Эйнштейновские вероятности

В соотношениях (4.2.7), (4.2.8) iV , Nf — числа атомов в состояниях п и f. Величины Afn, Bjn называют эйнштейновскими вероятностями спонтанных и индуцированных переходов. [c.150]

Эйнштейновские вероятности спонтанных и индуцированных переходов 150 Элементарная кинетическая [c.461]

Переменная составляющая вероятности перехода линейна зависит от плотности энергии внешнего поля на частоте перехода. Такое поле повышает вероятность перехода, вызывая так называемое вынужденное или индуцированное (эйнштейновское) излучение. Индуцированное излучение есть результат взаимодействие фотона с возбужденным атомом, которое приводит к испусканию атомом второго фотона. Таким образом происходит умножение фотонов. Основным отличием индуцированного излучения от спонтанного является высокая степень его когерентности (фазового совпадения). [c.158]

При возрастании температуры средний квадрат смещений увеличивается и вероятность излучения без отдачи уменьшается Точно так же, если ослабить связь ядра с кристаллическим окружением, уменьшив силовые постоянные, эйнштейновская частота уменьшается и вероятность отдачи возрастает. Как и предполагалось, вероятность излучения без отдачи не зависит от времени жизни возбужденного состояния ядра. Если мы выразим время распада через энергию отдачи, то оно окажется равным Ь.Щ. [c.479]

При фиксированном числе выборок N вероятность ложного обнаружения, как видно из (2.42), является функцией и щ, т. е. одна и та же вероятность ложного обнаружения может быть получена для различных пар значений этих величин. Однако вероятность обнаружения неодинакова для различных пар. Эту ситуацию можно использовать для оптимизации приемника в смысле критерия Неймана—Пирсона, т. е. из возможных комбинаций ko и щ. обеспечивающих требуемое значение вероятности ложной тревоги, можно выбрать такую, которая обеспечивает максимальное значение вероятности обнаружения. Иллюстрацией данного утверждения могут служить приведенные ниже табл. 2.2 и 2.3 (полученные на ЭВМ), в которых приведены значения ko и по, обеспечивающие Ялт<10 2 и соответствующие Яобн при iV=10, ш=1, 5=1, 2 и 5, причем табл. 2.2 относится к бозе—эйнштейновскому распределению шумовых фотоэлектронов, а табл. 2.3 — к пуассоновскому. Распределение сигнальных фотоэлектронов всюду предполагается пуассоновским. Как видно из таблиц, имеется оптимальное сочетание ka и щ, которое при заданной вероятности ложной тревоги обеспечиваег максимальное значение вероятности обнаружения. [c.79]

Дифференциальные коэффициенты Эйнштейна. Эйнштейновские коэффициенты характеризуют вероятность переходов между энергетическими уровнями атомных и молекулярных систем. Здесь мы будем различать понятия энергетические состояния и энергетические уровни. Энергетический уровень онределяется набором и энергетических состояний с существующим или снятым вырождением. Линия излучения соответствует всем возможным переходам между состояниями, принадлежащими двум уровням. Линия складывается из комнонент, относящихся к не-реходам между парами состояний. В обычных источниках света населенности состояний, отвечающих некоторому уровню, равны между собой, поскольку процессы возбуждения и снятия возбуждения носят довольно случайный и изотропный характер. Это естественное возбуждение рассмотрено в [3]. В случае лазера интенсивное поляризованное однонаправленное поле излучения осуществляет анизотропное снятие возбуждения (или селективное опустошение ) путем вынужденного испускания. В результате возникают большие отклонения от раснределения населенности, соответствующего естесгвенноиу возбуждению. Дифферен [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...