О ГС-лазеров сравнение экспериментальных и теоретических значений для

НОЙ СДВИГ максимума при изменении расстройки резонатора 8L является мерой изменения сдвига по времени между импульсами накачки и лазера на красителе. На рис. 5.15 представлен сдвиг между импульсами в зависимости от расстройки резонатора 6L, определенный по измерениям корреляционной функции для импульсов, и проведено сравнение с теоретическими результатами, полученными в разд. 5.2. Хорошее согласие теоретических и экспериментальных значений имеет место в диапазоне 0 26L Дсо/с<0,8. Можно предположить, что в диапазоне выше 0,8 возникновение импульсов-сателлитов является причиной того, что временной сдвиг кажется слишком малым. [c.183]

Видно, что в области высоких частот экспериментальный и теоретический спектры хорошо согласуются друг с другом, в области низких частот расхождение между ними более существенно. Расчет в фазовом приближении методом Гюйгенса—Кирхгофа (кривая 3), проведенный при 0 = 1, тоже удовлетворительно описывает экспериментальные данные. Это подтверждает сделанный выше вывод о том, что в области насыщения дисперсии зависимость масштаба временной корреляции от условий дифракции на выходной апертуре ослабевает. Расчетной кривой 2 на рис. 5.9 наиболее близок по значениям параметров Ро и О спектр, измеренный в работе [43] с использованием СОг-лазера (А.= = 10,6 мкм) на трассе длиной = 14,5 км. Число Френеля передающей апертуры в этом эксперименте было равно 0 = 1,2. Сравнение данных [43] с расчетом, проведенное на рис. 5.9 в масштабе ///о, дает удовлетворительное совпадение теории и эксперимента. [c.109]

Для сравнения экспериментальных и теоретических свойств необходимо рассматривать как коэффициент усиления, так и пороговую плотность тока. Экспериментальные данные по коэффициенту усиления, полученные на основании выражения (7.4.3) для лазеров различной длины, можно построить как функцию /пор (300 К)/й- Тогда эти данные можно сравнить со значениями макс, рассчитанными из выражения (7.4.5), и на основании соотношения (7.4.7) установить связь между /ном и /пор (300 К). Мы рассмотрим случай, когда й 0,4 мкм, так что макс мало и лежит в области суперлинейного изменения. Затем будет проведено сравнение экспериментальной зависимости /пор(300 К) от й, изображенной на рис. 7.4.6, с теоретическими значениями /пор (ЗООК), полученными из выражения (7.4.9). Рассматриваются толщины активной области вплоть до 0,05 мкм. Для малых толщин активной области ма КС ВбЛИКО, И ДЛЯ Iпор (300 К) может использоваться линейная зависимость (7.4.9). [c.211]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...