Рентгеновы лучи

При интерпретации экспериментальных данных о рассеянии рентгеновых лучей кристаллами, содержащими точечные дефекты, бывает необходимо знание средних квадратичных компонент смещений атомов и средних значений некоторых более высоких их степеней. Для их вычи- [c.54]

Знание параметров корреляции и их зависимости от температуры, состава сплава и параметров дальнего порядка оказывается весьма существенным не только для характеристики ближнего порядка в сплаве, но и при исследовании рассеяния рентгеновых лучей и медленных нейтронов в сплавах, а также электрооопротивления сплавов. [c.214]

Испускание рентгеновых лучей, по Бору, происходит следую-Ш.ИМ образом сильным внешним воздействием, например быстрым электроном, ударяющимся об антикатод рентгеновой трубки, из атома выбивается один из внутренних электронов тогда на место этого электрона пере- [c.55]

В предыдущих параграфах мы уже указывали на существование ряда явлений, из которых следует, что представление об электронах, как механических частицах, не может быть сохранено. Понятие об электронах, как частицах, движущихся подобно материальным точкам классической механики по определенным траекториям, возникло на основании тех опытов, которые в начале этого столетия были произведены над электронными пучками и над отдельными быстрыми электронами. В вакуумной трубке можно с помощью диафрагм получить достаточно резко ограниченный пучок электронов. При воздействии на этот пучок, например, магнитного поля он искривляется так, как должны искривляться траектории отдельных заряженных частиц, на которые действует магнитная сила. Метод сцинтиляций позволяет регистрировать отдельные электроны, попадающие в определенное место флуоресцирующего экрана. В камере Вильсона можно заснять следы быстрых электронов. Но наряду с этими явлениями в двадцатых годах нынешнего столетия были открыты другие явления, обнаружившие волновые свойства электронов. Было установлено, что электроны при прохождении через кристаллы и при отражении от них обнаруживают свойства дифракции, вполне аналогичные тем, которые присущи рентгеновым лучам. Как показал де-Бройль, можно получить согласие с опытом, если допустить, что пучок однородных по скоростям электронов характеризуется частотой v и длиной волны X, связанными с кинетической энергией электронов и их количеством движения М соотношениями [c.87]

Для объяснения механизма возбуждения искровых рентгеновых линий привлекается к рассмотрению и так называемое явление Оже. Однако мы не будем останавливаться на этом вопросе, изложение которого можно найти в монографиях, специально посвященных рентгеновым лучам [c.321]

Тот факт, что рентгеновы лучи излучаются обычно не свободными атомами, а твердыми телами сказывается и в появлении тех или других рентгеновых линий при возрастании зарядового номера Z. Например, 2р-элек-троны у свободных атомов впервые появляются в нормальном состоянии у бора (Z = 5). Отсюда и линия должна была бы впервые наблюдаться у данного элемента. На самом деле в рентгеновых спектрах твердых тел линия /Сд наблюдается у бериллия (Z = 4) и даже у лития (Z = 3), что объясняется ролью химических связей в твердом теле>. В результате этих связей внешние электроны атомов возбуждаются и могут с возбужденных уровней переходить на освободившееся место в /С-оболочке. Таким образом, /С-линии у подобных элементов носят, как и коротковолновые сателлиты, полу-оптический характер. [c.322]

Иначе обстоит дело в случае рентгеновых лучей. Испускание рентгеновых линий, как было указано в предыдущем параграфе, происходит следующим образом место, освободившееся на одной из внутренних оболочек атома, заполняется электроном, переходящим с одной из соседних оболочек освобождающаяся при этом энергия испускается в виде рентгенова фотона. Например, линия испускается при переходе одного из электронов двухквантовой оболочки на освободившееся в результате ионизации атома место на одноквантовой оболочке. Отсюда ясно, что линия К. вообще не [c.322]

Каждая из полос должна еще обладать, как это впервые отметил Кос-сель, тонкой структурой, В самом деле, рассмотрим поглощение рентгеновых лучей свободным атомом. Электрон, вырываемый из какой-либо, внутренней оболочки, не должен обязательно выбрасываться за пределы атома, но может быть переведен с внутренней оболочки на один из внешних оптических уровней. Энергии этих внешних уровней образуют ряд сбегающихся термов, и. таким образом, длинноволновый край рентгеновой полосы поглощения должен представлять собой серию тесно расположенных сбегающихся линий поглощения, за пределом которых только начинается действительное сплошное поглощение. Эта группа линий образует тонкую структуру полосы. [c.323]

Указанная тонкая структура полосы может наблюдаться лишь при поглощении рентгеновых лучей в газах или парах, где возможно наличие неискаженных внешних уровней. И действительно. Костер и Ван-дер-Тюк наблюдали такую структуру рентгеновой полосы поглощения в газообразном аргоне. На рис. 181 приведена структура /С-полосы поглощения Аг, где ясно видны два максимума, соответствующие переходам 1 ->4р и Is—>-5р. В случае молекулярных соединений на строении края полосы сказывается связь атомов в молекуле. Теория структуры края полос рентгенова погло- [c.323]

А. Комптон, С. А. Алисон. Теория и исследование рентгеновых лучей. Ныо-Иорк, 1955. [c.222]

Вырезка образцов. Место вырезки образца и плоскость щлифа определяются задачами исследования и технологией обработки изделия. При макроанализе литья и сварных швов темплет обычно вырезается перпендикулярно к поверхности изделия при макроанализе кованых, штампованных, катаных и термически обработанных изделий темплет вырезается как в продольном, так и поперечном направлениях и снабжается соответствующей маркировкой. При определении места вырезки образца для микроисследования учитывают результаты макроиспытаний, просвечивания рентгеновыми лучами, магнитной дефектоскопии и других физических методов испытаний. Для вырезки образцов применяют при низкой и средней твёрдости металла металлорежущие станки и механическую или ручную ножовку, при более высокой твёрдости—быстроходные алундовые диски толщиной 1—2 мм. Образцы хрупкого материала отбиваются приводным молотом или ручным молотком. При невозможности осуществить взятие [c.136]

В спектре электромагнитных колебаний рентгеновы лучи занимают промежуточное положение между наиболее жёсткими ультрафиолетовыми лучами и у-лучами радия. Они возникают, когда поток электронов в поле высокого напряжения падает на твёрдое тело (обычно металлическое), что приводит к превращению части кинетической энергии падающих электронов в энергию рентгеновых лучей сплошного спектра. Применяемые на практике рентгеновы лучи имеют длины волн [c.153]

Получение рентгеновых лучей осуществляется при помощи рентгеновских трубок, которые в зависимости от способа получения электронного (катодного) пучка разделяются на электронные и ионные. [c.153]

Анод и корпус трубки вместе с одним из полюсов трансформатора заземлены. Катод 2 проходит в трубку сверху через фарфоровый изолятор 4, который в местах соединения с корпусом трубки заливается вакуумной замазкой — пи-цеином. Катод предста-вляетсобой вогнутое зеркало 3 из отполированного алюминия, охлаждаемое проточной водой, в стенках трубки имеются 4—6 отверстий (окон) 5 для выхода рентгеновых лучей. Для удержания в трубке вакуума окна закрыты алюминиевой фольгой толщиной 0,01—0,04 мм, прижатой специаль- [c.153]

Кинетическая энергия электронов при торможении электронного пучка в веществе антикатода расходуется в большей своей части на теплоту, остальная часть идёт на образование квантов рентгеновых лучей. Для одного электрона имеет место следующее соотношение [c.154]

Рентгеновы лучи, полученные при обычных условиях, неоднородны в отношении частоты колебаний э или длины волны X и представляют собой набор лучей с различными длинами волн. Такое рентгеновское излучение по аналогии с видимым белым светом называют белым рентгеновским излучением (спектр торможения). Спектральный состав белого рентгеновского излучения и интенсивность его при различных длинах волн, измеренная при помощи ионизационной камеры, показаны для различных напряжений на фиг. 2,5. [c.154]

С увеличением напряжения увеличивается жёсткость рентгеновых лучей, при этом ка- [c.154]

Кроме белого рентгеновского излучения, которое возникает при любых малых скоростях движения электронов и на любых анодах, каждый химический элемент, применённый в качестве анода, испускает свой собственный характеристический рентгеновский спектр, накладывающийся на спектр торможения. Характеристический спектр в отличие от спектра торможения является не сплошным, а состоящим из нескольких серий волн с характерными для каждого данного элемента длинами волн и минимальными напряжениями возбуждения (в кв), при которых эти характеристические рентгеновы лучи возникают. На суммарной спектральной кривой длины волн характеристического спектра отличаются резкими максимумами интенсивности. [c.154]

А. Это так называемая граница или скачок поглощения серии К- Подобные же скачки поглощения имеются у всех химических элементов, но они часто лежат вне области длины волн, имеющих практическое приме- нение при просвечи- вании. Природа скач- 00 ков поглощения и ха рактерист и ческого излучения кроется во 20 взаимодействии рентгеновых лучей с электронными оболочками К, Ь, М и т. д. атомов химических элементов и составляет область рентгеновской спектроскопии [17]. [c.156]

Спектры характеристического рентгеновского излучения (спектры испускания) и спектры характеристической абсорбции (спектры поглощения) рентгеновых лучей составляют экспериментальную основу современного учения о строении атомов химических элементов, объединяемых периодической системой Менделеева [8, 4] [c.156]

Параллельный пучок Р рентгеновых лучей (фиг. 28) падает на грани К или К- , кристалла, проникает на некоторую глубину и отражается от внутренних атомных плоскостей кристалла, расстояние между которыми (межплоскостное расстояние) оказывается соизмеримым с длиной волны падающих рентгеновых лучей ( 10 см). Отражён- [c.156]

Длинноволновые рентгеновы лучи сильно поглощаются воздухом, поэтому спектрографы, рассчитанные на эту область спектра, делаются вакуумными (вакуум-спектрограф Зигбана [11], вакуум-спектрограф Зеемана [15]. [c.158]

Для получения спектра поглощения пропускают рентгеновы лучи сплошного спектрального состава через исследуемое вещество и разлагают их в спектрографе. На спектрограмме поглощения каждому элементу отвечают свои характерные края полос поглощения, лежащие при некоторых определённых длинах волн. [c.158]

При прохождении через тела первичные рентгеновы лучи претерпевают рассеяние, что неблагоприятно сказывается на чёткости картины просвечивания. Чтобы избежать влияния рассеянного излучения, между просвечиваемым телом и рентгеновской плёнкой помещают специальные движущиеся фильтры (бленды Букки), поглощающие рассеянные лучи. На фиг. 30 дан схематический вертикальный раз- [c.158]

Для сокращения времени экспозиции при просвечивании рентгеновская плёнка помещается между двумя флюоресцирующими слоями экрана (картон, покрытый слоем вольфрамата кальция или кадмия) и в таком виде экспонируется [14]. Фотографическое действие рентгеновых лучей усиливается благодаря свечению экранов, и тем самым экспозиция сокращается в среднем в 10 раз. [c.159]

Зависимость между интенсивностью рентгеновых лучей и почернением (при 5< 1,5) находят путём экспериментального определения кривой почернения. При этом вместо интенсивности 1 измеряют время экспозиции t, так как характер кривых 5 (/) и S (/) является одинаковым (по закону Шварцшильда) [c.159]

Для просвечивания употребляется белое рентгеновское излучение. Напряжение тока, подводимого к рентгеновской трубке, определяет проникающую способность рентгеновых лучей чем оно выше, тем большая толщина материала может быть просвечена при прочих равных условиях. К прочим условиям [c.161]

Пучок рентгеновых лучей, проходя через кристалл, отражается от различных внутренних плоскостей его, усаженных атомами (атомных плоскостей), под различными углами, определяемыми уравнением Брэггов [c.164]

Смотреть страницы где упоминается термин Рентгеновы лучи : [c.242] [c.321] [c.323] [c.326] [c.492] [c.417] [c.77] [c.222] [c.293] [c.153] [c.153] [c.156] [c.156] [c.158] [c.158] [c.158] [c.159] [c.159] [c.161] [c.161] [c.164] [c.164] [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...