Процесс изоэнергетический

Р2)с1У. Так как процесс изоэнергетический, он сопровождается подводом тепла дQ = дА = (Р[ — Р2 )кУ и, следовательно, приростом энтропии на [c.114]

Физическая модель, лежащая в основе решения большинства рассматриваемых задач, состоит в том, что течение в каждой струйке до скачка и за ним считается изэнтропическим, а газ рассматривается как идеальная сжимаемая нетеплопроводная жидкость. При этом процесс в скачке не является изэнтропическим, но может рассматриваться как изоэнергетический. [c.99]

Следует подчеркнуть, что в отличие от формулы (3.15), пригодной для любого процесса торможения изоэнергетического потока, [c.86]

Поскольку нас интересует изменение температуры газа, сопровождающее процесс Гей-Люссака (это изменение, очевидно, будет таким же, как и в воображаемом изоэнергетическом процессе), найдем производную (дТI дУ)и. Переходя к естественным переменным внутренней энергии 8 и У, получим [c.61]

Рассматривая члены, входящие в уравнение энергии, можно было бы также исследовать изоэнергетические процессы (е = 0) в материалах, описываемых соотношением (15.14), для которых Т1 = уц, е). В этом случав энергия деформации ассоциируется с удельной энтропией, [c.242]

Для определения коэффициентов avm и Орш рассмотрим два частных процесса — изоэнергетический (и = idem) и адиабатный (9i,2 = 0). [c.43]

Численные значения показателей адиабатного к, изоэнталь-пийного Пн, изоэнергетического Пи и изотермического гц процессов в зависимости от давления и температуры для метана характеризуются данными рис. 3.4 и 3.5. [c.41]

Выравнивание давления. В теплоизолированном цилиндре имеется закрепленный поршень, разделяющий две порции газа с одинаковой температурой, но разными давлениями Р1 и Р2 (Р > Рг)- Поршень освобождается, и начинается процесс выравнивания давления. Реальный необратимый процесс является изоэнергетическим, так как система не совершает работы над внешними телами и не получает тепло извне. Для того чтобы иметь возможность пользоваться формулой dS = дQ / Т, заменим этот реальный процесс воображаемым изоэнергетическим равновесным процессом. Представим для этого, что на поршень справа действует внешняя сила, на бесконечно малую долю меньшая, чем Р — Р2 (на единицу площади поршня). Тогда сила давления на поршень будет почти уравновешена внешней силой и процесс расширения газа будет обратимым. Так как начальное и конечное состояния одинаковы для реального необратимого и воображаемого обратимого процессов (они лежат на одной и той же изоэнергетичес-кой линии), то изменения энтропии одинаковы для этих двух процессов. В ходе воображаемого процесса при расширении газа в левом отсеке на dV система совершает против внешней силы работу Р — [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...