Дифракция плоской звуковой волны на идеальном звукопоглощающем экране

Дифракция плоской звуковой волны на идеальном звукопоглощающем экране. Для этого чтобы получить выражения для поля, возникающего при падении на поглощающий клин плоской звуковой волны, следует устремить Го к бесконечности и пронормировать поле таким же образом, как это было сделано в п. 3.2.5. Тогда получим выражение (3.49), в котором [c.168]

Поле в области тени для различных типов экранов. На рис. 3.11 показана зависимость поля в области акустической тени при дифракции плоской звуковой волны на полуплоскости. Волна падает под углом о = 90°. Волновое расстояние до точки наблюдения составляет Отг. Кривые 7 и 5 рассчитаны по формулам (3.49). .. (3.54), причем в области тени pg = 0. Кривая 3 определяет дифракционное поле для идеально-поглощающей полуплоскости (экран Зоммерфельда), рассчитанное по формуле (3.99). Интересно сравнить полученный результат с амплитудой звуковой волны за звукопоглощающими экранами, свойства которых описываются нормальным импедансом (экран Кирхгофа). Расчет для такого экрана вьшолнен по формуле (3.106) при =Z = = Z2 = рс, а = 2тг. Наибольшее ослабление уровня звукового давления в области глубокой тени наблюдается для акустически мягкого, а наименьшее — для акустически жесткого экрана. Идеально звукопоглощающий и импедансный экраны имеют различные характеристики, причем наибольшие отличия наблюдаются при больших углах >р. При этом [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...