Поглощение оптическое в простых металлах

Фиг. 90. Оптическое поглощение в простых металлах в основном пропорционально действительной части проводимости в пределе длинных волн, зависимость которой от частоты показана на этой фигуре.

Использование этой формулы соответствует теории оптического поглощения Друде и дает хорошее согласие с экспериментом в случае поглощения длинных волн в простых металлах. [c.354]

Межзонное поглощение такого типа должно обычно иметь место в поливалентных металлах и давать метод прямых экспериментальных измерений OPW формфакторов. Похоже, что эта картина подтверждается оптическими свойствами алюминия, однако интерпретация оптического поглощения в других простых металлах еще не закончена ). [c.367]

Велкер и др. 1765] исследовали спектры оптического поглощения матрично изолированных кластеров Li, Na, Si и Ge. Выбор щелочных металлов обусловлен двумя обстоятельствами. Во-первых, они обладают хорошо выраженным возбуждением поверхностных плазмонов в кристаллическом состоянии, что может быть использовано как критерий различия мажду молекулярными и микрокристаллическими спектрами поглощения. Во-вторых, простая электронная структура щелочных металлов позволяет выполнить относительно несложные вычисления методом молекулярных орбиталей. С другой стороны, знание структуры и электронной конфигурации кластеров Si, Ge [c.265]

При совместном низкотемпературном внедрении в инертную матрицу двух металлов с ограниченной взаимной растворимостью или вообще не образующих твердых растворов в массивном состоянии атомы этих металлов могут объединяться в биметаллические кластеры (см. обзор [49], а также [769—772]). Вопрос заключается в том, возникает ли при этом соединение молекулярного типа или один из металлов просто конденсируется на другом. Пока исследованы преимущественно биметаллические димеры. Появление новых полос в оптических спектрах поглощения систем Сг—МО [759], Сг—Ag и Ag—Мо [49] было приписано молекулярно-связанным димерам СгМо, rAg и AgMo. [c.268]

Однако их экспериментальные кривые поглощения света для образцов с изолированными частицами (рис. 135, а) и образцов, у которых частицы сгруппированы (рис. 135, б), практически не различаются, что ставит под сомнение даваемое объяснение. В действительности двухгорбая кривая спектров поглощения нормально падающего света неоднократно наблюдалась у гранулированных пленок Li, Na, К, Rb, Gs, Ag, Си, Au (см. [8]). Характерно, что с увеличением количества осажденного металла пик низкой знергии смещался в сторону длинных волн, а пик высокой энергии — в сторону коротких волн, т. е. именно так, как предписывает теория Мартона и др. [946— 949] для резонанса оптической проводимости (РОП) и плазменного резонанса (ПР) соответственно. При зтом по мере возрастания O электронно-микроскопические снимки не показывали какого-либо изменения однородного пространственного распределения частиц с образованием их группировок [971]. Просто частицы увеличивались в размерах и приобретали неправильную форму. [c.305]

Коэффициент поглощения а большинства оптических материалов существенно изменяется с температурой и частотой, так что для различных частотно-температурных интервалов используются разные материалы. При нормальных условиях основными рабочими телами ВУФ-диапазона слул<ат фториды легких металлов от УФ-диапазона до ближнего ИК-диапазона применяются преимущественно простые и сложные оксиды, включая органические соединения в среднем и дальнем ИК-диапазонах — галиды и халь-когениды тяжелых металлов при выборе рабочих тел СММ-диа- [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...