Отражение от открытого края волновода

Отражение от открытого края волновода. Теперь рассмотрим открытый с одной стороны бесконечный волновод, образованный двумя плоскими полностью отражающими зеркалами, установленными на расстоянии L друг от друга (рис. 2.16 Я — перпендикулярная поверхностям зеркал [c.99]

Выведем одно интересное следствие (2.28). Пусть на открытый край волновода, имеющий координату х = Xq, падает слева и отражается от него волноводная волна. Наличием трансформированных волн пренебрежем что же касается отраженной, то зависимость ее амплитуды от z опи- [c.101]

Полученные результаты приводят к следующим выводам, существенным с точки зрения дальнейшего развития теории диффракции. Первый вывод —это вывод о предпочтительности той формы теории диффракции, в которой вторичные источники считают расположенными на краю отверстия (конец 35) этот вывод приводит к методу краевых волн, позволяющему дать приближенное решение ряда диффракционных задач (см. 38). Второй вывод — это вывод о том, что если коэффициент отражения какой-нибудь волны от открытого конца волновода по абсолютной величине близок к единице, то отрезок такого волновода обладает резко выраженными резонансными свойствами этот вывод был первоначально сделан для длинноволновых звуковых колебаний в открытых трубах ( 23), дальнейшее его развитие позволило просто рассчитать собственные колебания открытых резонаторов простейшей формы. В этой книге мы не излагаем теории открытых резонаторов, поскольку она заслуживает отдельного рассмотрения, и лишь в задачах к гл. I—IV затрагиваются некоторые вопросы этой теории. [c.196]

Собственные колебания резонатора из плоских полосовых зеркал. Рассмотрим теперь открытый с двух сторон отрезок волновода, представляющий собой полосовой резонатор с зеркалами шириной 2а —а <д). Будем искать его моды в виде суммы двух распространяющихся в противоположных направлениях волноводных волн с одинаковыми частотами и q. Каждая из них при дифракционном отражении от соответствующего края порождает другую уменьшение амплитуды за счет неполного отражения компенсируется упомянутым выше ее нарастанием вдоль направления распространения волны (точно так же, как при рассмотрении в 2.1 волн, следующих вдоль оси резонатора, компенсировалось снижение амплитуды из-за дифракционных потерь). [c.102]

Итак, исходная волноводная волна с q = qo, распространяясь слева направо, подходит к открытому краю волновода дифракция на открытом крае приводит к тому, что излучение почти не выходит наружу и направляется в обратную сторону. Это рассеянное излучение распадается на волны, которые, как нетрудно видеть, являются также волноводными с углами наклона в, удовлетворяющими тому же условию с q = qo,qo - 2, qo - 4,.. . Волна с q = qo подобна исходной и отличается от нее только противоположным направлением распространения (справа нелево) она называется отраженной, а отношение ее амплитуды на плоскости Н к амплитуде исходной волны " коэффициентом отражения от края при малых 0L его модуль приближается к единице. [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...