Полное внутреннее отражение в планарных волноводах

В начале нашего рассмотрения мы изучим основные свойства направляемых волн в диэлектрических структурах общего вида. Оптические моды представляются как решение характеристического уравнения, к которому сводятся уравнения Максвелла, удовлетворяющие граничным условиям, определяемым геометрией волновода. Этот подход мы применим затем к планарному диэлектрическому волноводу и получим выражения как для ТЕ-, так и для ТМ-мод. Физика локализованного распространения объясняется при этом с помощью явления полного внутреннего отражения плоских волн от диэлектрических границ раздела. [c.438]

ЛОВ с показателем преломления волноводного слоя п , большим, чем показатели преломления двух граничащих сред (т. е. > л, 3). Это условие является необходимым для существования полного внутреннего отражения на границах, которое ответственно за локализованное распространение излучения. В данном разделе мы рассмотрим два других типа планарных волноводов, в которых это ограничение снимается. [c.511]

Ввод и вывод излучения в планарные волноводы осуществляется несколькими способами (рис. 19.15) прямой фокусировкой в торец (а) через призму с использованием явления нарушенного полного внутреннего отражения (НПВО) (б)] с помощью поверхностной дифракционной решетки (в). [c.308]

Моды ТЕ и ТМ волноводного слоя, рассмотренные выше, могут быть получены также в рамках геометрической оптики. Это возможно вследствие того, что такой волновод состоит из участков однородной среды с планарной геометрией. Волновое распространение в каждой однородной области можно представить в виде суперпозиции двух плоских волн. Как было показано в разд. 11.1, локализованные моды существуют только в области jAtq < 8 < где плоские волны испытывают полное внутреннее отражение как на нижней (II—III), так и на верхней (II—I) границе. [c.456]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...