Случайные блуждания непрерывные

С макроскопической точки зрения (т. е. вплоть до предела разрешающей способности мощного электронного микроскопа ) разбиение макромолекулярной цепочки на химические сегменты мало существенно. Поэтому физически оправдано (да и математически удобно) рассмотреть предельный случай гибкой цепочки или непрерывных блужданий. При этом общий путь длины Ь = п1 составляется из квазибесконечного числа п шагов, каждый из которых совершается на бесконечно малую длину Из теории броуновского движения хорошо известно, что в этом предельном случае случайные блуждания сводятся к диффузии. [c.323]

Термически активированные прыжки играют роль и в проводимости вещества на конечной частоте [13]. Этот круг явлений удовлетворительно описывается с помощью теорий, основанных на представлении о случайных блужданиях с непрерывным распределением времён [14—16] при этом конкретные особенности данного типа беспорядка оказываются несущественными. Однако, в статическом предельном случае эти методы непригодны [17]. Как мы видели в связи с формулой (13.14), в этом случае влияние вмороженного в систему беспорядка не усредняется по всевозможным звеньям цепочек переходов — важны лишь те звенья, которые входят в бесконечные пути протекания, характеризующиеся наивысшей проводимостью, возможной в данных условиях. Здесь проявляется тонкое математическое различие между процессом диффузии и процессом протекания. В первом из них вероятности переходов хаотизируются после каждого шага, независимо от положения частицы. Во втором процессе каждый узел, до которого фактически доходит частица в заданный момент времени, характеризуется своим (не зависящим от времени) набором альтернативных вероятностей или ограничений. [c.565]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...