Двухфотонный коррелятор старт-стоп

Двухфотонный коррелятор старт-стоп И [c.23]

Двухфотонный коррелятор старт-стоп [c.23]

Двухфотонный коррелятор старт-стоп 25 [c.25]

Двухфотонный коррелятор старт-стоп 27 [c.27]

Двухфотонный коррелятор старт-стоп 29 [c.29]

Двухфотонный коррелятор старт-стоп 31 [c.31]

Двухфотонный коррелятор старт-стоп 33 [c.33]

Двухфотонный коррелятор старт-стоп 35 [c.35]

Связь между полным двухфотонным коррелятором и коррелятором старт-стоп. Из результатов предыдущего пункта следует, что вероятность определяемая из оптических уравнений Блоха (3.12), [c.46]

Регистрация света, испущенного единственным атомом, с помощью двухфотонного старт-стоп коррелятора. Все вероятности, которые мы рассматривали выше, относятся к единственному атому, взаимодействующему с электромагнитным полем. Поэтому они могут быть использованы для нахождения выражения для коррелятора, измеряемого в режиме старт-стоп . Скорость счета соседних пар фотонов определяется формулой (2.3). Ее можно найти с помощью третьего уравнения системы [c.37]

Выражение для зависящего от времени двухфотонного коррелятора, измеряемого в режиме старт-стоп, может быть найдено аналогично тому, как это было сделано выше для полного двухфотонного коррелятора. Подставляя формулу (3.16) в формулу (3.21), приходим к следующему выражению для лапласовского образа искомой вероятности [c.49]

В отличие от коррелятора, измеряемого в режиме старт-стоп, который при стремлении времени к бесконечности стремится к нулю, полный двухфотонный коррелятор стремится к функции [c.50]

Что такое полный двухфотонный коррелятор. В режиме старт-стоп измеряется двухфотонный коррелятор при дополнительном условии, что два фотона непосредственно следуют друг за другом. Такой коррелятор непригоден для исследования медленной динамики примесного центра в полимере или стекле. Поэтому на практике чаще используют другую схему опьгга, в которой измеряется полный двухфотонный коррелятор. В этом случае игнорируется выщеупомянутое дополнительное условие и в качестве события регистрируются все пары фотонов, разделенные заданным временным интервалом to. Поясним сказанное, обратившись снова к рис. 1.1. Если в режиме старт-стоп мы зарегистрируем, например, только пары (2,3) и (12,13), то при измерении полного двухфотонного коррелятора, отвечающего тому же временному интервалу о, мы зарегистрируем дополнительно пару (4,6) с тем же интервалом Однако между фотонами 4 и 6 атом испустил еще фотон 5. Двухфотонный коррелятор, принимающий во внимание все пары фотонов, разделенные заданным временным интервалом будем называть полным двухфотонным коррелятором. Скорость счета таких пар фотонов будем обозначать p t). Найдем математическое выражение для полного двухфотонного коррелятора. [c.39]

Один вывод относительно временного поведения этого коррелятора можно сделать уже с помощью общей формулы (3.31). Поскольку среди корней полинома Qp iij) имеется нулевой корень, то одно из слагаемьге в сумме (3.31) не будет зависеть от времени. Следовательно, полный двухфотонный коррелятор, в отличие от коррелятора, измеряемого в режиме старт-стоп, не стремится к нулю при бесконечном возрастании времени. [c.48]

Рассмотрим теперь зависимость от времени полного двухфотонного коррелятора и сравним ее с зависимостью от времени двухфотонного коррелятора, измеряемого в режиме старт-стоп. Временную зависимость найдем для случая точного резонанса, когда Д = О и когда Г = l/2Ti =7/2. В этом случае набор корней вьп-лядит следующим образом [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...