Ландау — Лифшица затухание

Ландау — Гинзбурга формализм 524 Ландау— Лифшица затухание 373 [c.550]

Действие вязкости и теплопроводности приводит к дополнительному экспоненциальному затуханию амплитуды периодических колебаний пропорционально ехр ( —кЕ). Коэффициент поглош ения к пропорционален квадрату частоты и определяется известной формулой (см., например, Л. Д. Ландау и Е. М. Лифшиц, 1953) [c.299]

Ландау и Лифшиц (1935) с их глубокой физической интуицией построили уравнение (6.5.22) следующим образом (i) из вариационного принципа выводится равновесное соотношение МХ Н =0 (ii) добавлением к нему ненулевого гироскопического инерционного члена v строится динамическое уравнение и (iii) вводится член с затуханием без всяких термодинамических аргументов из простого соображения,что изменение JVI во времени частично происходит из-за наличия компоненты перпендикулярной М в плоскости, проходящей в данный момент времени через эти два вектора. [c.372]

Мин. потери энергии распространяющейся М. в. определяются процессами магн. релаксации спинов (магн. моментов) — шириной линии однородного ферромагнитного резонанса АН. Диссипативные потери учитываются в ур-ниях движения магн. моментов введением соответствующего релаксац. члена в ур-ние Ландау — Лифшица. Декремент пространств, затухания М. в, определяется при этом мнимой частью волнового числа 1т /с = 8Q/vg, где бй — ширина линии М. в., пропорциональная АН. Потери М. в. относят обычно к времени групповой задержки сигнала g = = Livg, где Ь — расстояние, проходимое импульсом М. в., так что изменение мощности М. в. P(L) описывается ф-лой [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...