Скалярная теория световых волн

Приведенный выше вывод выражения для интенсивности дифрагированных пучков основан на скалярной теории дифракции и справедлив только в случае, когда ка I. Для типичных поверхностных акустических волн амплитуда волнистости имеет величину порядка 10 мкм или меньше, так что для дифракции света имеем ка 10 . Таким образом, скалярная теория, примененная нами для получения выражений для амплитуд дифрагированных волн, является очень хорошим приближением. Действительно, выражения (9.7.17) и (9.7.21) согласуются с законом сохранения энергии, что можно показать, если вспомнить равенство 1лР -I--I- ( os 0,1 I )/ os 0 = 1 и использовать (9.6.14). [c.389]

Необходимо отметить, что все приведенные оценки получены без учета того обстоятельства, что граница между двумя ступенями профиля для световой волны, падаюш,ей на ДОЭ под углом, отличающимся от нормального, является областью с конечной шириной, а не линией, как предполагали при выводе всех соотношений для эффективности. Однако поскольку ширина ступени профиля, как правило, значительно превышает ее глубину, а углы падения света не слишком велики, то подобными краевыми эффектами можно пренебречь. Существен также вопрос о соизмеримости минимального элемента в структуре ДОЭ и длины волны дифрагирующего света. Для видимого диапазона размер указанного минимального элемента должен составлять, по крайней мере, 0,5—1 мкм, тогда достоверность результатов, полученных в настоящем параграфе на основе скалярной теории дифракции, будет гарантирована. [c.200]

Полученные результаты свидетельствуют о том, что использование электромаг-питиой теории при описании распространения света в пространстве качественно не меняет результата решения обратной задачи. Количественные отклонения в большей степени зависят от параметров задачи. Результаты, полученные в скалярном приближениж и в рамках электромагнитной теории, существенно отличаются в случае, если размер освещающего пучка превышает размер апертуры ДОЭ. В остальных случаях они совпадают с точностью до нескольких процентов. Заметим, что для адекватного описания процесса дифракции света необходимо учитывать прохо-ясдение электромагнитной волны через ДОЭ. [c.212]

Эта формула является окончательным результатом для скалярных волн. В пределе при т->-1, если р = 2х(/п— 1) фиксировано, второй член делается пренебрежимо малым, и формула принимает вид, полученный в разд. 11.22. Однако при фиксированном X и т- она не дает точного результата для случая рассеяния Релея — Ганса (для скалярных волн). Эта формула не дает также предельного значения Q=2 при фиксированном т и л ->-оо. Для электромагнитных волн получается подобный же результат, и он имеет те же недостатки. Кроме того, получается, что интенсивность рассеянного света не зависит от поляризации. Все это легко объясняется сделанными предположениями, но оказывается очень далеким от успешной теории для не слишком малых значений т—1. Даже соьп дение в пределе с результатом разд. 11.2 является несколько озадачиваюшим, так как если бы в наших формулах было выполнено приближение центрально падающего света, то в этом предельном случае результат оказался бы неверным. [c.230]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...