Ландау теория промежуточного состояния

Понятие корреляционной длины, введенное в предыдущих разделах, объясняет поверхностную энергию на границе между нормальной и сверхпроводящей фазами, которая была предположена Л. Д. Ландау в теории промежуточного состояния ( 15.3). Представим себе плоскую границу между нормальной и сверхпроводящей фазами, возникающую в промежуточном состоянии. Рассмотрим, как меняется Л и магнитное поле в окрестности этой границы ). Сверхпроводящая корреляция не позволяет A меняться скачком, ибо состояния электронов коррелированы на расстоянии порядка (Т) = Ди/Д(Т). Следует отметить, что детальная теория приводит к несколько различным корреляционным длинам для разных величин. В 16.8 уже говорилось, чтО в электродинамике это (16.82), т. е. величина, не зависящая от температуры. Характерная длина, на которой меняется Л — это (Т)=Йу/Л(Т). Различие сказывается вблизи Т,, где (Т)—<-оо. [c.317]

Введение. Еще до того, как структура промежуточного состояния была достаточно хорошо изучена, Ландау [20] предложил теорию, согласно [c.729]

Теория Ландау. Еще в 1937 г., когда о структуре промежуточного состояния было известно очень мало, Ландау [20] предположил, что в промежуточном состоянии сверхпроводник состоит из чередующихся нормальных и сверхпроводящих доменов. Позднейшие эксперименты подтвердили такую структуру. Подробные вычисления были проведены для случая плоской пластинки в перпендикулярном ее поверхности поле. Предполагаемая для неразветвленной модели структура доменов изображена на фиг. 10, а. Поле в областях нормальной фазы ширины а, равно критическому полю Я,ф внутри областей сверхпроводящей фазы ширины а, ноле спадает до нуля. Относительные толщины доменов таковы, что поток через пластинку сохраняется постоянным. Для внешнего поля Н [c.746]

Точная теория Ландау [141) позволяет определить форму слоев из условия, что граница между нормальным и сверхпроводящим слоями совпадает с силовой линией поля. Результаты этой теории качественно соответствуют приведенным выше с тем отличием, что на пределах промежуточного состояния толщина чужих слоев не остается постоянной, а слабо уменьшается. Например, при Я,—>О а[ /1п(Я,/Я,)] /2. [c.280]

Вскоре после того, как промежуточное состояние было изучено экспериментально, Ландау [103] разработал теорию этого состояния, которая предсказывает размеры сверхпроводящих и нормальных областей. Теория основана на представлении о существовании дополнительной свободной энергии границы раздела фаз, которую можно назвать положительной поверхностной энергией. Ф. Лондон [116] (см. такн№ гл. IX, п. 27) показал, что присутствие положительной поверхностной энергии необходимо для обеспечения эффекта Мййспера в макроскопических образцах. Можно показать, что при отсутствии поверхностной энергии (или при отрицательной поверхностной энергии) магнитная свободная энергия сверхпроводящего образца в любом сколь угодно малом поле будет иметь наименьшую величину, если образец разделятся на бесконечно тонкую смесь сверхпроводящих и нормальных слоев. Естественно, что при этих условиях эффект Мейс-иера будет отсутствовать. Поскольку идеальный диамагнетизм является одним из основных свойств сверхпроводника, мы должны предположить существование положительной поверхностной энергии у границы фаз. Такое предположение исключает возможность расслоения образца на тончайшие сверхпроводящие и нормальные области, поскольку подобный процесс привел бы к значительному возрастанию поверхностной свободной энергии. В результате состояние образца, обнаруживающего эффект Мойс-иера, оказывается энергетически значительно более выгодным, чем состояние, при котором образец подразделяется на слон. [c.650]

Наиболее надежные экспериментальные значения А были, по-видимомз , получены при исследовании структуры промежуточного состояния пластинки, помепденноп в поле, перпендикулярное ее поверхностп. Согласно теории Ландау, которая будет рассмотрена в п. 32, ширина доменов зависит от поверхностного натяжения и размеров образца. Измерения на олове, выполненные таким способом Шавловым [78] и Льюисом, дали хорошее согласие с теоретическими значениями, приведенными в табл. 3, и с предсказанным теорией температурным ходом. Однако аналогичные измерения, выполненные на ванадии, обнаружили аномально большую величину поверхностного натяжения. [c.739]

Экспериментальный исследования структуры промежуточного состояния сверхпроводников были выполнены А. И. Шальни-ковым, который подтвердил своими тщательными работами теорию Л. Д. Ландау о существовании слоистой структуры промежуточного состояния сверхпроводников. [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...