Генерация второй гармоники внутри резонатора лазер

Необходимо также указать на то, что при непрерывном удвоении частоты излучения лазера для повышения коэффициента преобразования (в принципе достигающего 100%) используется преимущественно режим внутрирезонаторной генерации второй гармоники. Это, в свою очередь, ограничивает величину потерь, вносимых в резонатор помещенным внутрь него преобразователем частоты, верхним значением 0,01, что требует обеспечения весьма высокого оптического совершенства кристаллического элемента и просветляющих покрытий в сочетании с достаточной лучевой прочностью. [c.246]

Генерация второй гармоники в нелинейных кристаллах используется для преобразования инфракрасного излучения мощных лазеров в видимое. Например, вторая гармоника лазера на иттрий-алюминие-вом гранате,, активированном неодимом, представляет собой зеленый свет, весьма удобный для разнообразных оптических исследований. При выполнении условия фазового синхронизма удается получить к.п.д. преобразования около 20—30%. Однако более эффективными оказались системы, в которых нелинейный кристалл помещается внутри лазерного резонатора. Как видно из (10.22), интенсивность второй гармоники пропорциональна квадрату интенсивности исходного излучения, которое внутри резонатора имеет значительно большую мощность, чем на выходе лазера. Зеркала [c.492]

В последнее время, в связи с успехами в разработке высококачественных нелинейных элементов с малыми потерями света, а также в создании специальных схем резонаторов с сильной фокусировкой излучения внутри резонатора, появилась -возможность разработки лазеров с внутрирезонаторным удвоением частоты при непрерывном режиме генерации. Необходимость фокусировки диктуется тем, что при непрерывном режиме плотность мощности излучения заметно ниже, чем. при импульсном режиме. За счет этого падает эффективность преобразования основного излучения лазера во вторую гармонику. Поскольку КПД преобразования пропорционально плотности мощности основного излучения, то его фокусировкой удается вновь восстановить необходимую плотность мощности и достичь высокий кпд, характерный для импульсного режима генерации. [c.105]

Теоретический анализ генерации второй оптической гармоники внутри лазерного резонатора дан Смитом [80]. Он показал, что выход гармоники для всех уровней мощности лазера определяется величиной нелинейности К. Величина К, требуемая для оптимального согласования, пропорциональна линейным потерям L на основной частоте (основным лазерным потерям) и обратно пропорциональна параметру насыщения S для лазерного перехода [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...