I Форма связи

Согласно тому, что установлено в 3 предыдущей главы, плоскую неизменяемую форму без лишних стержней можно рассматривать как систему из п материальных точек с координатами х , i/i, которые связаны т = 2п — 3 уравнениями вида [c.281]

Звено 1, вращающееся вокруг неподвижной оси А, входит в винтовую пару С со стойкой. Со звеном I жестко связано улиточное зубчатое колесо а, выполненное в форме пространствен- ной спирали. Колесо а вхо- IZ, дит в зацепление с улиточным колесом Ъ, жестко связанным со звеном 2, вращающимся вокруг неподвижной оси В и входящим в винтовую пару D со стойкой. При равномер> ном вращении звена 1 звено 2 вращается неравномерно. [c.57]

Приближенное решение задачи об определении с для образцов любой формы посредством критерия S. Будем в (15.24) считать Ч)" функцией уже не р, а введенной нами в гл. IV критериальной величины I, которая связана с т формулой (4.17). Тогда для расчета с получим формулы [c.293]

Скорость С2 можно представить двумя другими составляющими U2 и V2- Компоненты U2 и V2 являются проекциями Сч на направление скорости потока перед скачком и на нормаль к этому направлению. Найдем уравнение кривой, описываемой концом вектора скорости за скачком Сг при постоянной скорости перед скачком i и переменных значениях угла поворота б. Выражая это уравнение в форме связи между Ыг и получим кривую скорости за скачком в плоскости годографа. Для нахождения искомой зависимости используем основное уравнение косого скачка (5.19). Подставив в это уравнение значения i и t из формул (5.23), находим [c.128]

Это дает возможность получить в простой, наглядной форме связь Vj (г), (/) с b i) и проследить на качественном уровне воздействие эффекта [c.88]

ФОРМЫ связи ВЛАГИ с МАТЕРИАЛОМ I [c.601]

В качестве эталонного тела аналогично калориметрической жидкости служит целлюлоза, так как она имеет большую гигроскопичность (максимальное сорбционное влагосодержание при i = 25° С около 0,28 кг кг) и обладает хорошим намоканием. Все основные формы связи влаги с влажными телами (физико-химическая и физико-механическая) представлены в целлюлозе. Это обстоятельство является существенно необходимым при выборе эталонного тела. Кроме того, влагосодержание такого эталонного тела определяется достаточно точно. [c.388]

Непрямые переходы происходят в германии с высшего уровня валентной зоны пз точки Г в наинизший уровень зоны проводимости в точку I (см. рис. 39). Участвующие фононы в соу (д )-спектре (см. рис. 48 для алмаза) должны обладать -векторами, направленными к точке I. Четыре пары переходов связаны с одним из фононов ТА [1), 1А (1),Т0 (I) и 10 (I). Форма отдельных компонент обуславливает принадлежность тех или иных фононов и участие экситонов в переходах. [c.282]

Таким образом, обобщенным координатам механики соответствуют полевые функции теории поля, а механическому параметру времени — четыре галилеевы пространственно-временные координаты (д = (x , с/). В теории относительности пространственные координаты и временная координата i неразрывно связаны, потому что лишь при этом условии будет справедлив специальный принцип относительности (А. Эйнштейн, 1905 г.), сообразно с которым законы природы, записанные в галилеевых координатах, сохраняют свою форму при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой, т. е. при преобразованиях Лоренца (инвариантность или ковариантность законов природы). [c.93]

На первую позицию 1 цилиндрическая исходная заготовка подается с помощью зажимов в форме заостренных пальцев I, которые связаны жестко с балками и действуют на торцы заготовки в точках, расположенных по оси ее симметрии. После пережима заготовки на первой позиции к ее торцам примерно посередине толщины подходят секторы 2 с рифленой рабочей поверхностью, контур которой соответствует наружному контуру полуфабриката. Секторы являются быстросменными в корпусах 3, которые устанавливаются и крепятся в полостях балок. [c.155]

Искомая связь должна быть линейной, т.к. закон инерции подтверждается при всех скоростях, вплоть до максимальной скорости с (движение по прямой линии в системе I остается таковым и в системе II). Поэтому форма связи должна быть следующей [c.327]

С ростом длины запредельного волновода I значения th 0 и th 0 стремятся к единице и поэтому относительная полоса пропускания А/ //о согласно (3.19) будет уменьшаться. С физической точки зрения такое поведение достаточно очевидно, так как увеличение I ослабляет связь звена с генератором и нагрузкой. Это справедливо как для структур с плоскими диэлектрическими слоями, так и для структур с диэлектрическими неоднородностями цилиндрической формы. [c.80]

Несколько вариантов еще одного задания на анализ пространственных связей формы приведены на рис. 3.5.55— 3.5.57. По условию задачи все фигуры стоят на подразумеваемом основании. Вопрос формулируется следующим образом Объемы I—V соприкасаются друг с другом. Какой характер связи имеет элемент V с объемами I, II, III, IV . [c.148]

Для симметрии записи обозначим I = до и представим уравнения связей в виде равенств нулю дифференциальных линейных форм [c.312]

Из уравнения (I. 1) видно, что кинематическая связь налагает явные ограничения на координаты точек системы и на их скорости и, в неявной форме, на их ускорения и на производные от ускорений по времени. Если уравнение связи не содержит проекции скоростей точек системы, то связь называется геометрической. Уравнение геометрической связи имеет следующий вид , [c.14]

При составлении дифференциальных уравнений движения системы материальных точек на основании общего уравнения динамики в форме (И.18а) необходимо принять во внимание, что среди т величин бйа независимых лишь т — а — I, так как они связаны а + I зависимостями, вытекающими из уравнений двусторонних геометрических и кинематических неголономных связей. [c.125]

Для построения условий, обеспечивающих заданные нормалями перемещения и перегрузки защищаемого объекта, модель виброзащитного устройства наделяется вязкоупругими свойствами, при которых связь между усилиями Рх (I) и перемещениями Ux (i) принимается в форме наследственной теории Больцмана — Вольте р ра [c.253]

Под влиянием молекулярного движения в жидкости взвешенные в ней частицы совершают беспорядочное броуновское движение. Пусть в начальный момент времени н некоторой точке (начале координат) находится одна такая частица. Ее дальнейшее движение можно рассматривать как диффузию, причем роль концентрации играет вероятность нахождения частицы в том или ином элементе объема жидкости. Соответственно для определения этой вероятности можно воспользоваться решением (59,17) уравнения диффузии. Возможность такого рассмотрения связана с тем, что при диффузии в слабых растворах (т. е. при с< I, когда только и применимо уравнение диффузии в форме (59,16)) частицы растворенного вещества практически не взаимодействуют друг с другом, и потому можно рассматривать движение каждой частицы независимо от других. [c.330]

Уравнения предыдущего примера, устанавливающие связь между координатами точки М в системах хОу и х О у, очевидно, имеют место и в рассматриваемом случае, так как геометрическая картина рис. 146 ничем не отличается от той, которая была раньше на рис. 144. Разница лишь в том, что прежде х и у были постоянными, а х и I/ переменными координатами, в обращенном же движении постоянными будут х и 1/, а переменными х и у. Уравнение траектории в обращенном движении представляется, как и в предыдущем примере, в форме [c.232]

I можно осуществить при помощи нерастяжимой нити. Такая нить не позволит движущейся точке удалиться от центра сферы на расстояние, большее /, но нить может ослабнуть и тогда точка станет свободна (это может произойти в верхней половине сферы при достаточно малой скорости точки). Желая под -черкнуть, что при некоторых условиях связь теряет свое назначение— ограничивать положение системы, — такую связь называют неудерживающей. Аналитически неудерживающие связи представляют в форме равенств, соединенных с неравенствами, показывающими, в какую именно сторону может двигаться освободившаяся от связей система. В только что рассмотренном случае тяжелой точки на нерастяжимой нити неудерживающая связь должна быть представлена так [c.305]

Циклоидальный маятник (маятник Гюйгенса) обладает свойством изохронности, т. е. период колебаний его не зависит от начальных условий движения. В этом его отличие от математического маятника, у которого изохронность имеет место только при малых углах отклонения. Маятник Гюйгенса может быть осуществлен, если нить, на которой висит грузик, заставить при колебаниях навиваться на шаблон, имеющий форму циклоиды (рис. 397). Тогда, как известно, грузик будет двигаться по эвольвенте циклоиды, т. е. по такой же, но сдвинутой циклоиде. Циклоидальный маятник движется синхронно с математическим маятником длины 4а, совершающим малые колебания. Пример 143. Сферический маятник. Тяжелая точка массы т движется по поверхности гладкой сферы радиуса I. Исследовать характе]) движения при различных начальных условиях, считая связь удерживающей. [c.404]

Если постоянные а, зафиксированы, последние к I переменных q определяют положение системы. Одйако теперь остаются I уравнений связи (5.8.2), которые не допускают интегрируемых комбинаций. В новых переменных эти уравнения представляются в следующей форме [c.80]

Как указывалось в п. I. 12, возможность установления квадратичной зависимости между соосными тензорами является следствием теоремы Кейли — Гамильтона (I. 10.11), позволяющей заменить степени тензора выше второй его нулевой, первой и второй степенями. Этим указывается другой способ вывода закона состояния. Форма связи рассматриваемого тензора напряжения с соответствующей мерой (или тензором) деформации задается квадратным трехчленом, коэффициенты которого далее определяются по условию интегрируемости вариации удельной потенциальной энергии деформации. Легче всего это проследить на примере энергетического тензора напряжений Q, через который эта вариация непосредственно определяется по формуле (2.1.1) [c.648]

Проблеме установления законов связи между напряжениями и деформациями при сложных напряженных состояниях и сложных нагружениях посвящены фундаментальные исследования Мелана [1], А. А. Ильюшина [2—4], Прагера [5], Драккера [6,7], А. Ю. Ишлинского [8] и др. Эти йсследования носят макроскопический характер, В них формулируются определенные, не противоречащие опыту, общие принципы, на основании которых может быть установлена форма связи между напряжениями и деформациями. Например, в работе [3] сформулированы следующие общие принципы I) условие однозначности, 2) постулат изотропии, 3) гипотеза о разгрузке, 4) постулат пластичности. Из постулата изотропии и гипотезы о разгрузке вытекает общая тензорно-линейная форма связи между напряжениями и деформациями и полярное уравнение поверхности текучести, выражающее длину вектора деформации Э в виде неопределенной функции его кова-риантных составляющих, а из постулата пластичности вытекает уточненный А. А. Ильюшиным принцип градиентальности [9]. Эти общие принципы позволяют установить некоторые свойства после- [c.4]

Si и S.i жестко связаны ме кду собой иод некоторым углом и вращаются в поле постоянного магнита NS. Железный сердечник вь1бран не цилиндрическим, а в данном случае эллиптическим с целью создания неравномерного магнитного поля в воздушном зазоре. Такая неравномерность необходима для создания зависимости вращающих моментов от положения рамок. Без этого нельзя построить Л. Для искажения поля применяют различной формы сердечники и полюсные башмаки в зависимости от заданного закона изменения отношения токов. Направление токов в рамках таково, что создаваемые ими вращающие моменты направлены навстречу друг другу. [c.118]

Возмож1юсть такой замены обоснована в п. 2. Следовательно, функция х ( ) является приближенным выражением фазового сдвига, соответствующего угловому моменту I. Его связь с фазовым сдвигом, вычисленным по методу ВКБ, определяется формулой (18.7). Если в ней разложить функцию Р в ряд по степеням У/Е и заменить нижний предел интегрирования Гд на Ь, то в результате получим выражение (18.33). Поэтому для малых углов рассеяния приближение (18.32) эквивалентно такому приближению ВКБ, в котором интегрирование по прицельным параметрам с помощью метода стационарной фазы еще не проведено. Преимущества рассматриваемого приближения состоят в следующем 1) простота выражения (18.33) по сравнению с (18.7) 2) так как при выводе (18.32) не использовался метод стационарной фазы, то можно ожидать некоторого расширения энергетической области, в которой справедлива формула, и 3) в форме (18.31) приближение применимо и к нецентральным силам. Основной недостаток рассматриваемого приближения состоит в том, что оно применимо, по-видимому, лишь в ограниченной области углов. Однако, как будет видно из дальнейшего, это не является существенным ограничением. Полное сечение [c.534]

Зарплата. В капиталистич. об-ве зарплата —это превращенная форма стоимости и цены рабочей силы—единственного товара, владельцем к-рого является рабочий (учение Маркса). Зарплата не представляет собою эквивалента созданной Т. стоимости, а лишь эквивалент стоимости средств существования, необходимых для производства и воспроизводства рабочей силы. Стоимость рабочей силы изменяется ... с изменением стоимости этих средств существования, т. е. с изменением величины рабочего времени, необходимого для их производства (Маркс, Капитал, т. I). Добавочный Т. не оплачивается рабочему в его зарплате, он создает прибавочную стоимость, присваиваемую капиталистом, применяющим рабочую силу рабочего. В социалистич. секторе хозяйства СССР, где нет и не м. б. наемного Т., где рабочий класс является собственником средств производства и как член огромного коллектива, строящего социалистич. х-во, работает для себя, а не на другой класс, зарплата изменяется по своей форме и по своему социальному содержанию и представляет собою принципиально новое по сравнению с зарплатой в капиталистич. об-ве. При социалистич. системе х-ва не существует товара—рабочей силы, эксплоатации Т., деления рабочего времени на необходимое и прибавочное время, не существует прибавочной стоимости. Социалистич. система х-ва создала новые производственные отношения, новые формы связи между рабочим и пролетарским государством, при к-рых зарплата в социалистическом секторе не цена рабочей силы, а распределяемая доля общественного продукта труда, идущая на индивидуальное и коллективное потребление. [c.54]

Коэффициент технического использопания i],, характеризует качество технологических машин безотносительно к организационно-техническим формам их эксплуатации. В связи с тем, что зиачег ие величины г о может опускаться до 0,5. .. 0,6, одной пз ()С1 0вных задач создания новых машин и линий является задача повышения их надежности и переналаживаемости. [c.596]

Передаточное число и является частным случаем передаточного отношения i. В итличие от I значение а всегда больше единицы, всегда положительно и относится только к паре зубчатых колес. Применение а вместо i связано только с формой расчетных зависимостей для контактных напряжений — см., например, формулу (8.9), где Рпр выражают через di, а не через Однозначное онредетение и позволяет уменьшить вероятность ошибок при расчете. [c.98]

Принцип единого метода управления. Протоколы ЛВС могут применять централизованные и децентрализованные формы управления одноузловой структурой моноканала. Принцип единого метода управления проявляется в выборе одной из этих форм, обеспечивающей достаточную надежность работы СПД и максимальную загрузку каналов связи. При этом для определения метода управления. следует учи--тывать структуру соединений, их длину, число абонентов i сложность обработки информации с помощью ресурсе ЛВС. [c.80]

В связи с появлением дополнительной составляющей энергии i-й фазы к необходимо привлечь уравнение притока тепла i-й фазы или уравнение для внутренней энергии j-й фазы, которое можно получить осреднением уравнения (2.1.3), имеющего, в отличие от уравнений сохранения (2.1.1), недивергентную форму [c.85]

Жесткость фланцев повышают увеличением их высоты (е, ж). Для устранения массивов вводят выборки I между бобышками. Связь фланцев со стенками усиливают ребрами (з), гофрированием стенок (к), расположением крепежных деталей в нишах, имеющих в поперечном ееченин полукруглую форму (к). Для достижения наибольшей жесткости и прочности ниши углубляют в стенки, а потолок ниш связывают со стенками ребрами (.1). [c.532]

Формулы (13,1) и (13.2) выражают уранпенис эвольвенты в параметрической форме. Если исключить из эти.х уравнений параметр iL, то будем иметь прямую связь между iiiv(i и выраженную через Г/,. Это обстоятельство указывает на то, что эвольвента вполне определяется основной окружностью. Поэтому для анали-тическ()1() ()нреде 1еиия координат эвольвентного нр( филя или для 1 рафического построения его необ.ходимо и достаточно задать только радиус основной окружности. [c.361]

Раздел I (главы 1—5) объединяет все остальные разделы учебника. В нем излагаются основные понятия, теории напряжений и деформаций, общая форма законов связи напряжений с деформациями. При изложении материала предполагалось, что студенты владеют лишь сравнительно простым математическим аппаратом. В силу этого в первой главе излагаются математические основы МДТТ и даются некоторые сведения по сложным разделам высшей математики, которые обычно не включаются в программы технических вузов. Математический язык МДТТ — тензорный язык. Поэтому в учебнике изложение общих вопросов МДТТ ведется в индексных обозначениях, что существенно сокра- [c.3]

Однако, анализ Е.Е. Андервуда [40] не подтвердил наличия линейной связи между T.(i- ) и г]. Экспериментальные данные отвечали сигмоидальной форме кривой (рисунок 4.42), которая асимптотически приближалась к фиксированному значению L(ri) при Г ->0. [c.328]

Равенство (I. 33) позволяет установить в явной форме представление о взаимосвязи между активными силами и реакциями связей. Как видно из равенства (1.33), реакции связей зависят от действия активных сил и от закона движения точек системы-Если активные силы отсутствуют, реакции могут отличаться от нуля, так как фукции не зависят непосредственно от действия активных сил. Это, прежде всего, относится к нестационарным связям. Но и в случае стационарных связей функции отличаются от нуля, когда при некоторых начальных условиях уравнения (I. 32) имеют решения, отличающиеся от постоянных. [c.33]

Как было показано ( 225—226 т. I), материальная точка, движущаяся по некоторой идеально гладкой поверхности при отсутствии активных сил, описывает на этой поверхности геодезическую, т. е. в определенном смысле прямейшую линию. Это заключение распространяется и на случай движения системы. Последнее утверждение основывается на форме уравнений движения системы (II. 101), примененных к системам с голоном-ными связями. [c.526]

При Ki oo функции этого параметра в (127,5—6) стремятся к постоянным пределам. Это утверждение является следствием существования предельного (при Mi->oo) режима обтекания, свойства которого в существенной области течения не зависят от М (С. В. Валландер, 1947 К- Oswatits h, 1951). Под существенной подразумевается область течения между передней, наиболее интенсивной, частью головной ударной волны и поверхностью обтекаемого тела, не слишком далеко от его передней части (подчеркнем, что именно эта область, с наибольшим давлением, определяет действующие на тело силы). Если описывать течение приведенными скоростью v/u], давлением P/P 0f и плотностью р/р как функциями безразмерных координат, то картина обтекания тела заданной формы в указанной области оказывается в пределе независящей от М]. Дело в том, что, будучи выраженными через эти переменные, оказываются независящими от М] не только гидродинамические уравнения и граничные условия на поверхности обтекаемого тела, но и все условия на поверхности ударной волны. Ограничение области движения существенной частью связано с тем, что пренебрегаемые в последних условиях величины — относительного порядка i/m 51п ф, где ф —угол между Vi и поверхностью [c.660]

В результате опытов была получена кривая энергетического спектра v-лучей, имеющая два максимума один острый при -f = 131 Мэе, другой— более широкий, напоминающий по форме прямоугольник, при Е- i 70 Мэе (рис. 248). Выше уже говорилось о том, что происхождение максимума при Е- 70 Мэе связано с реакцией (79.28), в результате которой энергия покоя образующегося я°-мезона распределяется после его распада между двумя v-квантами. Второй максимум при 7 = 131 Мэе [c.579]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...