Шрёдингера кот

Опыт Шрёдингера. Для наблюдения интерференции пучков, расходящихся под большими углами, Шрёдингер пользовался расположением, указанным на рис. 6. Источником служила накаленная волластонова нить A4M диаметром 2d = 1 мкм. Каков предельный угол и, при котором еще возможно наблюдение интерференции [c.867]

Так как размерность вектора к — обратная длина, то он получил название волнового вектора. Теперь уравнение Шрёдингера (2.32) следует записать в форме ЙЧ й(г) = ЕЧ ь(г) и можно утверждать, что энергия Е должна быть функцией [c.68]

Если потенциал рещетки исчезает, то и(г) обращается в нуль и решением уравнения Шрёдингера является плоская [c.71]

Дискретность волнового вектора. В реальных условиях электроны движутся в кристаллах конечных размеров. В этом случае необходимо решить уравнение Шрёдингера для ограниченного кристалла и задать граничные условия, т. е. значения для волновой функции и ее первых производных по [c.74]

Простота представления (см. рис. 29) утрачивается при переходе к собственным функциям уравнения Шрёдингера в одноэлектронном приближении, а именно к функциям Блоха [c.77]

Поверхность Ферми. Рассмотрим свободный электронный газ в трехмерном случае. Используем волновые функции, удовлетворяющие граничным периодическим условиям типа (x-l-L, у, z)=4 (x, у, z). Уравнению Шрёдингера и периодическим граничным условиям отвечают бегущие плоские [c.106]

Эти состояния описываются собственными волновыми функциями пшр являющимися решениями уравнения Шрёдингера (3.57). Как показывает расчет, для водородоподобных атомов функции М юо. hoo и т. д. зависят только от л Вероятность обнаружения электрона в шаровом слое толщиной dr, заключенном между г и r + dr, равна произведению на объем этого слоя dV = Ыг йг. [c.109]

В упражнениях к гл. X мы рассмотрели связь принципа Гюйгенса в геометрической оптике с теорией однородных канонических систем. Речь идет, как известно, о сближении, указанном С. Ли и систематически развитом и обобщенном Вессио. Мы рассмотрели в форме значительно более короткой, хотя и полной, типичный случай среды, оптические свойства которой не зависят от времени. Этот порядок идей может представить некоторый интерес для нашего времени, подобно тому как это уже произошло с элементарной геометрической оптикой в сравнении с более глубокой физической постановкой вопросов оптики Френелем, так как еще не исчезла надежда, что наиболее общие законы распространения, определенные однородными каноническими системами, могут дать наглядное и выразительное основание для новой волновой теории Шрёдингера. Эта теория, приближаясь в общей концепции к идеям, уже предложенным и полностью иллюстрированным Л. де Бройлем, привела к количественным предвидениям, которые находят удивительные и тонкие спектроскопические подтверждения. [c.5]

В приложении XI приведены значения единиц некоторых других величин в системе Хартри. Основное преимущество этой системы — значительное упрощение ряда основных уравнений теоретической физики. Так, например, уравнение Шрёдингера для атома водорода имеет вид [c.337]

Возможность А.— Б. а. формально обусловлена тем, что ур-ние Шрёдингера для волновой ф-ции заряж. частицы во внеш. эл.-магн. поле содержит потенциал этого поля. Он оцределяет фазу волновой ф-ции и при выборе подходящей геометрии опыта приводит к наблюдаемому интерференц. эффекту даже при отсутствии прямого силового воздействия поля на частицу, Этот эффект но зависит от выбора калибровки потенциалов и обусловлен разницей фаз вдоль различных возможных путей распространения частицы. Он существует как для скалярного, так и для векторного потенциала эл.-магн. поля. [c.7]

А. p. имеет динамич, природу — зависит от величины и характера действующих сил. Это можно проиллюстрировать на примере поведения волновой ф-ции частицы на малых расстояниях (г) от цешра сил в квантовой механике. Если потенциал V (г) в ур-нии Шрёдингера растёт при г—i-О как (где — нек-рая постоянная), что масштабной инвариант- [c.88]

Стационарная В. т. Пусть кваптовомехапич. система находится в стационарном состоянии, а энергия возмущения не зависит от времени. Осн. задачей здесь является нахождение уровней энергии S, и волновых ф-ций возмущённой систелш. Эта задача аналогична учёту вековых возмущений в классич. механике. Ожидается, что энергия (частота) нач. состояния изменится пропорционально возмущению и, кроме того, изменится форма волновой ф-ции. Аналитически решение данной задачи выглядит след, образом. Стационарное Шрёдингера уравнение имеет вид [c.303]

Модулированные нелинейные волны. В средах с малой нелинейностью и сильной дисперсией стационарные В. близки к синусоидальным. Если в такой среде распространяется модулир. В., то несущее поло в ней остаётся близким к гармоническому, но его огибающие — амплитуда и частота — медленно меняются во времени и пространстве, и основной нелинейный эффект состоит именно в том, что на достаточно больших интервалах времени и пространства огибающие испытывают накапливающиеся нелинейные деформации, определяемые зависимостью скорости распространения В, как от частоты ы, так и от амплитуды А или интенсивности Б. I- А (в простейшем случае нелинейная добавка к скорости /). Такая В. имеет вид где А — медленно меняющаяся комплексная амплитуда, описываемая Шрёдингера уравнением нелинейным, обобщающим ур-ние (20) ял, . . о А i d>[c.325]

ГЕЙЗЕНБЕРГА ПРЕДСТАВЛЕНИЕ квантовой механики — один из осп. способов описания кваитовомеханич. явлений, заключающийся в том, что вместо изменения,, во времени вектора состояния фи.э. системы (как в Шрёдингера представлении) расс.мат-ривается эволюция операторов, отвечающих физ. величинам. [c.421]

Критерий (1) не кыполияется вблизи классич. точек поворота х , где U x(,)=S. Если U х) регулярен в точке х , то вблизи неё ур-иие Шрёдингера можно приближённо заменить ур-нием с линейным потенциалом и (z)—и К рое сводится к ур-нию Эйри (см. Эйри функция). [c.253]

TV—эволюция вектора состояния описывается временным уравнением Шрёдингера, [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...