Магнитоупорядоченное состояние ферромагнитное

Диэлектрики, содержащие ионы группы железа (с незаполненной Зй-оболочкой), или группы редких земель (с незаполненной 4/-оболочкой) при охлаждении ниже определенной температуры переходят в магнитоупорядоченное состояние. Эта температура называется температурой Кюри Тс), если магнитоупорядоченное состояние является ферромагнитным, и температурой Нееля (Тм), если упорядоченное состояние является антиферромагнитным. [c.538]

Чаще встречается ситуация, когда сумма отдельных локальных моментов равна нулю, т. е. спонтанная намагниченность отсутствует, и упорядочение, существующее на микроскопическом уровне, не приводит к макроскопической намагниченности. Такие магнитоупорядоченные состояния называются анти-ферромагнитными. [c.309]

Взаимодействие света с такими магнитоупорядоченными кристаллами обладает рядом особенностей, которые связаны как с электронной структурой отдельных ионов, так и с коллективными свойствами возбужденных состояний, обусловленными магнитным упорядочением. Ниже будут рассматриваться анти-ферромагнитные диэлектрики, в состав элементарной ячейки которых входят ионы группы железа. [c.538]

Локализованные магнитные моменты в магнитоупорядоченном твердом теле могут изменять или не изменять намагниченность твердого тела в целом. Если они ее изменяют, то магнитное упорядочение, существующее на микроскопическом уровне, проявляется (даже в отсутствие внешнего поля) в виде макроскопической объемной намагниченности, называемой спонтанной намагниченностью. Такое упорядоченное состояние называется ферромагнитным. [c.309]

Магнитоупорядоченное состояние (ферромагнетизм. антиферромагнетизм, ферримагне-тизм) [23, 26]. Важная особенность ферромагнитных тел — существование в них областей, намагниченных до насыщения, т. е. доменов, даже в отсутствие магнитного поля. В размагниченном состоянии, когда суммар- [c.306]

Аналогичная классификация может быть проведена и для магнитоупорядоченных металлов, несмотря на то, что концепция локализованного магнитного иона, по-видимому, к ним неприменима. Для описания упорядочения вводится спиновая плотность (г) = = V2 [п (г) — (г)], которая определяется в каждой точке г вдоль некоторого произвольного направления г. Через (г) и п (г) обозначены вклады электронов, находящихся в соответствующих спиновых состояниях, в полную электронную плотность при этом имеются в виду проекции спина на ось г. В магнитоупорядоченном металле локальная спиновая плотность не обращается в нуль. В ферромагнитном металле не обращается в нуль5 (при некотором направлении г) также и интеграл с1т 2 (г), в то время как в антиферромагнитном металле он равен нулю при [c.310]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...