C—D колебание основные частоты

Если отношение Дш/ш мало по сравнению с единицей (Дш/со < 1), то в результате сложения этих двух колебаний получается модулированное колебание, основная частота которого приближенно равна со, а амплитуда относительно медленно изменяется с частотой Дш/2. [c.143]

Если найдена в q-u приближении форма колебаний основной частоты Ui то форма колебаний второй частоты должна подчиняться условию ортогональности с этой формой, а следовательно, намечаемая предварительно вторая форма колебаний должна быть взята с учетом данного условия. Однако угадать такую форму невозможно. Поэтому форму, удовлетворяющую условию ортогональности с формой первой частоты, представляем как сумму [c.178]

Последовательное удвоение частоты излучения позволяет получить гармоники колебаний основной частоты o)i выше второй. Предел повышения частоты определяется ростом поглощения в кристалле, начинающимся в ультрафиолетовой области спектра. Этот предел соответствует волнам Я = 200 нм. Более короткие волны получают при генерации гармоник в газах и парах металлов, области поглощения которых очень узки, что позволяет исключить резонансное взаимодействие световых импульсов с атомными переходами. Однако во всех газах, парах и жидкостях (т. е. в более общем виде во всех системах с инверсионной симметрией) нелинейные оптические коэффициенты четных порядков равны нулю [11, т. 1]. Поэтому в газах и парах могут генерироваться лишь третья, пятая... и т. д. гармоники с частотами 3o)i, 5o)i,. .. Путем преобразования частоты [c.283]

Форма колебаний Основная частота колебаний Множитель [c.56]

Результаты исследования пульсаций давления на закризисном режиме в различных точках поверхности цилиндра показали, что колебания основной частоты пульсаций давления, вызванные периодическим срывом вихрей и соответствующие значению 8Ь 0,21, воспринимают не все точки поверхности цилиндра, а только точки, расположенные до места отрыва турбулентного пограничного слоя. Точки, расположенные на цилиндре за местом отрыва пограничного слоя, вследствие сильного турбулентного перемешивания воспринимают не одно периодическое колебание, а беспорядочные колебания с целым спектром частот. Этим, по-видимому, и объясняется утверждение многих авторов, измерявших пульсации в следе, о том, что при закритических числах Рейнольдса исчезают всякие регулярные периодические пульсации в следе за круглым цилиндром. [c.825]

Э. и. снабжают спец. устройствами для придания звукам музыкальных качеств, таких, как тембр, вибрато, мягкая атака и затухание (нерезкие включение и выключение звуков), легато (плавный переход от одного звука к другому). Определенность тембров стационарных звуков обеспечивается двумя путями. Первый — соблюдение фиксированных отношений между амплитудами гармонич. обертонов разных номеров. Для этого, напр., выбирают нек-рую форму кривой колебаний, различающуюся для звуков разной высоты только масштабом времени, а для звуков разной силы — масштабом амплитуд. Пользуются также синтезированием тембров, подмешивая к колебаниям основной частоты колебания от других генераторов того же инструмента, соответствующие набору гармонич. обертонов. Другой путь создания тембров — введение резонансных контуров (фильтров), усиливающих обертоны генерируемых колебаний в определенных областях частот (т.н. формантные области). Конструкции инструментов позволяют создавать в каждом из них разнообразные тембры и переключать их по ходу исполнения. [c.472]

Остановимся теперь на вычислении величины силы инерции F . Положим, что плоскость I, на которой стоит прибор, совершает периодические колебания, основную частоту которых обозначим через р. Обозначая вертикальное перемещение плоскости L, отсчитанное от некоторого среднего положения L , через х и разлагая это перемещение в ряд Фурье, будем иметь [c.414]

Отличия таковы. 1) Если в начальный момент в системе было возбуждено только колебание основной частоты и), т. е. 0 (0) = а° и О2ш(0) = О, то с течением времени появляется и колебание на гармонике 2ш, энергия первой моды будет перекачиваться в энергию ее второй гармоники, процесс слияния квазичастиц ш + ш = 2ш будет происходить всегда. 2) В (17.6) скорость нарастания каждой моды зависит только от чужих амплитуд, а в вырожденном случае изменение [c.358]

Присутствие существенных по амплитуде высших гармоник свидетельствует о действии на колеблющуюся систему значительных нагрузок, которые могут в несколько раз превышать нагрузки, вызывающие колебания основной частоты. Однако, поскольку вопрос о связи между спектральным составом вибрации и опасностью ее для турбины недостаточно изучен, можно ограничиться лишь указанием на необходимость принятия более жестких допусков на вибрацию в случае значительных высокочастотных составляющих. Что касается низкочастотных колебаний, то вследствие [c.95]

В. И. Коваленко [1.33] (1968) исследовал свободные колебания основной частоты короткого стержня применительно к лопаткам турбин. Уравнения балки Тимошенко решаются при довольно сложных граничных условиях. На одном конце заданы граничные условия, соответствующие защемлению, но с учетом упругой податливости поворота. На свободном конце учитываются поперечная сила инерции сосредоточенной массы (бандажа) и изгибающий момент, обусловленный упругим креплением бандажа. Построены графики изменения относительной частоты il)=io/(i)o (здесь о и ыо — частоты, соответствующие уточненной и классической теориям) в зависимости о т относительной длины I. Одна из таких кривых [c.85]

После необходимых вычислений для колебаний основной частоты круглой пластинки с защемленными краями получим следующие выражения для анизотропных и изотропных пластинок [c.342]

Рис. 184. Зависимость между частотами связанных колебаний, основными частотами и коэффициентом связи.

Методы сравнения фаз. Большинство данных по скорости звука получено путем измерения времени задержки импульса, однако точность такого метода существенно меньше точности методов сравнения фаз. Например, если в схеме с двумя преобразователями, изображенной па фиг. 81, г, имнульс напряжения от приемника сложить с непрерывным колебанием основной частоты, [c.347]

Теперь нетрудно видеть, что амплитуда А колебания основной частоты О) определяется кубичным уравнением [c.206]

Если на вход усилителя не вносящего нелинейных искажений, подвести сигнал синусоидальной формы, то на выходе получим сигнал такой же формы, но с большей амплитудой (рис. 78, а). При нелинейных искажениях форма выходного сигнала будет искажена (рис. 78, б). Любой сигнал несинусоидальной формы можно рассматривать как сумму синусоидальных кривых, состоящую из колебаний основной частоты и высших гармоник с частотами, в целое число раз больше основной. [c.103]

Колебание основной частоты носит название первой гармоники, колебание двойной частоты — второй гармоники, и т. д. Величина а . дает значения амплитуд гармоник совокупность значений носит название спектра амплитуд [c.279]

Если С и С представляют собой проекты с основной частотой (О и если значения р и q . соответствуют основной форме колебаний для проекта с,-, из минимальной характеристики (0 следует, что [c.32]

Наибольшее распространение имеют расчеты основных частот колебаний, так как эти колебания обычно являются наиболее опасными. [c.333]

Основная частота собственных колебаний вала с сосредоточенной массой при учете собственной массы вала наиболее просто определяется, если к сосредоточенной массе прибавить приведенную массу вала. Коэффициент приведения при поперечных колебаниях для консольной оси постоянного сечения с массой на конце равен 33/140 для двухопорного вала или оси с массой посередине 17/35 при кру- [c.333]

Для определения основных частот колебаний валов переменного сечения часто пользуются энергетическим способом. Частоту определяют по условию равенства максимальных значений кинетической и потенциальной энергии колебаний. Предварительно задаются формой упругой линии при колебаниях, за которую обычно принимают упругую линию от равномерно распределенной нагрузки или собственной массы. В многопролетных валах знак нагрузки в смежных пролетах в соответствии с формой низшей частоты колебаний должен быть разным. [c.335]

Основная частота собственных колебаний валов и осей может быть определена по формуле [c.335]

Пример 15.10. Определить основную частоту собственных колебаний однородной консольной балки (рис. 550). [c.484]

Таким критерием является собственная частота колебаний или частота основного состояния Уо. [c.65]

Пользуясь проведенными исследованиями плоскости переменных uv, можно утверждать, что основными интересующими нас движениями являются периодические движения, близкие к нормальным колебаниям, имеющим частоты [c.166]

Приведенная масса. Основную частоту колебаний двухатомной молекулы можно выразить следующей формулой <о = (С/м.у °. где С, по аналогии с макроскопической пружиной, представляет собой силовую постоянную, а х — приведенная масса двух атомов. Частота колебаний молекулы окиси углерода СО равна <о 0,6 10 с". [c.295]

Всякое периодическое движение частоты ш может быть представлено в общем случае бесконечной (а в частных случаях или в допустимом приближении конечной) суммой гармонических колебаний с частотами, кратными основной частоте ш. Такое представление осуществляется с помощью приемов гармонического анализа в рассматриваемом случае можно с вполне удовлетворительной точностью представить уравнение движения ползуна в виде суммы двух гармоник. [c.153]

Для фундаментов с послерезонансным режимом колебаний основная частота меньше частоты возмущающей силы, но при этом не исключается возможность совпадения собственной частоты более высокого порядка с частотой вынужденных колебаний. Поэтому неб.ходимо кроме основной частоты определить собственные частоты высших гармоник. При послерезонансном режиме колебаний фундамента динамический расчет сложнее и менее точен, чем при дорезонансном. В подобных случаях исключение резонанса с рабочей частотой, несмотря на тщательность расчета, не обеспечивает полной уверенности, так как остается некоторая неопределенность при прохождении через резонанс. Поэтому настоятельно рекомендуется уже при проектировании предусматривать возможность последующего изменения динамических характеристик конструкции. Некоторые из таких мероприятий и рассмотрены в VII.3 смотри также инструкцию DIN 4024, п. 2.44. [c.264]

Если возмущение е не очень мало, то существенную роль играют вторичные резонансы [см. (2.4.9) ], которые изменяют или разрушают адиабатический инвариант J Это резонансы между гармо" никами фазовых колебаний на первичном резонансе (п. 2.4а) и невозмущенными колебаниями основной частоты со 2- В адиабатическом пределе их структура показана на рис. 2.9, а. Устранение малых знаменателей вторичных резонансов можно провести по общей схеме п. 2.4а, хотя здесь имеются, как будет видно ниже, некоторые дополнительные особенности. Начнем с усредненного гамильтониана (2.4.10), в который необходимо ввести новые переменные действие — угол (Iфх) для фазовых колебаний. Вместо решения уравнения Гамильтона—Якоби (1.2.50) исследуем, как и в п. 2.2а, движение в окрестности центра резонанса с помощью теории возмущений. Обозначим через /Со преобразованный гамиль тониан и, следуя логике принятых обозначений, будем писать [c.130]

Не останавливаясь на исследовании этого уравнения, заметим, что его приближённое решение для стационарного режима будет содержать, помимо колебания основной частоты, во-первых, её нечётные гармоники (в частности, третью с частотой 3<о) и, во-вторых, так называемые су б- [c.204]

Кварцевые резонаторы изготовляют на основную частоту 10 10—15 МГд. Для стабили.чации более высоких частот используется способность кварцевых резонаторов возбуждаться,- на нечетной механической гармонике. Колебания основной частоты прн этом отсутствуют. Чтобы возбудить кварц на нечетной гармонике, можно параллельно ему включить индуктивность, которая вместе со статической емкостью резонатора и емкостью кварцедержятеля образует контур, настроенный на нечетную гармонику. Более удобен другой способ в цепь коллектора включается контур, настроенный на необходимую частоту, а в цепь обратной связи — кварцевый резонатор (например, по схеме рис. 1.31, е). При этом на основной частоте возбуждение невозможно, так как коитур имеет индуктивное сопротивление. Для самовозбуждения генератора на нечетной мех анической гармонике контур должен быть настроен на частоту ниже выходной. [c.43]

Более точные значения основной частоты, а также частот высших видов колебаний можно получить, пользуясь методом Ритца, который является дальнейииим развитием метода Рейлея. [c.584]

Типичные проектные ограничения, которые будут рассматриваться в дальнейщем, определяют верхние границы для деформаций или напряжений, нижние границы для предельной нагрузки, нагрузку выпучивания или основную частоту собственных колебаний. Мы будем рассматривать как одноцелевые, так и многоцелевые конструкции, т. е. конструкции, которые подчинены соответственно одному или многим проектным ограничениям. [c.87]

Если амплитуда о (О и фаза ф (t) меняются во времени относительно медленно по сравнению с основными колебаниями с частотой со, то волны, вызванные колебанием типа (2.56), на-зьшаются квазимонохроматическими. [c.37]

Волны - одно из наиболее фундаментальных и значимых понятий окружающего нас физического мира. Одна из основных характеристик волны - частота V. Волны бывают продольные, когда колебания происходит вдоль линии распространения волны, и поперечные, когда колебания происходят поперек этой ]гинии (рисунок 4.8). Продольные волны могут распространяться исключительно в срсде, тогда как поперечные - и в вакууме. Звук - продольные колебания упругой среды. Наше ухо способгю слышать колебания с частотой 50-12000 Гц. Свет - поперечные электромагнитные колебания. Наши органы зрения способны воспринимать электромагнитные колебания с частотой 10 -10 Г ц. Для сравнения, частота переменно1 о тока в электросети составляет 50 Гц. [c.248]

Установление сериальных закономерностей, связь между сериями (принцип Ритца), универсальность постоянной Ридберга — всё свидетельствовало о глубоком физическом смысле открытых законов. Тем не менее, попытки установить на основании этих законов внутренний атомный механизм, обусловливающий найденные закономерности, потерпели решительную неудачу. Было ясно, что каждая серия полностью вызвана одним и тем же механизмом. Между тем трудно представить себе возможность излучения целого ряда частот таким простым атомом, как, например, атом водорода. Известны, конечно, типы механических излучателей, дающих ряд колебаний, например струна. Однако спектр такого излучателя состоит из основной частоты и ее обертонов, представляющих целые кратные от основной, даже отдаленно не напоминая закономерностей, наблюдаемых в спектральных [c.717]

Теоретический смысл обратного эффекта Зеемана заключается в следующем. Известно, что линии поглощения вещества обусловлены наличием собственных частот колебаний атомов и молекул, составляющих данное вещество. Под действием магнитного поля собственные частоты вещества меняются, следовательно, меняется и положение линий поглощения, т. е. проиеходит раещеп-ление. Вместо одной собственной частоты появляется ряд частот, в простейшем случае — две, смещенные относительно основной частоты на величину Ду. Согласно формуле (21.7) это приводит к изменению показателя преломления. Таким образом устанавливается связь между обратным эффектом Зеемана и явлением вращения плоскости поляризации в магнитном поле (эффект Фарадея, см. 20.3). Действительно, при распространении света вдоль направления магнитного поля вследствие расщепления оптической собственной частоты электрона на две [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...