Локальное равновесие, аксиома

Чтобы распространить формулировку (2.8.14) на процессы, связывающие не обязательно равновесные термодинамические состояния, в классической термодинамике необратимых процессов принимается аксиома локального равновесия. Считается, что любая часть Dt материальной системы Bt в любой момент времени t может приближенно рассматриваться как находящаяся в тепловом равновесии. Другими словами, предполагается, что характерные времена, за которые исчезают возмущения теплового равновесия, позволяя тем самым подсистеме Dt прийти в новое равновесное состояние, много меньше характерных времен кинематической и динамической эволюции этой подсистемы. Следовательно, энтропии подсистемы можно, приписать ее равновесное значение и неравенство (2.8.14) можно применить К двум близким моментам времени при предположении, что S t) дифференцируемо на открытом интервале времени ( о, м).В результате из уравнения (2.8.14) получим [c.118]

Следуя вышеуказанной аксиоме локального равновесия, предположим, что в данный момент времени t с каждой точкой в можно, как и в случае термостатики, связать определенное состояние с удельной энтропией т] и п-мерным вектором V, компоненты V l (а= I, 2,. .., п) которого выражают другие независимые параметры состояния. В частности, удельная внутренняя энергия е в данный момент времени t полностью определяется текущим значением этих величин [c.120]

Эти соотношения являются уравнениями состояния. Их конкретный вид, как и обоснованность, устанавливается при помощи аналогичных соотношений, справедливых для термостатики, в которой внутренняя энергия играет роль потенциала, и при помощи аксиомы локального равновесия, распространяющей эти соотношения на неравновесные системы. [c.120]

В силу аксиомы о локальном термодинамическом равновесии все термодинамические величины в каждой точке области определения подчиняются законам и соотношениям классической термодинамики. [c.9]

Предположим, что термодинамически обратимые величины для состояний, не слишком далеких от состояния термодинамического равновесия, в согласии с аксиомой локального (термодинамического) равновесия 2.9 есть не что иное, как величины, рассмотренные в 6.4 для упругих ферромагнетиков. Таким образом, [c.368]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...