Электрическая квадрупольная релаксация в жидкостях

ЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ КВАДРУПОЛЬНАЯ РЕЛАКСАЦИЯ В ЖИДКОСТЯХ [c.324]

Квадрупольная частота релаксации Rq зависит от взаимодействия ядерного квадрупольного момента с градиентом электрического поля на ядре. Последний обычно в жидких металлах очень мал, но он, может быть весьма велик в ковалентной молекуле или в кристалле, в котором электростатическое поле на ядре несимметрично. В жидкости возникающие асимметричные поля обычно существуют в течение времен порядка колебательного времени с), которое мало по сравнению с o [c.118]

Для спинов / > /4 взаимодействие ядерного квадрупольного момента с флуктуирующими электрическими полями, которые существуют в жидкости, почти всегда является основным механизмом релаксации. Поэтому уже при первых измерениях оказалось возможным связать каждую из двух резонансных линий с соответствующим изотопом Вг и Вг , несмотря на их одинаковую распространенность [30]. Обе линии имели разные ширины и поэтому можно было приписать более широкую линию изотопу с большим квадрупольным моментом, известным из измерений вращательных спектров Вг радиоспектроскопическими методами. [c.324]

Полностью обратимое поведение намагниченности, описываемое таким способом, связано с предположением о наличии свободных спинов, сделанным в гл. II. В реальном образце на спины действуют внутренние магнитные поля, возникающие в результате связей с соседними едерными спинами или с электронными спинами, если вещество не является идеально диамагнитным. Кроме того, на квадрупольные моменты ядер действуют локальные электрические поля. В жидкостях все эти поля хаотически и быстро изменяются вследствие броуновского движения молекул. В гл.VIII будет показано, при каких вполне общих условиях влияние этих полей вызывает необратимое экспоненциальное затухание поперечной намагниченности с постоянной времени Т - Считая, что эти условия удовлетворяются, рассмотрим последовательность опытов, каждый из которых начинается с поворота равновесной ядерной намагниченности Мо 90°-импуль-сом, за которым через время т, различное в каждом опыте, следует 180°-им-пульс. Амплитуда эха, наблюдаемого в момент времени 2т, должна быть пропорциональна ехр (—2т/Гг) что может быть использовано для операционного определения и измерения времени релаксации Гг- Этот метод (метод А) [31 отнимает много времени, так как между каждым измерением должно проходить время, в несколько раз большее Г чтобы ядерная намагниченность вновь успела достигнуть своего равновесного значения Мо- Другой метод (метод В) [3] состоит в наблюдении после Ш°-импульса в момент г = О амплитуд f n) эха в моменты времени 2т, 4т,. . ., 2лт,. . при наложении 180°-импульсов в моменты временит, Зт,..(2ге—1)т,. . . [c.58]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...