Кинетическая компонента корреляций

КИНЕТИЧЕСКАЯ КОМПОНЕНТА КОРРЕЛЯЦИЙ 191 [c.191]

КИНЕТИЧЕСКАЯ КОМПОНЕНТА КОРРЕЛЯЦИЙ 193 [c.193]

Это очень важное уравнение впервые было получено Пригожи- ным и Резибуа в 1961 г. Оно называется основным кинетическим уравнением (master equation). Так как при его выводе не делалось никаких приближений, ясно, что оно является точным. Отметим, о это интегродифференциальное уравнение для функции Ff t) формально замкнуто и содержит источник. Поэтому может возникнуть впечатление, что наши поиски замкнутого уравнения для вакуумной части успешно завершены. Однако подобное впечатление иллюзорно. В действительности источник зависит от значения полной корреляционной компоненты в нулевой момент времени. Поэтому при решении начальной задачи для этого уравнения нам понадобится задать не только F f (t), но и С f (0). Следовательно, мы не достигли полного разделения вакуума и корреляций. Кроме того, уравнение (16.3.23) существенно немарковское. [c.171]

Частотное распределение кинетической энергии. Наряду с корреляциями или осредненными произведениями, употреблявшимися до сих пор для описания поля турбулентного потока, можно анализировать пульсации скорости экспериментально по их спектрам, подобно тому как луч света делят на спектральные компоненты. Эта аналитическая техника, основанная на эйлеровом представлении скорости в фиксированной точке как функции времени, была впервые предложена Тэйлором вместо корреляционной функции f(r), определенной уравнением (184). Применение спектральной функции не ограничивается изотропной турбулентностью, фактически для нее не обязательно равенство нулю осредненной скорости, что должно быть непременным условием для истинной изотропности. Относительно простой одномерный спектр Тэйлора позднее был сведен Гейзенбергом [c.265]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...