [c.200]

В 5.4 было сформулировано необходимое условие существо-вания нестационарности процессов переноса в открытых реакционноспособных системах (5.4.3). Представляет интерес проверка этого условия. С этой целью рассмотрим обтекание лобовой критической точки инертного тела вращения, которое во все время процесса тепломассообмена сохраняет постоянную достаточно высокую температуру, холодным потоком реакционноспособного газа, состоящего из СО, О2, N2. В газовой фазе протекает гомогенная химическая реакция 2 СО + О2 = 2 СОа. Возникает вопрос о квазистационарности состояния газовой фазы. С физической точки зрения, очевидно, что если характерное время гомогенной реакции значительно меньше характерного аэродинамического времени и времен релаксации молекулярных процессов переноса (теплопроводности, диффузии компонентов и диффузии импульса), то состояние газа нельзя считать ква-зистационарным. Действительно, в этом случае скорость возникновения неоднородностей полей температур и концентраций вследствие химической реакции выше скоростей их исчезновения вследствие процессов молекулярного переноса и состояние газа нельзя считать квазистационарным. Поскольку внутренняя энергия и концентрации компонентов единичной массы ограничены, могут иметь место колебания полей температур и концентраций. [c.399]

Если 6 = 0, то предположение, что = onst, неверно. Единственно правильно считать эту постоянную равной нулю, так как бд является неполным дифференциалом. Также отметим,, что может быть равной нулю и в том случае, когда во время процесса имеют место одни участки с подводом теплоты и другие участки с отводом [c.73]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...