Дегазация зависимость от акустической мощност

С ростом вводимой в жидкость акустической мощности скорость выделения газа увеличивается. Об этом свидетельствуют данные многих авторов [70, 73, 74, 77, 78, 80]. Однако эти результаты из-за отсутствия сведений об абсолютных величинах, характеризующих звуковое ноле, истинного представления о ходе зависимости дать не могут. Из кривых кинетики выделения воздуха из воды при различных величинах объемной плотности энергии, представленных на рис. 36, получаем интересующую нас зависимость. На рис. 38 приведен график этой зависимости, соответствующий частоте 1 Мгц. С увеличением плотности энергии скорость изменения концентрации газа при его выделении растет приблизительно по линейному закону, причем при Е=Ед скорость массообмена равна нулю. Однако это значение Е не может трактоваться как порог для начала дегазации, ибо оно обусловлено определенной разрешающей [c.304]

Когда рассматривается влияние акустической мощности на скорость массообмена прежде всего встает вопрос о пороговой для начала процесса величине, характеризующей звуковое поле, — давлении, интенсивности, объемной плотности энергии и т. п. В этом отношении в известных нам работах имеется некоторая путаница. Дело в том, что ряд авторов [70, 87, 88) рассматривает явление вынужденного выделения газа из жидкости в прямой связи с процессом кавитации, и в соответствии с этим предлагает считать порог кавитации одновременно и порогом дегазации жидкостей. В работе [89] даже приведены кривые зависимости пороговой амплитуды звукового давления Р , нри которой в дистиллированной воде наблюдалось образование маленьких газовых пузырьков. Однако, судя по описанным в той же работе химическим эффектам, сопровождавшим появление пузырьков, как и в работе [87], речь идет о кавитационном пороге. В работе [77] концентрация газа изменялась только при превышении некоторой величины акустической мощности. Однако обусловлено это разрешающей способностью методики измерения газосодержания, так как визуально выделение газовых пузырьков происходило и при значительно меньших, чем IVд, величинах акустической мощности. Поскольку в перенасыщенной жидкости выделение растворенного газа в колеблющиеся пузырьки происходит при любой амплитуде звукового давления, понятие о пороге дегазации здесь неприменимо. Если же речь идет о жидкости в недонасыщенном состоянии, то, как указывалось в гл. 2, для каждого пузырька существует критическая величина звукового давления Ра ,,, зависящего от относительной концентрации Сд/Ср, нри которой растворенный газ поступает в пузырек. Поскольку при данной частоте звука минимальным значением Ра обладают пузырьки резонансного размера, она является одновременно и порогом дегазации. Следует заметить, что с повышением частоты колебаний, как показывают расчеты, значение Ра также увеличивается (см. рис. 20, стр. 280, Со/Ср = 0,8, Д = Лр,з). [c.304]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...