Единичная скважина в замкнутом резервуаре

Единичная скважина в замкнутом резервуаре. Хотя это и не имеет большого практического значения, но уравнение (10), гл. X, п. 7, можно применить для нахождения паления расхода по единичной скважине в замкнутом резервуаре. С этой целью мы выведем кратко соответствующие формулы, опустив численное рассмотрение задачи. Частный случай, разбираемый здесь, заключается в том, что расход на внешнем контуре Г = Ге равняется нулю, т. е. резервуар замкнут, а на радиусе внутреннего контура сохраняется фиксированное давление (плотность). Так как уравнение (10), гл. X, п. 7, справедливо для любой задачи, где расход установлен на одном из контуров, а плотность на другом, можно принять это уравнение и для настоящего случая, допуская следующие условия [c.540]

Это выражение дает распределение плотности в замкнутом резервуаре единичного радиуса [в единицах уравнения (10)] с первоначальной плотностью — нуль. Резервуар дренируется скважиной с единичным напряжением при ( , б ). Как следует ожидать, эта функция Грина симметрична в (г, 9) и (р, в ), т. е. плотность в (г, в) ко времени /, связанная с источником в (д, в ), одинакова с соответствующей величиной плотности в то же самое время при (о, в ), связанной с источником, находящимся в точке г, в). [c.550]

Ввиду того, что все проблемы газового потока, имеющие практическое значение, обладают неустановившимся режимом, единственным практически ценным граничным условием на внешнем контуре является нулевое значение расхода, соответствующее замкнутому резервуару. Это условие по отношению к эксплоатационным скважинам выражается в заранее установленном расходе или же величине давления. В последующих разделах мы представим решение задачи о газоносном резервуаре, который дренируется единичной скважиной при постоянном давлении или при постоянном текущем дебите. Методику, которая дается для решения этих задач, можно приложить к более комплексным примерам, которые включают решение вопроса стационарного состояния, уже рассмотренное в гл. XI, пп. 2 и 13. [c.587]

Фиг. 277. Падение давления и текущего дебита в замкнутом газовом (метан) резервуаре, который дренируется единичной скважиной

По аналогии с выводами, полученными при точном анализе падения давления в замкнутом резервуаре, несущем жидкость, который дренируется единичной скважиной (гл. X, п. 13), можно ожидать, что неустановившиеся переходы в системе газового течения будут состоять из двух типов. Первый будет заключаться в весьма кратковременном периоде, который возникает немедленно после любого искусственного изменения граничных условий, например, открытия скважины или изменения ее текущего дебита. Такие переходные этапы предшествуют или накладываются на второй тип неустановившегося состояния, который дает в целом падение давления в резервуаре или добычи из него, связанной с истощением последнего. Первый тип перехода обладает весьма короткой продолжительностью. [c.593]

Основным элементом такого решения является по существу функция Грина для круга, которую можно представить себе для настоящих целей как функцию у, имеющую единичную логарифмическую особенность при (/, в ) с производной от нормали к окружности г = Ге, равной нулю, и которая тождественно обращается в нуль при / = 0. С физической стороны функция Грина дает распределение плотности в пределах замкнутого кругового резервуара, первоначально находящегося при нулевой плотности и имеющего скважину с единичным напряжением при (г, в ). [c.548]

Фиг. 256. Падение давления, связанное с единичной скважиной, расположенной в центре замкнутого резервуара, из которой производится отбор 0,5 M j ymmlM песчаника жидкости со сжимаемостью 4,5 10 1ат.

Фиг. 278. Падение давления в замкнутом газовом резервуаре (метан), который дренируется единичной скважиной при постоянном дебите 0,754 х х10 M j ymKujM песчаника.

Этот процесс можно продемонстрировать на примере замкнутого резервуара, который дренируется единичной скважиной, эксплоати-рующейся при постоянном давлении или при постоянном расходе. В таких задачах можно представить себе первоначальный переходный этап, который следует за открытием скважины, как интервал времени, в течение которого установившееся состояние потока распространяется от ствола скважины и отступает к внешнему контуру. Такой подсчет для изотермического потока, где падение давления в скважине внезапно снижается от 100 ат до нуля, приводит к продолжительности переходного этапа, длительность которого составляет 0,4 часа, а общий расход в течение этого периода составляет 3,3% содержания газа в резервуаре. Это подтверждает заключение, сделанное нами в начале настоящего раздела, что для практических целей можно совершенно пренебречь кратковременным неустановившимся переходом в системах газового потока. Основное переходное состояние, определяющее большую часть развития падения давления в резервуаре, включает в себя гиперболическое падение давления резервуара во времени, а вместе с тем и соответствующее падение величины расхода. В том случае, где расход поддерживается постоянным, аналогичный анализ приводит по существу к линейному снижению давления на скважине, и на внешнем контуре, пока резервуар не будет полностью истощен. [c.598]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...