489 — Параметр X 484, 486 Параметр X—Значения критические

Эта формула определяет критическую скорость флаттера. При изменении скорости набегающего потока и постоянных значениях прочих параметров значение критической скорости отделяет устойчивые и неустойчивые режимы обтекания. [c.79]

Приведенные выше зависимости (6.50), (6.52), (6.53) позволяют по заданным режимным и геометрическим параметрам рассчитать значения критического теплового потока в канале с локальными турбулизаторами. Показано, что этот метод пригоден для труб, пучков стержней и кольцевых каналов. [c.84]

На рис. 5.13 в качестве примера приведены результаты определения критических усилий для угле- и стеклопластиковой оболочек варианта I (соответствие кривых намотке прежнее). Параметр нагрузки к изменяли в пределах от 0,2 до 1,0 с шагом 0,2. Видно, что наиболее устойчивые углепластиковые оболочки могут быть получены косой однозаходной намоткой под углом опт = 20° (для всего диапазона изменения параметра нагрузки). Значения критических сдвигающих усилий при изотропной намотке близки к значениям усилий, вычисленным для оптимальных углов перекрестной намотки. [c.223]

Были предложены два таких параметра. Первый — значение критического раскрытия трещины (КРТ) (гл. П1, раздел 13) при разрушении, второй— критическое значение высвобождающейся энергии деформации Jy,, выведенное в предположении нелинейного упругого поведения материала [1]. [c.142]

Сравним теперь траектории критической системы с траекториями близких систем при — и 2 = В соответствии с известными положениями теории ветвления решений нелинейных уравнений многообразие 8 ) при изменении параметра распадается на непересекающиеся части 81,82 причем пара 8 — е), 82 — е) совсем не похожа на пару 8 + е),82 + )- Налицо кардинальная перестройка, которую вполне можно назвать катастрофической , конфигурационного многообразия при прохождении параметром своего критического значения [c.325]

На рис. 4,49—4.51 приведены результаты численных экспериментов по прогреву строительных конструкций в условиях локальных пожаров. Эксперимент проведен при широком диапазоне определяющих параметров. Значение критической температуры изменялось в диапазоне от 400 до 800 °С и значениях Н/ Ра для [c.214]

Анализ результатов, представленных в табл. 10.6, показывает, что, как и в случае цилиндрических оболочек, наибольшее влияние на критический параметр оказывает ограничение перемещения и на торце оболочки у = 0 (условия Гь Гз, Г5, Гу). Условия, накладываемые на окружные смещения V, практически не влияют на этот параметр. Наименьшее значение критического параметра дают граничные условия Ге и Ге. [c.277]

Изложенные здесь основные закономерности межзеренного разрушения в условиях длительного статического и циклического нагружений положены в основу рассматриваемой ниже физико-механической модели. Анализ влияния скорости деформирования на критические параметры, контролирующие предельное состояние материала, может быть выполнен исходя из схемы, приведенной на рис. 3.2. Для этого значения критической деформации е/ или долговечности Nf при межзеренном накоплении повреждений, рассчитанные по предлагаемой ниже модели, должны сравниваться с аналогичными параметрами, полученными в предположении внутризеренного характера зарождения макроразрушения по одной из ранее разработанных методик (см. гл. 2). [c.155]

Значение энтальпии i,< непосредственно определено быть не может, так как обычно неизвестна величина критического давления. Поэтому рекомендуется параметры пара в критическом сечении определять с некоторой погрешностью, используя зависимости, справедливые для идеального газа методом последовательного приближения. [c.213]

В данной главе будет показано, что при этом исключается необходимость изучения кинетики промежуточных процессов между точками неустойчивости. Достоверность полученных значений критических параметров на основе параметров, контролирующих предыдущий и последующий фазовые переходы, определяется принципом подчинения. Эту идею иллюстрирует рисунок 4.2 с использованием черного ящика . [c.233]

На основе полученного решения в работе /31 / было показано, что неоднородное напряженно-деформированное состояние от отдельных пор нивелируется на расстоянии, примерно равном двум диаметрам наибольшей поры. Таким образом, разнесенные на большее расстояние поры можно считать изолированными и не влияющими друг на друга. Наиболее опасным из единичных дефектов будет пора, расположенная вблизи свободной поверхности сварного соединения (так как с приближением к последней поправка увеличивается). При развитой пористости найденное по номограмме значение критического напряжения необходимо умножить на параметр Т = 1 - sjs, где s — суммарная площадь пор в наиболее ослабленном сечении шва, s — площадь данного сечения. [c.133]

Выше было показано, что при течении в цилиндрической трубе с трением дозвуковой поток ускоряется, а сверхзвуковой тормозится, причем предельно возможным состоянием в обоих случаях при непрерывном изменении параметров является критический режим, т. е. достижение потоком скорости звука в выходном сечении трубы. Уравнение (17) позволяет установить количественную связь между изменением скорости и приведенной длиной трубы X- Если на входе в трубу поток дозвуковой и приведенная скорость его равна Я1 и если приведенная длина трубы меньше критического значения, определяемого формулой (18), то на выходе из трубы поток будет также дозвуковым, причем из уравнения [c.187]

Таким образом, метод малых возмущений позволяет определить лишь нижнюю границу значений критических чисел Рейнольдса, то есть дает те значения чисел Рейнольдса, меньших Rkp, при которых ламинарное течение всегда устойчиво. Кроме того, с помощью этого метода можно выяснить влияние на устойчивость ламинарного пограничного слоя таких параметров, как Мо и T jTl. [c.312]

Теперь мы видим, что соответственно каждому значению п мы получаем не только новое значение критической силы, но и новую форму упругой линии (рис. 82). Параметр п — это число полуволн синусоиды. Полученную многозначность можно трактовать следующим образом. [c.129]

Критические давление /7 . температура и объем и представляют собой значения этих параметров в критической точке вещества критическая точка определяется условиями [c.18]

Уравнение Ван-дер-Ваальса приводит, как только что было показано, к правильному выводу о наличии у реальных веществ критической точки. Параметры критической точки, т. е. значения критического давления р , кри- [c.198]

При помощи уравнений (6.6) по известным значениям критических параметров Рк, Ц и Тк можно определить константы а я Ь уравнения Ван-дер-Ваальса при этом целесообразнее использовать значения р , Т , а не и , Т , так как у определяется в опыте менее точно. [c.199]

Дальнейшей задачей является установление вида зависимости различных свойств вещества вблизи критической точки от параметров состояния. Эта задача может быть решена разложением термодинамических функций, представляющих то или иное свойства вещества, в ряд по степеням разности значений термодинамических параметров в критической и близлежащей к ней точках так как эта разность мала, то всегда можно ограничиться первыми членами ряда. [c.242]

Для представления экспериментальных данных часто употребляются различные эмпирические уравнения состояния [4]. В простейшем случае такие уравнения содержат два параметра, которые можно вычислить по известным значениям критических температуры Ткр, давления Рир и объема Vkr, приведенным в табл. 13.4—13.6. Наиболее употребительными из двухпараметрических уравнений являются [c.317]

Здесь предполагается, что предельное критическое напряжение Ой зависит от концентрации водорода С в данном микрообъеме [381]. Расчет напряженно-деформированного состояния в окрестности вершины трещины [368] (рис. 41.3) показывает, что при л б эффективное напряжение Oef определяется практически растягивающим напряжением о , имеющим максимум при х = — Хш 26, а при а ss б в зависимости от значения параметра а в соответствии с (41.20) доминирующим фактором для напряжения Oef может оказаться интенсивность деформаций ер (см. рис. 41.5, а). Это, в частности, означает, что в отсутствие водорода, когда Ос можно считать константой, критическое условие (41.20) может быть выполнено при достижении в окрестности вершины трещины предельных деформаций е, или напряжений Оу. В связи со сказанным известные микромеханическпе критерии вязкости разрушения [253], основанные на понятиях критической деформации или критического напряжения, можно считать предельными случаями более общего критерия, получающегося из условия (41.20). Однако, если в отсутствие водорода соответствие какой-либо микромеханпческой модели вязкости разрушения (деформационной или силовой) данному материалу достаточно стабильно и определяется преимущественно свойствами самого сплава, то при водородном охрупчивании реализация этого соответствия существенно зависит от распределения водорода вблизи вершины трещины и его влияния на значение Ос. [c.334]

Применительно к водяному пару необходимо сравнить надёжность определения его термических свойств экспериментальным путем при помощи простой установки, описанной в данной работе, и при помошн методов термодинамического подобия веществ. Для этого для двух экспериментальных точек (одной при давлении 100—150 бар и другой при 300— 400 бар) рассчитать значения приведенных параметров лит (значения критических параметров для водяного пара приведены в табл. 1-1). Далее для этих приведенных параметров по диаграмме z—л (рис. 1-23) определить величину коэффициентов сжимаемости z. Полученные таким образом величины Z сравнить с величинами, рассчитанными по экспериментальным данным и с рассчитанными по табличным данным 1[Л. 6-5]. Для этого требуется вычислить относительную величину отклонений экспериментальных значений 2эксп и значений, полученных по диаграмме 2—я, от табличных [c.180]

Фактор корреляции р может быть термодинамически обоснован и обладает рядом преимуществ по сравнению с факторами корреляции, использованными Питцером, Лидерсеном, Риделем и др. Основные преимущества состояли в том, что 1) обобщенные зависимости, полученные с использованием этой величины, обладают высокой точностью 2) значения Гв, Тс и Рс, необходимые для вычисления р, обычно известны с высокой точностью 3) р зависит как от нормальной температуры кипения, так и от критической температуры и давления. В то же время фактор ацентричности со связан только с приведенным давлением насыщения при температуре, близкой к нормальной температуре кипения, а Ze и — только со свойствами вещества в критической области 4) важным фактором при разработке обобщенных методов представления термодинамических свойств газов и жидкостей является способ приведения плотности к безразмерному виду, так как критическая плотность веществ известна обычно с невысокой погрешностью. Для вычисления р она не требуется, в качестве параметра приведения плотности в предлагаемом варианте принципа соответственных состояний используется плотность в точке на поверхности состояния идеального газа со значениями Р и Т, равными критическим р = PJRT . [c.95]

Как обсуждалось в гл. 2, одним из признаков приближения динамической системы к хаотическому режиму является серия измерений характера периодического движения по мере изменения некоторого параметра. В типичном случае осциллятора с одной степенью свободы, при приближении управляющего параметра к значению, критическому для хаотического движения, возникают субгармонические колебания. В логистическом уравнении , ставшем теперь классическим примером, возникают ряды колебаний с периодом 2 (см. (1.3.6)). Явление внезапной перестройки движения при изменении параметра называется бифуркацией. На рис. 4.5 приведен пример экспериментальной бифуркационной диаграммы. Такие диа-фаммы получаются в эксперименте с помощью временной выборки измерений движения, как при построении отображения Пуанкаре, и отображения этой выборки на осциллографе, как показано на рис. 4.5. Здесь по горизонтальной оси откладывается величина управляющего параметра, например амплитуда или частота возбуждения, а по вертикальной — значения координаты из временной выборки. По сути дела эта диаграмма описывает целую серию экспериментов, каждый из которых проводится при определенном значении управляющего параметра. Такую диаграмму можно получить довольно быстро, если есть возможность автоматического изменения управляющего параметра, например с помощью компьютера и преобразователя цифрового сигнала в аналоговый. Необхо- [c.135]

Во всех случаях мы приходим к задаче, которая при фиксированном числе Прандтля Рг содержит всего два параметра волновое число k и число Рэлея Ra. Следовательно, любым заданным значениям Л и Ra здесь будет отвечать свой набор собственных чисел a>j k, Ra)., Оказывается, что при отрицательных или малых положительных значениях Ra (т. е. в случае, когда нижняя плоскость имеет более низкую температуру, или же когда нижняя плоскость подогрета относительно верхней, но не слишком сильно) все числа Ш (Л, Ra) при всех значениях k будут иметь отрицательную мнимую часть начиная же с некоторого критического значения Raer (т. е. с некоторой критическом разности температур Тц—Ти зависящей также и от расстояния Н между плоскостями) появляется значение [c.111]

Диссипативные структуры, как правило, высокоупорядочены. Они отличаются от равновесных структур тем, что для своего существования они требуют постоянного притока энергии извне. Очевидно, что диссипативные структуры могут формироваться лишь в диссипативных системах, находящихся в критических условиях. Переход диссипативной системы в упорядоченное состояние связан с неустойчивостью предыдущего, неупорадоченно-го. При этом определенный параметр системы превышает критическое значение. С переходом в новое структурное состояние система приобретает новый способ функционирования, обеспечивающий ее устойчивость в новом состоянии. [c.103]

Можно заметить, что во всех случаях перехода различных систем к новому устойчивому состоянию четко выделялся какой-либо параметр. Превышение критического значения этого параметра и приводило к формированию диссипативных TpjT ryp и включению нового механизма диссипации энергии системы. Такой параметр называют управляющим параметром системы, то есть он управляет поведением системы в критических точках. В табл. 6.1 собраны управляющие параметры для всех рассмотренных нами диссипативных структур. Забегая немного вперед, скажем, что управляющим параметром эволюции конструкционных материалов является плотность дислокаций. Но об этом - а следующем разделе. [c.278]

Однако, при нагружении конструкций из малоуглеродистых, низко- и среднелегированных сталей, содержащих плоскостные дефекты, имеет место, как правило, развитое пластическое течение в вершине данных концентраторов (зона АВ на рис. 3.2). В общем случае это снижает опасность хрупких разрушений, так как часть энергии нагружения расходуется на образование пластических зон. В данных зонах напряжения и деформации уже не контролируются величиной коэффициентов интенсивности напряжений, а определяются из соотношений теории пластичности. Дпя некоторого упрощения описания процесса разрушения в механике разрушения вводят критерии, описывающие поведение материала за пределом упругости 5 — критическое раскрытие трещины и — критическое значение независящего от контура интегрирования некоторого интеграла. Деформационный критерий 5 основан на раскрытии берегов трещины до некоторых постоянных критических значений для рассматриваемого материала. На основе контурного Jj,-интеграла представляется возможность оценить момент разрушения конструкций с трещинами в упругопластической стадии нагружения посредством определения энергии, необходимой для начала процесса разрушения. При этом полагается, что критическое значение энергетического параметра, предшествующее разрушению, является характеристикой материала. Существуют также и другие характеристики разрушения, которые не получили широкого распространения на практике. Например, сопротивление микросколу [R ]. сопротивление отрыву, угол раскрытия вершины трещины, двухпараметрический критерий разрушения Морозова Е. М. и др. [c.81]

Значение критических параметров обусловливается тем, что они служат обобщенной количественной харат<теристикой действующих между молекулами сил, и поэтому во всех случаях термодинамического анализа в силу макроскопического характера последнего (в отличие от микроскопического анализа, основывающегося на кинетической теории) р , р, , являются вместе с р определяющими молекулярными параметрами, о будет вполне [c.216]

Параметры критической точки, т. е. значения критического давления критической температуры и критического объема находятся из опыта. Критическую температуру находят по температуре исчезновения лгениска между жидкой и паровой фазой, а критическое давление — по величине давления в этот момент. Точное определение критического объема представляет собой достаточно сложную задачу. [c.259]

Пусть в сопло указанной конфигурации (рис. 206, а) поступает дозвуковой поток газа. Согласно уравнению Гюгонио в сужающейся (конфузорной) части скорость газа будет возрастать, а давление и плотность падать. Если в минимальном сечении (горле) скорость не достигнет критической, то в расширяющейся (диффузорной) части дозвуковой поток газа будет тормозиться, давление и плотность — возрастать и на выходе установится значение М < 1. Такой режим течения установится, если давление на выходе из сопла (противодавление) больше, чем некоторое граничное Рхгр, при котором в горле сопла устанавливаются критические параметры течения. Если теперь противодавление будет уменьшаться, то так как весь поток дозвуковой, возмущения в виде малых понижений давления будут распространяться вверх по течению, скорость потока во всех сечениях будет возрастать и при значении противодавления в горле будет достигнута звуковая (критическая) скорость и соответствующие ей значения р,,, Т . При этом режиме в диффузорной части происходит торможение потока от значения М = 1 в горле до некоторого Мх <1 — на срезе сопла. Если же противодавление далее уменьшится до значения р < р гр. то уменьшится давление и во всей диффузорной части. Но в горле давление не может сделаться меньшим, чем р, по причинам, которые мы выяснили, изучая истечение через сужающееся сопло. Поэтому на некотором участке диффузорной части, начиная от горла, поток получит возможность расширения и там установится сверхзвуковое течение. Однако, если давление Р1 на срезе недостаточно мало, то вблизи выхода поток будет все еще дозвуковым. Сопряжение сверхзвукового потока за горлом с дозвуковым вблизи выхода происходит в виде скачка уплотнения, который мы будем приближенно считать прямым. При дальнейшем понижении противодавления скачок уплотнения будет перемещаться внутри сопла к его выходному сечению и при некотором расчетном давлении Рхра ч расположится за срезом сопла. При этом значении противодавления на срезе устанавливается скорость, соответствующая расчетному значению числа Мхрасч > 1. При дальнейшем понижении противодавления поток будет на некотором участке вне сопла продолжать расширяться, а переход к дозвуковому режиму и полному торможению будет осуществляться через сложную систему косых скачков уплотнения. [c.453]

Смотреть страницы где упоминается термин 489 — Параметр X 484, 486 Параметр X—Значения критические : [c.147] [c.559] [c.559] [c.560] [c.560] [c.560] [c.561] [c.179] [c.559] [c.559] [c.561] [c.134] [c.154] [c.165] [c.811] [c.135] [c.329] [c.429] [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...