Проекции ускорения точки на неподвижное и подвижное направления

Проекции ускорения точки на неподвижное и подвижное направления. Воспользовавшись формулой (4.23) на стр. 37, мы можем написать следующее выражение для проекции ускорения на неподвижноа направление, характеризуемое единичным вектором [c.67]

Исследуем движение системы относительно осей Gx, Gy, Gz, проведенных через центр тяжести и имеющих постоянные направления. Все точки, неизменно связанные с движущимися осями, имеют в каждый момент времени одно и то же переносное ускорение, равное /. Обозначим через а, Ь, с проекции j на подвижные оси. Для изучения относительного движения моисно вти оси рассматривать как неподвижные при условии добавления к внешним и внутренним силам, действующим на каждую отдельную точку т системы, только переносной силы — mj с проекциями —та, —тЬ, —тс. Кориолисова сила инерции равна в этом случае нулю (п. 416). Тогда, применяя к относительному движению теорему моментов количеств движения и употребляя обозначения, принятые в п. 350, имеем [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...