Вакуумное состояние в квантовой механике

Вакуумное состояние в квантовой механике I 39 Ван-дер-Ваальса жидкость неравновесная II 302 --равновесная I 331, II 304 [c.391]

В квантовой механике Ф.п. ГХЯ) или Г (Я) служат пространствами состояний квантовомеханич. системы, состоящей из произвольного (но конечного) числа одинаковых частиц, таких, что пространством состояний каждой отд. частицы является пространство Я. При этом в зависимости от того, каким из Ф.п.— симметрическим или антисимметрическим — описывается эта система, сами частицы наз. бозонами или фермиоиами. Для любого п = 1, 2,..., подпространство Г (Я) = (Я "),(=Г (Я), а, —s. а, наз. -частичным подпространством его векторы описывают те состояния, в к-рых имеется ровно п частиц единичный вектор e(Я ), =Г (Я), a = s, а (в записи (1) П= 1, О, О,. .., О,. ..[), называемый вакуумным вектором, описывает состояние системы, в к-ром нет ни одной частицы. [c.331]

Простейшее предположение относительно особенностей fl (г) состоит в том, что крайней правой особенностью / (г) является простой полюс. Этот полюс соответствует в аннигиляционном канале связанному состоянию со всеми квантовыми числами (кроме I) такими же, как у вакуума (спин J = О, изосиин Т = О, четность Р = -f 1), и иногда наз. вакуумным полюсом, пли полюсом Померанчука. Можно показать, что траектория этого полюса 1д (г) обладает свойствами 2) и 3) траекторий полюсов Редже в нерелятивистской кваптовой механике. Если учитывать при больших энергиях, т. е. при больших. s (или z), только вклад одного этого полюса, то асимптотич. поведение (s,i) будет иметь вид [c.391]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...