Резонатор софокусный

Фокусы зеркал в этом случае совпадают, а центр кривизны каждого зеркала находится на противоположном зеркале. Такие резонаторы называются софокусными, или конфокальными, или телескопическими (два одинаковых зеркала с совпадающими фокусами образуют телескопическую систему с увеличением —1). [c.804]

Исторически первым типом углового селектора, сообщения об опытах с которым появились уже в 1962 г. [139, 204], явилась система из двух софокусных линз и помещенной в их общем фокусе диафрагмы с малым отверстием. Плоскому резонатору с подобным селектором (рис. 4.5 а) идентичен концентрический резонатор с диафрагмой в центральной плоскости (рис. 4.5 б) [183, 174]. Принцип действия такого селектора очевиден. Кстати, вместо диафрагмы может использоваться пассивный затвор просветляющийся раньше других участок его сечения в дальнейшем играет роль отверстия Ь диафрагме [209]. [c.217]

Для зеркал определенной кривизны R наибольший радиус перетяжки шп получается, как видно из (6.34), при L = R, т.е. когда центр кривизны каждого зеркала находится на противоположном зеркале. В этом случае фокусы зеркал совпадают и резонатор называется софокусным или конфокальным. Для гауссова пучка в конфокальном резонаторе границы между дальней и ближней зонами Zo= kwl/2 совпадают с положениями зеркал z=+L/2 [это следует из (6.34) при R = L . Радиус перетяжки шо равен при этом l Lfk= i kL/(2л), а радиус пучка на зеркалах ш= Шо= = KL/л. У гелий-неонового лазера, генерирующего на длине волны >, = 0,63 мкм, при длине симметричного конфокального резонатора А=1 м радиус пучка на зеркалах составляет 0,45 мм, т.е. зеркала могут иметь диаметр всего несколько миллиметров. С уве- [c.301]

Следуя [39], рассмотрим прохождение основной расходящейся волны по оптической линии, эквивалентной изображенному на рис. ЪЯа резонатору из софокусных вогнутого и выпуклого зеркал с активным элементом из слабонеоднородной среды. Напомним, что мы уже имели дело с таким резонатором при анализе поведения сходящихся волн в 2.5 (см. рис. 2.22). Его отличает то, что пу юк, следующий по направлению к выпуклому зеркалу, в отсутствие аберраций имеет плоский волновой фрЬнт коэффициент увеличения составляет А/ = — /1//2 > 1, где fi и/2 — фокусные расстояния вогнутого и выпуклого зеркал соответственно. [c.159]

Рис. 3.8. К вопросу о влиянии аберраций в неустойчивых резонаторах а, б — телескопический резонатор и резонатор из софокусных вогаутых зеркал в, г - оптические линии, эквивалентные этим резотаторам

Резонатор из софокусных вогнутых зеркал (М < —1, рис. 3.96) значительно менее чувствителен к наличию волновых аберраций нечетных порядков, чем телескопический. При IМ1 >3 направление пучка на выходе этой системы оказьшается даже более устойчивым по отношению к введению клина, чем в усилительных устройствах (aj < 1). Нетрудно видеть, что причиной тому является перевертьшание пучка по прохождении периода эквивалентной схемы, в результате чего каждый внеосевой луч проходит попеременно зоны то с большим, то с меньшим показателем преломления (рис. ЗЯг с явлениями подобного рода мы встретамся еще в 4.4). Реакция на аберрацию четных порядков при перевертьюании пучка не изменяется и поэтому остается примерно такой же, как в телескопическом резонаторе (небольшая разница возникает за счет той половины периода эквивалентной схемы, на которой происходит расширение сечения пучка). [c.163]

Иногда используются неустойчивые О. р., в к-рых внеш. каустика образоваться не может луч, проходящий вблизи оси резонатора под малым углом к ней, после отражений неограниченно удаляется от оси. На рис. 3, б дана диаграмма устойчивости О. р. при разл. соотношениях между радиусами и Л а зеркал и расстоянием Ь между ними. Незаштрихован-ные области соответствуют наличию каустик, заштрихованные — большому затуханию. Точки (на рисунке кружочки), соответствующие резонаторам с плоскими П и концентрическим К зеркалами, лежат на границе заштрихованных и незаштрихованных областей С — софокусное. С — плоское и вогнутое зеркала (половина со-фокусного резонатора). На границе между устойчивыми и неустойчивыми О. р. расположены софокусные О. р., в к-рых фокусы обоих зеркал (отстоящие на расстоянии Е1/2 и от соответствующего зеркала) совпадают, в т. ч. телескопический О. р., состоящий из малого выпуклого и большого вогнутого зеркал. Потери на излучение в неустойчивых О. р. для колебаний высших типов в них значительно больше, чем для осн. колебания. Это позволяет добиться одномодовой генерации лазера и связанной с ней высокой направленностью излучения. [c.500]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...