Работа н кинетическая энергия

Работа трения н кинетическая энергия завихрений после их затухания переходят в эквивалентное количество тепла йд —АсИ,, а это последнее расходуется обычно на увеличение внутренней энергии тела. Таким образом, в результате необратимости процесса при том же количестве тепла (1д, сообщаемом телу, внешняя работа уменьшается на и на ту же величину увеличивается внутренняя энергия тела. [c.54]

Таким образом, изменение кинетической энергии системы с идеальными, не изменяющимися со временем связями при любом ее перемещении равно сумме работ на этом перемещении приложенных к системе внешних н внутренних активных сил. [c.309]

Нетрудно заметить, что закрашенная площадка между точ ками N н Q (рис. 4.27, б) изображает избыточную работу движущего момента, которая воплощается в наибольший перепад кинетической энергии Л7 6== УгО)т к-- [c.177]

Как сказано в 31.5, маховик на валу ведущего звена увеличивает приведенный момент инерции механизма н уменьшает колебания угловой скорости б. В механизмах приборных и вычислительных систем этот способ стабилизации угловой скорости применяется редко, поэтому здесь рассмотрим лишь один приближенный способ расчета маховика, когда приведенные моменты движущих сил и сил сопротивлений зависят от угла поворота звена приведения. Для расчета необходимо иметь приведенные моменты движущих сил 7д и сил сопротивлений Тс за цикл установившегося движения (рис. 31.4, а). Заштрихованные площади на этом графике характеризуют работу моментов сил, которая в соответствии с уравнением (31.6) характеризует изменение кинетической энергии Дк механизма, график изменения которой показан на рис. 31.4, б, где Еко—кинетическая энергия механизма в начале цикла. [c.392]

Погрешности положения звеньев из-за их деформаций нарушают точность движения, что особенно важно для механизмов приборов. Перераспределение нагрузок между звеньями н в элементах кинематических пар особенно важно учитывать при проектировании высокоскоростных машин. Динамические нагрузки, обусловленные упругостью звеньев, достигают величин, соизмеримых с нагрузками от действия сил технологического сопротивления. Необходимость их учета приводит к росту материалоемкости конструкции. В некоторых случаях упругость звеньев такова, что при их деформировании потенциальная энергия упругой деформации становится соизмеримой с кинетической энергией звеньев механизма, с работой сил технологического сопротивления и движущих сил. В этих случаях пренебрежение упругостью звеньев при описании динамических процессов приводит к неправильным представлениям о движениях звеньев и их взаимодействии и, как следствие, к выбору неработоспособной конструкции механизма. [c.293]

Уравнение (IV.229) выражает теорему об изменении кинетической энергии материальной точки в относительном движении в дифференциальной форме. Второй член в правой части — элементарная работа переносных сил инерции. Элементарная работа кориолисовой силы инерции равна нулю, так как эта сила перпендикулярна к относительной скорости, н, следовательно, к вектору йг. [c.447]

Это означает, что точка остановилась под действием вредных сопротивлений, работа которых отрицательна н численно равна первоначальному запасу кинетической энергии точки. [c.165]

Дело сводится к явлениям электромагнитной индукции. Пусть в отсутствие магнитного поля скорость электрона на орбите была По- При включении магнитного поля за то время, пока напряженность поля меняется от нуля до Н, действует электродвижущая сила индукции, т. е. вихревое электрическое поле, линии которого расположены в плоскости, перпендикулярной к направлению изменяющегося магнитного потока. Это поле действует на электрон и в силу своего вихревого характера совершает некоторую работу даже при замкнутом пути электрона, изменяя кинетическую энергию его орбитального движения. [c.626]

В) Теорема об изменении кинетической энергии системы материальных точек (в дифференциальной форме). Дифференциал кинетической энергии, системы равен сумме элементарных работ всех сил, действующих на систе-му (как внешних, включая реакции связей, тан н внутренних) на действительном перемещении этой системы. [c.450]

Основные понятия. В современной технике все большее распространение получают машины, аппараты и приборы, в которых совершение механической работы связано с преобразованием потенциальной энергии (энергии давления) газа или пара в кинетическую энергию потока (струи) рабочего тела. Изучение рабочих процессов устройств, основанных на использовании кинетической энергии потока, приобретает все большее значение, особенно в связи с развитием современной теплоэнергетики (паровые и газовые турбины), ракетной техники и реактивных двигателей, химической промышленности (инжекторы, форсунки, горелки н пр.) и холодильной техники. [c.6]

Из уравнения следует, что в стадии разгона работа сил движущих расходуется на преодоление работы полезных и вредных сопротивлений и на повышение кинетической энергии агрегата. Если масса агрегата или средняя скорость велики, то затраты на повышение кинетической энергии могут быть большими. Поэтому в целях экономии Лд и уменьшения мощности двигателя во всех случаях, когда это возможно, полезные сопротивления прикладывают лишь после окончания стадии разгона агрегата, т. е. после того, как звено приведения достигло скорости Шср-, в этом случае i4 .j=0 н [c.306]

В некоторых случаях силы инерции не производят никакой работы, примером являются центробежные силы У маховика и сила кривошипа, направленные по радиусам вращения. Таким образом, работа сил инерции, как и работа сил веса, может быть положительной и отрицательной, поэтому обозначим ее через 2 А н- Что касается работы сил инерции за оборот или за время, кратное нескольким оборотам, то эта работа в противоположность работе весов, вообще говоря, не обращается в нуль. Все зависит от характера движения машины. В период пуска машины в ход или ее разбега, когда движение машины характеризуется непрерывным ростом скоростей ее звеньев, а вместе с тем кинетической энергии, работа сил инерции за каждый оборот отрицательна наоборот, в период остановки (выбега) или торможения машины, когда движение сопровождается общим падением скоростей, а вместе с тем и кинетической энергии, работа сил инерции за каждый оборот оказывается положительной. Лишь в процессе так называемого установившегося движения машины (подробности об этом см. в гл. IV) р Л а сил инерции за период обращается в нуль. Поэтому [c.17]

Кинетическая энергия собачки в момент удара равна работе пружины, прижимающей собачку, н работе силы тяжести собачки на пути, соответствующем свободному движению собачки от момента срыва ее с зуба до контакта со следующим зубом (на фиг. 18, а показано штрих-пунктирной линией). [c.441]

Исследуя это теоретически, Н. Ф. Дергачев [Л. 10] показал, что пылинка массой т улавливается при условии, если ее кинетическая энергия, вычисленная по нормальной составляющей ее относительной скорости, т. е. составляющей, направленной по линии центров пылинки и капельки, превышает работу погружения пылинки, а именно [c.16]

Потери с выходной скоростью. Газ на выходе из ступени турбины имеет скорость и, следовательно, располагает кинетической энергией сУ2. Очевидно, с точки зрения получения работы на окружности колеса, эта часть располагаемой энергии является потерянной. Отнеся кинетическую энергию газов AL,, = i/2 к располагаемой энергии Н = с д/2, получим относительные потери с выходной скоростью [c.171]

Расчет величины ударного давления производят, пользуясь уравнением живых сил, Согласно которому кинетическая энергия движущейся жидкости преобразуется в работу упругой деформации стенок трубы и сжатия жидкости. Для случая мгновенного полного перекрытия прямолинейного отрезка простого трубопровода, заполненного движущейся жидкостью, ударное повышение давления может быть вычислено по уравнению Н. Е. Жуковского (см. стр. [36]) [c.104]

Поскольку скорость копровой бабы как в начале, так и в конце движения равна нулю, то кинетическая энергия ее на перемещении Н- -3 не изменяется. Следовательно, должна равняться нулю на этом перемещении и алгебраическая сумма работ всех приложенных к ней сил. [c.307]

Принцип работы одной ступени сжатия осевого компрессора состоит в следующем. Рабочие лопатки, вращающиеся с окружной скоростью и, перемещают струи газа в осевом направлении, повышая при этом давление, а также абсолютную скорость газа от С на входе до Сг па выходе. Относительная же скорость движения вследствие возрастания поперечного сечения канала, уменьшается от и>1 на входе до г 2 на выходе. Из каналов, образуемых рабочими лопатками, газ входит в каналы неподвижных лопаток с увеличивающимися проходными сечениями. В этих каналах происходит добавочное повышение давления в результате использования кинетической энергии газа, имеющего абсолютную скорость б 2. В последующих ступенях процессы повторяются н давление постепенно от ступени к ступени возрастает. [c.352]

Для вычисления силы сопротивления ) удобнее считать, что крыло движется со скоростью и, а воздух, напротив, неподвижен. Рассмотрим две неподвижные бесконечные плоскости Р и Рх, проведенные перпендикулярно к направлению движения, причем плоскость Р проведена на большом расстоянии от крыла вверх по потоку, а плоскость — на большом расстоянии вниз по потоку см. рис. 333, на котором плоскость Р не показана). Проведем вторую плоскость Р, параллельную плоскости Р1 и расположенную за ней на расстоянии и. Тогда приращение в единицу времени энергии жидкости, заключенной в области между плоскостями Р н Рх, будет вызвано перемещением в эту область той части вихревого слоя 2, которая лежит между плоскостями Р[ и Рх, потому что безвихревые участки течения впереди и позади крыла не будут влиять на это приращение из-за квазистационарного характера движения между плоскостями Р и Рх. Следовательно, если ф — потенциал скорости, а — сила сопротивления, то, приравнивая работу искомой силы / в единицу времени и скорость приращения кинетической энергии, получаем [c.523]

На рис. 21-3 изображена схема активной однодисковой турбины и график изменения скорости и давления пара. Пар поступает в сопло 4 с давлением р н о- Из сопла пар с параметрами р> и сх попадает в каналы рабочих лопаток 3, где давление пара остается постоянным (р1 Р2), а скорость падает от до сг, т. е. кинетическая энергия пара преобразуется в механическую работу вращения диска 2 и связанного с ним вала 1 турбины. [c.217]

Все уравнения МСС и граничные условия суть уравнения, связывающие между собой различные размерные величины Qt, среди них — геометрические и механические координаты и перемещения X, и=дс—X, время /, скорость V, ускорение лу, векторы базиса Э1, массовая Р и поверхностная Р > силы, напряжения физические 01/, компоненты тензора напряжений 5//, деформации е//, скорости деформаций Vi , работа Л, мощность R, кинетическая энергия К, различные механические константы среды — модуль упругости Е, коэффициент вязкости 1 и ряд других термодинамические температура 7, количество тепла Q, тепловой поток д, внутренняя и свободная энергия и, -ф, энтропия 5, рассеяние ш, коэффициенты теплоемкости с, теплопроводности X, расширения а и т. д. и величины р электромагнитной (Е, Н, в, о. е. . . ) и другой природы. [c.278]

Правая часть этого уравнения называется элементарной работой йА силы Р на и е р е м е щ е н и и йг, а левая часть. равна дифференциалу от кинетической энергии. В последнем можно убедиться, используя определение скорости (1.9) и известное утверждение о том, что скалярное произведение вектора на его приращение равно произведению модуля вектора на приращение этого модуля [c.65]

В начале удара, когда происходит соприкосновение шара с плоскостью, начинается деформация шара и плоскости. При этом внутренние силы совершают отрицательную работу, вследствие чего кинетическая энергия шара уменьшается н в некоторый мо мент скорость его становится равной нулю. Вслед за этим моментом благодаря упругим свойствам ша ра и плоскости начинается восстановление их формы, которое сопровождается положительной работой внутренних сил. Если в конце удара шар и плоскость полностью восстановят свою форму или, как говорят, шар и плоскость абсолютно упруги, то величина положительной работы внутренных сил будет равной величине отрицательной работы этих сил. В результате полная работа внутренних сил за время удара равна нулю. В этом случае кинетическая энергия шара после удара будет такой же, как его кинетическая энергия до удара. [c.131]

Р е щ е н и е. Как и в предыдущем примере, применим равенство (1,110b). При вычислении кинетической энергии колесных скатов необходимо использовать формулу (1. 108), вытекающую из теоремы Кенига. При вычислении работы сил, приложенных к вагону, можно положить, что работа нормальных реакций рельсов и сил трения скольжения равна нулю. Работа сил трепня скольжения равна нулю, гак как по условию задачи колеса катятся без скольжения. Работа сил трения второго рода входит в состав работы сил сопротивления, зависящей от коэффициента общего сопротивления /. [c.104]

Теми же методами статики можно решать задачи об упругом равновесии тел, если внешние силы, вызывающие деформации тел, а вместе с ними и сами дес1юрыации меняются настолько медленно, что работой сил, вызывающих ускорения тел или частей тел н изменяющих их кинетическую энергию, можно пренебречь. В таких случаях каждое из состояний тел, которому соответствует определенная деформация, можно рассматривать как состояние равновесия и решать задачу об этой деформации как задачу статики. Весь же медленный процесс изменения деформации при этом рассматривается как непрерывный ряд состояний равновесия, носледовательно сменяющих друг друга, так что каждому состоя н Ю равновесия соответствует определенная стационарная деформация. [c.482]

Скорость на входе в ступень l, на выходе Сд. Для определения работы, затрачиваемой на политропное сжатие воздуха и на преодоление трения в рабочем и н шравляющем аппаратах, используем уравнение (7.2). Ei относительном движении рабочее колесо неподвижно и, следовательно, = 0 тогда из (7.2) h + 1 ) = = wi—а>2]/2. Для направляющего аппарата имеем (Л + / )н = [с1—Сз)/2. Работа, затрачиваемая на сжатие воздуха и покрытие потерь трения в рабочем и направляющем аппаратах, а также на изменение кинетической энергии потока, составляет [c.230]

Н. А. Умов пишет Картезианская точка зрения приводит к особому представлению об энергии. Подымая камень с поверхности земли, я запасаю в системе камень — земля работу, так называемую потенциальную энергию, которая проявляется и может быть взята из этой системы при падении камня на землю. Энергия, которою обладает тело в силу своего движения, есть энергия кинетическая. Таким образом в природе мы находим две формы энергии — потенциальную и кинетическую. С точки зрения современных картезианцев существует только одна энергия — кинетическая. Потенциальная энергия есть кинетическая энергия скрытых от нас движений . [c.73]

Или совсем уже простой опыт. Представим себе, что на полюсе Земли находится огромный маховик, вращающийся с той же угловой скоростью, что и сама Земля, т. е. неподвижный относительно нее. А затем перевернем маховик на 180° каким-нибудь мощным механизмом за ось в подшипниках и приблизим его снова к Земле. При этом маховик будет вращаться уже в другую сторону и относительная скорость его вращения будет два оборота в сутки. И эту скорость можно легко снять с маховика, затратив ее на работу. Маховик снова остановится, его скорость сравняется со скоростью Земли, потом мы его снова повернем, н так далее. Значит, можно постепеппо остановить Землю, используя ее кинетическую энергию Неужели инерция вращения Землн уничтожится без всякого воздействия извне, своими, внутренними средствами [c.143]

Это возможно сделать несколькими способами. Кинетическую энергию автомобиля можно расходовать на преодоление сил сопротивления дороги в том случае, когда автомобиль движется по инерции накатом. Так как силы сопротивлення дороги сравнительно невелики, то н расход энергии невелик автомобиль до остановки пройдет большое расстояние — иногда сотни метров. Если при движении накатом не выключать сцепления, то к сопротивлению дороги прибавится сопротивление движущихся частей двигателя (двигатель в таких случаях должен работать на малых оборотах холостого хода) часть энергии будет расходоваться на сжатие воздуха в цилиндрах (двигатель начинает работать как компрессор) и на преодоление трения между движущимися частями двигателя. Такой способ часто называют торможение двигателем . Но все же быстрота расхода [c.581]

В 1938 году был открыт процесс деления атомных ядер урана нейтронами. А год спустя молодые советские физики К. А. Петржак и Г. Н. Флеров, работая под руководством И. В. Курчатова, открыли спонтанное (самопроизвольное) деление ядер урана на два осколка со сравнительно близкими массами. В дипломе на открытие записано, что это новый вид радиоактивности, при котором первоначальное ядро превращается в два ядра, разлетающихся с кинетической энергией около 160 Мэв . [c.96]

Идеальные и реальные газы. Превращение теплоты в механическую работу в тепловых установр ах происходит при участия рабочего тела, которым является газ или пар. Газы, которые встречаются на практике, называют реальными. Молекулы эти я газов имеют конечный объем, между ними существуют силы пр ь тяжения, существенно влияющие на их параметры. Молекулы газа, заключенного в сосуд, находятся в непрерывном хаотическом движении. При этом они сталкиваются друг с другом н со стенками сосуда. Таким образом, молекулы обладают кинетической энергией хаотического движения. А так как между молекулами существуют силы сцепления, то они обладают еще и определенной потенциальной энергией взаимодействия, которая зависит от расстояния между ними. Для простоты изучения свойст. газообразного рабочего тела введено понятие — идеальный газ. [c.90]

Здесь та ф2/2 — кинетическая энергия точки относительно 5, а —та собф — потенциальная энергия точки в поле переносной силы инерции —ту/о - Что касается центробежной силы инерции, равной тш г , то она не совершает работы на пepe eщe-ниях точки относительно 5 и поэтому не дает вклада в Яо. Таким образом, функция Н является полной энергией Е точки относительно 5 (см. (4.86)). [c.252]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...