Экспериментальная проверка метода определяющей температуры

Метод периодического нагрева, к сожалению, не может быть использован как абсолютный, поскольку невозможно с достаточной точностью определить диаметр датчика. Поэтому требуются калибровочные опыты. Во время предварительных опытов, цель которых состояла в отладке и проверке экспериментальной установки, были исследованы четыре газа гелий, аргон, неон и воздух. Исследования аргона выполнены при температурах до 750° К, гелия до 700° и при 1200° К (2 серии измерений), неон и воздух исследовались при комнатной температуре. Одна из серий измерений теплопроводности гелия использована для определения радиуса платиновой нити, который оказался равным 2,36 мкм. По формуле (6) ме- [c.6]

Метод распространен на смеси путем использования правил комбинирования Стюарта — Буркхардта — By [6] для получения псевдокритически х давлений и температур смеси. Фактор корреляции смеси определялся как среднемольный компонентов смеси. Проверка метода по плотности ряда бинарных и многокомпонентных газообразных и жидких смесей в диапазоне Tr = 0,53 идо 25 показала, что средняя ошибка составляет 1 % и увеличивается при приближении к критической точке до 1—3%. Проверка метода по экспериментальным данным для энтальпии газообразных и жидких смесей показала, что ошибка по поправке на давление к идеально газовому состоянию составляет в среднем 2—6%, но, так как вклад поправок обычно менее значений идеально газовых функций, суммарная ошибка составляет 1—2%. [c.96]

Проверка правильности изложенного метода определения АКИУ заключалась в сравнении результатов расчета свертки аппаратного контура и известного собственного контура с результатами экспериментального изучения распределения яркости в спектральной линии. На установке со стабилизированным аппаратным контуром была зарегистрирована с. т. с. трехкомпонентной линии Mgl 880,7 нм, запись которой представлена на рис. 37. Известно, что собственный контур атомной линии, возбуждаемой в источнике света с полым катодом, является допплеровским, т. е. определяется газовой температурой Та- Величина Та находилась из условия наилучшего совпадения рассчитанного контура с экспериментальным. При расчете свертки (на ЭВМ) определенный обсуждаемым методом АКИУ задавался таблицей. В одиннадцати независимых равноотстоящих точках были как экспериментально измерены, так и рассчитаны относительные ординаты наблюдаемого контура линии Mgl 880,7 нм. [c.118]

Обратимся к формуле Деринга — Фольмера (2.34) где имеет вид (2.2). Если учесть выражение (2.15) для разности давлений р" — р внутри критического пузырька и вне его, то для расчета частоты нуклеации /1 нри заданных температуре Т и давлении р нужно в первую очередь знать поверхностное натяжение на границе пузырька с жидкостью, давление насыщенного пара Ре, удельные объемы р, и", теплоту испарения I на одну молекулу. Кроме того, в предэкспоненциальный множитель входит число молекул в 1 сж жидкости N1 и масса молекулы т. Для 0, рв, V, V" берутся значения по таблицам термодинамических свойств [122, 123] на линии насыщения при заданной температуре. Так же находятся I и N1- При выбранном внешнем давлении р нетрудно рассчитать по (2.34) температурную зависимость Получается одна из кривых, показанных на рис. 8, б. Ввиду очень сильной температурной зависимости удобно пользоваться полулогарифмической шкалой. Меняя давление р = р, как параметр, приходим к серии кривых lg Jx [Т) (1—4 на рис. 8, б). Обычно сравнение экспериментальных данных с теорией производится не для частоты нуклеации а для температуры Гц, которая соответствует реализуемой в опыте частоте Например, при перегреве всплывающих капелек lg 6. По теории гомогенной нуклеации строится небольшой участок кривой lg Jl (Т) и из условия lg = 6 определяется теоретическое значение Гц. Для проверки теории нужно изменять в широком интервале давлепие, под которым находится жидкость, а также эффективную частоту зародышеобразования. Перекрыть большой диапазон удается благодаря применению разных методов перегрева жидкостей. Для маленькой пузырьковой камеры /1 1 10—10 см -сек , для капелек 10 см -сек , а в методе импульсного нагрева жидкости имеем = 10 — 10 слГ -сек . Это позволяет судить о применимости теории как при низких, так и при очень высоких частотах спонтанного зародышеобразования. Безразмерную величину [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...