Переходное излучение, образованное в пластине

Таким образом, когда значение у-фактора достаточно велико, так что возникают все гармоники (начиная с номера гг =1 для данной частоты излучения), при дальнейшем увеличении 7 новые гармоники не появляются, и на этом основании обычно говорят о насыщении резонансного переходного изаучения. Однако необходимо заметить, что насыщение приближенно имеет место только в предельном случае стопки, состоящей из очень большого числа непоглощающих пластин. В реальной же стопке, состоящей из-конечного числа пластин с конечной (хотя и малой) поглощающей способностью, насыщение не наступает из-за того, что частотно-угловая интенсивность (3.15) излучения при углах — (при больших 7 эти углы находятся между нулем и первым резонансным максимумом) продолжает увеличиваться с ростом (см. эис. 3.2 и 3.3). При конечном значении Мфф вклад этой части излучения не всегда пренебрежимо мал по сравнению с вкладами указанных выше резонансных максимумов, а при условиях (3.24),. т. е. когда вся конечная стопка излучает как одна эквивалентная пластина, вклад излучения при является весьма сущест- [c.89]

Как мы уже отмечали во введении, многослойные диэлектрические покрытия широко используются в настоящее время в оптических приборах. Типичный пример — диэлектрические зеркала в лазерных резонаторах, полностью отражающие или обеспечивающие вывод части излучения. Все такие устройства принадлежат к классу мультислоев. Но все же главной их особенностью является то, что размер неоднородности в них сравним с длиной волны. Вследствие этого их нельзя исследовать развитым выше методом, основанным на переходных функциях. Требуется развитие нового подхода, который позволил бы учесть эффекты многократного отражения на последовательности поверхностей разрыва, разделяющих отдельные диэлектрические слои стопы. Задачу можно упростить, если пренебречь конечностью поперечных размеров. В частности, пропускание мультислоя можно вычислить, считая радиус зеркала бесконечным. Возникающая при этом ошибка невелика. Кроме того, можно предположить, что показатель преломления постоянен по всей толщине каждого из слоев и резко изменяется лишь при переходе через границы раздела. Более общая ситуация рассмотрена в книге Бекмана и Спицичино и в статье Хандери, полные ссылки на которые приведены в библиографии в конце главы. Таким образом, мы будем рассматривать модель мультислоя, а именно последовательность пластин с неограниченными поперечными размерами, разделенных идеальными плоскопараллельными поверхностями. Показатель преломления каждой из пластин постоянен (рис. 3.8). Будем нумеровать пластины последовательно справа налево, причем индексом 1 отметим среду, наиболее удаленную от источника падающей волны. Предположим, что ось I направлена поперек слоев, а [c.172]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...