Ослабление рентгеновых и у-лучей

Рис. 3-18. Эффективные значения коэффициентов ослабления М-аф (а) и энергий аф (б) генерируемых рентгеновых лучей в зависимости от толщин мишени и слоя воды.

ДИМСЯ и обусловлено, как и в указанном случае, перекрытием основных и дополнительных полос поглощения активатора. И в самом деле, И. П. Щукину (314) удалось обнаружить ослабление основных полос активаторного поглощения при облучении фосфоров КС1—Т1 у-лучами. А ведь последние обычно вызывают в спектрах поглощения такие же изменения, как и рентгеновы лучи. [c.205]

Степень ослабления рентгенова излучения при его прохождении через образец зависит от его толщины и рода материала, а также от длины волны. Чем короче длина волны, тем в меньшей степени снижается интенсивность излучения. Рентгеновы лучи с короткой волной получаются при высоком напряжении и называются жесткими. Лучи с более длинной волной можно получить, понижая напряжение на трубке такие лучи называются мягкими. Таким образом, жесткость и одновременно степень ослабления излучения после прохождения через заданный образец можно изменять, регулируя напряжение на трубке. Одновременно необходимо регулировать и ток трубки, измеряемый миллиамперметром (рис. 11-3,6), так как произведение этого тока на напряжение не должно [c.293]

Интеноивность рентгеновых лучей, падающих иа пленку в сечении без дефекта, равна / в сечении, ослабленном дефектом, равна /. Соответственно [c.192]

Рис. 4-14. Графики линейных коэффициентов ослабления рентгеновых и гамма-лучей в свинце в зависимости от энергии.

Закон ослабления рентгеновых и гамма-лу-16Й. Если параллельный пучок рентгеновых 1ли гамма-лучей одной определенной длины золны (т. е. м0 но) роматический) проходит че-эез вещество, то ослабление интенсивности излучения будет -происходить по экспо ен-циальному закону [c.219]

В конечном итоге благодаря наличию не-монохро,магических спектров излучения, образованию рассеянного излучения и широких расходящихся пучков коэффициенты ослабления рентгеновых и гамма-лучей изменяются с изменением толщины просвечиваемого материала. Эти коэффициенты особенно значительно изменяются при использо.ва ии мягких излучений. [c.221]

В случае параллельного пучка монохроматического излучения на основании общего закона ослабления рентгеновых и тамма-лучей [уравнение (4-20)] интенсивность излучения / после прохождения материала толщиной л (т. е. через недефектный участок) будет [c.244]

Ослабление энергии рентгеновы и га.мма-лучей при прохождении их через вещество происходит в результате трех основных процессов взаимодействия, шроисходящих при этом 1) фотоэлектрического процесса, т. е. поглощения за счет образования фотоэлектронов 2) упругого столкновения (так называемого КОМПТОН01ВСКОГО рассеяния) и 3) процесса образования пар электрон—позитрон. [c.215]

При прохождении рентгеновых и гамма-лучей через вещество в общем случае могут иметь место все три вида поглощения. Сумма соответствующих коэффициентов составляет общий линейный коэффициент ослабления см [c.217]

На рис. 4-14 вместе с кривыми всех трех коэффициентов (для свинца) изображена кривая общего суммарного линейного коэффициента ослабления ц в зависимости от энергии первичного пучка приблизительно во всем диапазоне энергии рентгеновых и гамма-лучей, практически применяемых в дефектоскопии, включая излучения от бетатронов. [c.217]

Описанные явления ослабления относятся к рентгеновым и гамма-лучам средней. и высокой энергии. При мягких излучениях в диапазоне некоторых длин волн можно наблюдать резкие падения коэффициента ослабления с последующим повышением вновь. Так, например, если уменьшать жесткость (увеличивать длину волны) первичного пучка излучения (что возможно легко вьпполнить на рентгеновских аппз ратах), то поглощение излучения в общем будет увеличиваться и проходить в соответствии с описанными явлениями. Но при определенной длине волны поглощение резко надает (рис. 4-14 и 4-Г5). При дальнейшем увеличении длины волны излучения поглощение снова плавно увеличивается. В различных материалах такие скачки в поглощении будут происходить при определенных длинах волн, характерных для данного материала. [c.218]

На практике часто характеризуют жесткость рентгеновых и гамма-лучей той толщиной слоя материала, который ослабляет интенсивность излучения вдвое такой слой материала называется слоем половинного ослабления А. Эту толщину слоя можно легко вычислить 1ИЗ основного уравнения (4-20). Если имеем условие /= /2/0, то основное уравнение будет иметь вид [c.220]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...