Неон, вязкость давлениях

Полная сводка экспериментальных работ по вязкости и теплопроводности неона при давлениях, близких к атмосферному, и результаты анализа опытных данных (уравнения и таблицы) приведены в [3]. В нашем случае выбору интерполяционного уравнения т о Т) предшествовал машинный эксперимент на 150 опытных точках с аппроксимирующими функциями различного типа. Рекомендуемое уравнение имеет вид [c.31]

РЕЗУЛЬТАТЫ СТАТИСТИЧЕСКОЙ ОБРАБОТКИ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ДАННЫХ О ВЯЗКОСТИ И ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ЖИДКОГО и ГАЗООБРАЗНОГО НЕОНА В ШИРОКОМ ИНТЕРВАЛЕ ТЕМПЕРАТУР И ДАВЛЕНИЙ [c.31]

Существующие справочные данные о коэффициентах переноса неона являются неполными и содержат, как правило, сведения лишь о температурных зависимостях вязкости и теплопроводности [1—3]. В последние годы опубликована обширная экспериментальная информация о вязкости и теплопроводности неона при высоких давлениях и существенно расширена изученная область состояний (табл. 1). Вместе с тем достигнут значительный прогресс в развитии и применении методов статистической обработки большого количества экспериментальных данных о теплофизических свойствах [4—6]. Кроме того, установлено [3, 24—29], что температурные зависимости вязкости и теплопроводности Ne, принимавшиеся в опубликованных ранее справочных изданиях (в том числе и в [1, 2]), должны быть исправлены. Указанные обстоятельства послужили основанием для выполнения настоящей работы. [c.31]

Из табл. 1 следует, что погрешность рассчитанных по уравнению (7) значений вязкости сжатого неона во всей рассматриваемой области температур и давлений (27—520 К и 1—5100 бар) соответствует погрешности исходных опытных данных и в большинстве случаев не превышает 1—1,4%. [c.34]

Боттерилл и Десаи [83], с одной стороны, изучали влияние давления на теплообмен псевдоожиженного слоя с поверхностью, а с другой — использовали его как фактор, изменяющий вязкость газа с целью выявления ее роли в механизме теплопереноса. Было найдено, что данные ряды экспериментов в атмосферах гелия, неона, воздуха и углекислого газа могут быть представлены в виде зависимости величины, обратной максимальному коэффициенту теплообмена, 1/ 1пах от комплекса (l/fe)X X (ц/р)[87]. Однако двукратного увеличения максимального коэффициента теплообмена, ожидаемого, в соответствии с приведенным соотношением, при изменении давления от атмосферного до 0,8 МПа в опытах [83] с плотным движущимся слоем не произошло При увеличении рабочего давления до 1 МПа во всех исследованных системах газ — твердые частицы коэффициенты возросли всего на 15%. Это позволило сделать вывод о том, что кинематическая вязкость не является главным фактором, который определяет интенсивность переноса тепла, и оказанное ею коррелирующее воздействие было случайно. В опытах с псевдоожиженным слоем наблюдалось существенное влияние изменения давления в аппарате на величину коэффициентов теплообмена с поверхностью при использовании в качестве сжижаемого материала крупных частиц узкого фракционного состава. Например, для псевдоожиженного воздухом слоя медной [c.69]

Результаты количественной проверки уравнения (8) иллюстрируются рис 1, на котором расчетные данные по безразмерной вязкости сопоставлены с опытными данными для воздуха, углекислого газа, гелия, неона и водорода [2, 8, И]. Кривые 1—4 получены по упрощенной формуле (9) для значений коэффициента аккомодации a=ai=Q2=l+0,9-l-0,3+0,l, причем следует отметить, что а= и а=0,1 являются граничными значениями величины а [4, 7, 12]. Коэффициент А при получении кривых 1—4 принят равным 0,912, поскольку конкретные данные о величинах й и Рг для указанных газов при низких давлениях и температурах в литературе отсутствуют. Точками на рис. 1 обозначены опытные данные [8, И], пересчитанные на зависимость =f(Кп) по методике, изложенной в [13], с учетом геометрии применявшихся в опытах установок. Влияние температуры и рода газа на величину Kn=f (Л) учитывалось формулой Сюзерленда, а соответствующие коэффициенты, необходимые для этих расчетов, были приняты по работе [5]. [c.216]

Результаты статистической обработки экспериментальных данных о вязкости и теплопроводности жидкого и газообразного неона в широком интервале температур и давлений. Алтунин В. В., СахабетдиновМ. А. Сб. Теплофизические свойства газов. М., Наука , 1976, 31—36. [c.119]

Систематизированы и критически оценены опубликованные данные о коэффициентах переноса неона. На основании машинной обработки экспериментальных данных разработана система точных уравнений для расчета вязкости и теплопроводности в интервале 25— 2500 К и давлений 1—500 (1000) бар. Уравнение вязкости применимо до давления 5000 бар. Таблиц 3, иллюстраций 2, библиогр. 32 назв. [c.119]

Вязкость 7]- W (н- eKj.M ) неона при различных температурах и давлениях [362] [c.542]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...