Истинные и эффективные коэффициенты теплообмена частиц

Вокруг простых представлений [Л. 141] о сочетании в псевдоожиженном слое высоких истинных значений коэффициентов межфазового обмена с низкими эффективными наряду с полезными замечаниями и дополнениями [Л. 293] уже успели накопиться и некоторые возражения, связанные с неправильной интерпретацией сказанного в [Л. 654, 655]. Так, например, авторы Л. 591] пишут, что в (Л. 654] все шары (частицы слоя), окружающие частицу, теплообмен которой рассматривается, якобы молчаливо приняты за идеальные и бесконечные стоки . В действительности же в Л. 654] молчаливо принята лишь идентичность всех частиц (шаров) в слое, в том смысле, что если рассматриваемый шар является стоком, то и остальные шары тоже являются стоками если рассматриваемый шар — положительный источник тепла, то таковы и остальные шары. За недостатком места нет возможности остановиться здесь на других погрешностях работы [Л. 591]. Они рассмотрены в [Л. 136]. [c.58]

Прежде всего не особенно высокие лучистые потоки мы будем иметь при режимах сравнительно медленной смены частиц (или их групп — пакетов ) около поверхности теплообмена (стенки). В этих условиях [Л. 223] обычный, подсчитываемый по разности температур стенки и ядра слоя коэффициент теплообмена по сути дела является коэффициентом теплопередачи из-за двух последовательно включенных между стенкой и ядром слоя термических сопротивлений — сопротивления пристеночной газовой прослойки и сопротивления самого пакета. Приближенно принимается, что лучистый обмен не сказывается на термическом сопротивлении пакета. Однако он уменьшает контактное сопротивление газовой прослойки, действуя параллельно с кондукцией и конвекцией. Очевидно, что при медленной смене пакетов, т. е. в условиях, когда не контактное сопротивление лимитирует общий теплообмен, сколь угодно высокое значение коэффициента теплообмена излучением не в состоянии существенно увеличить суммарный коэффициент теплопередачи. Это значит, что при медленной смене частиц у стенки температура их успевает настолько приблизиться к температуре стенки, что и лучистый, и кон-дуктивно-конвективный потоки чрезвычайно ослабевают, а эффективное а, подсчитанное по разности температур стенки и ядра слоя, становится во много раз меньше истинного, отнесенного к неизвестной действительной разности температур стенки и ближайшего к ней ряда частиц. [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...