Генерация второй гармоники входе в нелинейную среду

Выявим основные закономерности генерации второй гармоники на основе решения укороченных уравнений (2.3) и (2.4) с привлечением законов сохранения (2.6) и (2.8). На входе в нелинейную среду при 2 = 0 зададим граничные условия [c.167]

Это выражение показывает, что при нелинейном взаимодействии монохроматического сигнала 5 с шумом в среде без дисперсии, амплитуда убывает, во-первых, по причине генерации гармоник сигнала (второй сомножитель в (5.1) он может иметь значение лишь для интенсивного сигнала) и, во-вторых, из-за нелинейного взаимодействия с шумом (экспоненциальный множитель) как сигнал, так и шум заданы на входе в нелинейную среду при х=0 и идут вместе . [c.111]

Максимальная эффективность генерации второй гармоники в линейно-неоднородной среде, где безразмерная расстройка фазового синхронизма имеет вид к ) = к%, достигается на расстоянии от входа в нелинейную среду, определяемом из уравнения (38.12). Па расстояниях больших tm, происходит обратная перекачка энергии в основное излучение и интенсивность второй гармоники надает. Решая (38.12) с учетом (38.25), нетрудно вычислить расстояние от границы нелинейной среды t,m, на котором достигается максимальный КПД Im im) генерации второй гармоники [c.125]

КПД генерации второй гармоники /( , Хо, % ) в линейно-неоднородной среде зависит от безразмерной длины нелинейной среды = //нп, расстройки фазового синхронизма на входе Xo = A(0)Zh.i и параметра х, характеризующего степень неоднородности нелинейной среды. Длина нелинейной среды и расстройка фазового синхронизма на входе могут быть выбраны оптимальными ( opt и Xoopt) таким образом, чтобы обеспечивался предельно возможный КПД /maxdx l) в среде с данным градиентом неоднородности х. [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...