1— Устойчивость под внешним давлением

В случае системы, находящейся под постоянным внешним давлением р, имеющей постоянное значение температуры Г и не производящей полезной внешней работы, условия устойчивого равновесия могут быть установлены аналогичным образом на основании выводов 4-1. Как там было показано, изобарный потенциал такой системы при любом необратимом процессе убывает, а при обратимом процессе сохраняет постоянное значение. Следовательно, условием равновесия системы, находящейся при постоянных давлении и температуре, является минимум изобарного потенциала Ф системы [c.117]

Пример 7.1. Рассмотрим устойчивость круговой цилиндрической оболочки средней длины с косым краем под действием равномерного внешнего давления р. Пусть [c.144]

Пример 7.2. Рассмотрим устойчивость некруговой цилиндрической оболочки средней длины под действием равномерного внешнего давления р. Наиболее слабой будет образующая у которой кривизна k (ф) минимальна. В качестве линейного размера R возьмем максимальный радиус кривизны образующей тогда /г(ф ) = 1. Положим [c.145]

В задаче об устойчивости круговой цилиндрической оболочки с косым краем под действием равномерного внешнего давления наиболее длинная оболочка оказывается и наиболее слабой (см. пример 7.1 на с. 144). Как следует из формулы (10) и рис. 8.4, в случае конической оболочки при к <0,5 наиболее длинная образующая является наиболее слабой. Здесь че- [c.180]

Статическое нагружение. Испытания моделей чехлов с толщиной стенки 2,1 мм на устойчивость под действием статического внешнего давления и продольной сжимающей силы показали, что в диапазоне от О до 15 ООО кгс наличие продольных сжимающих усилий практически не оказывает влияния на величину критического внешнего давления. Для испытанной серии из трех моделей-, и чехлов потеря устойчивости происходила при [c.140]

При статическом нагружении модели кассеты продольным сжатием происходит потеря устойчивости чехла при значении сжимающей силы 7500 кгс с образованием выпуклого гофра на расстоянии 200 мм от края чеХла, как это показано на рис. 4. Соответственно случай 1 относится к действию наружного давления и продольного сжатия, — к продольному сжатию та. 3 — к наружному давлению. Последующее нагружение внешним давлением до 13 кгс/см привело к равномерному обжатию граней, которое было отмечено выше. Для более подробного исследования процесса потери устойчивости чехол был нагружен продольным усилием на машине УМТ-10Т. При значении осевой силы 4000 кгс было отмечено появление выпучин и впадин по граням. Число полуволн по длине одной грани равнялось десяти, что соответствует расчетной величине для данного отношения сторон грани. Соседние грани деформируются с чередованием выпучин и впадин. Образование гофра имело место, как и при испытаниях на стенде, при усилии 7500 кгс на расстоянии 300 мм от края чехла (см. рис. 4), Максимальный размер шейки поД ключ по противоположным граням составил 155 мм, длина чехла уменьшилась на 4 мм. [c.142]

Феодосьев В. И. Об устойчивости сферической оболочки, находящейся под действием внешнего равномерно распределенного давления. — ПММ, 1954, т. 8, вып. 1. [c.367]

Упругий корпус ракеты вместе с ЖРД и топливоподающими трактами представляют собой замкнутую динамическую систему, в которой при определенном сочетании параметров элементов могут возникнуть колебания. В этом случае система потеряет устойчивость. Корпус ракеты является упругой системой, в которой под действием внешних возмущений могут возникнуть продольные колебания [12, 21]. Продольные колебания корпуса ракеты 1 (рис. 1.2) приводят к возникновению колебаний давления жидкости в баках и в топливной магистрали. Колебания на конце магистрали (на входе в насос) вызывают колебания всех параметров ЖРД, в том числе и его тяги, возбуждающих, в свою очередь, колебания корпуса ракеты. Динамический контур оказывается замкнутым, обратная связь может привести к потере устойчивости всей системы. [c.29]

В работе решается задача устойчивости составной оболочки, состоящей из цилиндрического и конического участков, находящейся под действием равномерного внешнего давления. Используются приближенные дифференциальные уравнения для цилиндрической и конической оболочек. Решение проведено с помощью метода сеток. Результаты решения сравниваются с данными эксперимента. Отношение теоретического значения критического давления к экспериментальному для всех случаев близко к 1/0,7. Отсюда следует, что теоретическую величину критического давления следует умножить на 0,7. Табл. 5, ил. 6, список лит. 4 назв. [c.331]

Особые заботы при проектировании камеры связаны с обеспечением прочности и устойчивости внутренней тсплонапряжец-ной оболочки. Если обратиться к схеме, показанной на рис. 3.12, то легко понять, что по условиям подачи давление охлаждающего ко.мнонента, находящегося в межрубащечном пространстве, должно быть выше, нежели в камере. Внутренняя оболочка находится, таким образом, под внешним избыточным давлением, и если не принято спе[1,иальных мер, может потерять устойчивость. Чтобы поднять критическое давление, надо, как нам известно из курса сопротивления материалов, увеличить жесткость оболочки на изгиб, т. е. в данном случае увеличить толщину. Но оболочка не просто нагружена, она к тому же еще интенсивно обогревается изнутри. Температура стенки существенным образом зависит от собственного теплового сопротивления и с увеличением толщины возрастает (это в дальнейшем будет подтверждено и элементарными расчетами). Значит, для более толстой оболочки возрастает опасность местного оплавле1П1я и последующего прогара. При малой же толщине оболочка не способна выдержать внешнее избыточное давление. [c.123]

Отрезок 5—6 изотермы характеривует перегретую жидкость. Опыты показывают, что жидкость можно перегреть перед испарением. Так же как и при-конденсации, если нет условий, облегчающих переход жидкости в пар, т. е. если нет свободных твердых частиц в жидкости, нет молекул воздуха в парах сосуда в т. д., облегчающих начало кипения, то жидкость долго не закипает, хотя температура нагрева ее выше температуры кипения. Например, вода, освобожденная от всяких частиц и залитая в сосуд с чистой и гладкой поверхностью, может быть перегрета при нормальном давлении на десятки градусов сверх 100° С и не вскипать. В этом случае вода, нагретая, допустим, до 130° С, вскипает со взрывом но как только началось кипение, температура быстро понижается и устанавливается такая, какая должна соответствовать данному давлению в сосуде (в нашем примере 100° С). Следовательно, состояния, соответствующие отрезкам 2—3 и 5—6, представляют собой метастабильные состояния вещества, т. е. состояния, обладающие ограниченной устойчивостью и переходящие под влиянием относительно слабых внешних воздействий в другие, более устойчивые состояния. Связь сказанного о ме-тастабильных состояниях с формой изотермы можно пояснить следующим образам. Заметим, что экспериментальная прямая линия 2—6 может служить, как отмечалось выше, продолжением изотермы 1—2] температура состояния вещества, характеризуемого этим прямым отрезком изотермы, должна быть такой же, как у Гг. Возьмем близлежащую изотерму Гд, температура у которой выше, чем у изотермы Гг. Изотерма Гд, как видим, пересекает прямой отрезок 4—6 дважды. Следовательно, точки, расположенные на отрезке 6—5, должны, по уравнению Ван-дер-Ваальса, иметь температуру выше, чем у изотермы То, т. е. вещество, характер неуемное этим участком, должно быть перегретым. [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...