Гидродинамические уравнения идеальной марковские

Гидродинамика идеальной жидкости. Имея полный набор законов сохранения и следуя схеме, изложенной в предыдущем параграфе, теперь нетрудно вывести гидродинамические уравнения для однокомпонентной жидкости. Для простоты мы ограничимся марковскими уравнениями (8.1.19), которые справедливы с точностью до второго порядка по градиентам. [c.165]

Подставив оператор производства энтропии (8.4.87) в неравновесное распределение (8.4.82), можно, в принципе, вычислить средние значения в правых частях уравнений (8.4.61) и (8.4.62). Для не слишком быстрых процессов достаточно марковского приближения. Напомним, что обычно марковское приближение в гидродинамических уравнениях означает, что dS t 1 )/dt dS t)/dt. Иначе говоря, предполагается, что термодинамические параметры, описывающие неравновесное состояние, мало изменяются за время затухания корреляционных функций микроскопических потоков. Однако в случае сверхтекучей жидкости правило перехода к марковскому приближению нужно уточнить. Дело в том, что первый оператор в формуле (8.4.92) явно зависит от времени через локально-равновесную волновую функцию конденсата ФДг, ), которая быстро осциллирует. В приближении идеальной жидкости можно положить d4fi/dt = дф/dt)i, где локально-равновесное среднее определяется выражением (8.4.65). Опуская там все слагаемые, зависящие от и v , получаем [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...