Метод Христиановича

Метод Христиановича дает возможность пересчитать параметры обтекания на профиле на любое число. М , > О (т. е. с учетом сжимаемости), если известно распределение этих параметров около этого же профиля при обтекании его несжимаемым потоком. Кроме того, этот метод позволяет пересчитать параметры обтекания с одного числа М О на другое > 0. [c.172]

Как известно, метод Христиановича пригоден при условии, что всюду на профиле скорость дозвуковая. Критическое число М набеганзщего потока также можно найти по методу [c.172]

Возможен также расчет по методу Христиановича, основанному на при- [c.180]

На рис. 7.3 находим минимальный коэффициент давления /Jminn = —0,8 и определяем по этому коэффициенту из графика Христиановича (см. рис. 1.1.15 [20]) критическое число Маха M ,j,p = 0,58. Так как заданное число = 0,5 меньше Моокр = 0,58, режим обтекания профиля сжимаемым потоком докритиче-ский и для пересчета давления можно использовать метод Христиановича. По числу Мао = 0,5 дляй = 1,4 вычисляем относительную скорость к о = 0,5345 (см. задачу 7.11). [c.181]

Результаты расчета распределения коэффициента давления по профилю при М , = 0,5 по методу Христиановича показаны на рис. 7.13. [c.182]

В соответствии с этим местная относительная скорость (см. (7.14)] X = 0,5503. Из табл. 1.1.1 [20] для X = 0,5503 находим величину А = 0,5144, а затем определяем, зная Ао , = 0,4195, коэффициент ц 1шнс = (А/А<, 1) = —0,5036. По этой величине из графика (см. рис. 1.1.15 [20]) находим Моо р = 0,66. Так как заданное число М.,2<М о.р, пересчет распределения давления на число Мооа == = 0,6 можно вести по методу Христиановича. [c.182]

Для набегающего потока найдем критическое число J,p. Используя метод Христиановича, по значению р шнс = —Г25 определяем M J p = 0,5 (см. решение задачи 7.7). Для чисел Мао, изменяющихся в интервале Моо р < Моо< 1, обтекание профиля характеризуется тем, что в его окрестности возникает зона сверхзвуковых скоростей и, как следствие, образуется местный скачок уплотнения. Это приводит к перераспределению давления в хвостовой части профиля и появлению дополнительного сопротивления, которое называется волновым. По данным Сере-брийского и Христиановича, при М < Моокр+ 3. 3 коэффициент этого сопротивления [c.183]

С. А. Христиановичем разработан метод, позволяющий получить решение задачи об обтекании дозвуковым потоком профиля с циркуляцией. В методе Христиановича результат, аналогичный результату Кармана и Тзяна, получается как первое приближение. Заметим, что метод Кармана-Тзяна не позволяет решить задачу обтекания профиля с циркуляцией. (Прим. перев.) [c.60]

МЕТОД ХРИСТИАНОВИЧА. ПРИБЛИЖЕННЫЕ ФОРМУ. И [c.351]

Функция а (X) является сверхзвуковым аналогом функции s (л), определявшей основное преобразование (50) в методе Христиановича. [c.372]

В методе Христиановича не вводится никаких предположений о законе изменения плотности обтекание контура потоком газа приближенно заменяется в этом методе обтеканием данного контура некоторым фиктивным потоком несжимаемой жидкости. [c.390]

Фиг. 158. Вспомогательные функции в методе Христиановича К=Ф (Я),

Если предположить, ограничиваясь малыми значениями Я, что деформация контура при переходе от потока несжимаемой жидкости к потоку газа незначительна, и пренебречь этой деформацией, то с помощью-метода Христиановича можно довольно просто вычислить распределеппе давлений по контуру в случае газового потока, зная распределение давлений для того же контура в условиях потока несжимаемой жидкости. [c.398]

Дозвуковые скорости. Метод Христиановича. В настоящее время существует значительное число работ, посвящённых приближённому решению задачи о движении газа с дозвуковыми скоростями. Работы эти можно разбить на две группы в первой группе работ решение даётся последовательными приближениями, во второй авторы ограничиваются той или иной линеаризацией задачи. [c.130]

ДОЗВУКОВЫЕ СКОРОСТИ. МЕТОД ХРИСТИАНОВИЧА 131 [c.131]

ДОЗВУКОВЫЕ СКОРОСТИ. МЕТОД ХРИСТИАНОВИЧА 133 [c.133]

ДОЗВУКОВЫЕ СКОРОСТИ. МЕТОД ХРИСТИАНОВИЧА 135 [c.135]

Можно ожидать, что при обтекании вытянутого контура, например профиля Жуковского или профиля крыла современного самолёта, искажение будет получаться гораздо менее значительным, чем в случае круга. Но если грубо считать, что профили с и С тождественны, то метод Христиановича даёт замечательное средство быстро рассчитывать распределение скоростей и давлений вдоль профиля крыла с учётом сжимаемости при любых дозвуковых скоростях, если известно обтекание крыла при малых скоростях. Действительно, пусть мы получили, хотя бы путём продувки крыла в аэродинамической трубе при малых скоростях на бесконечности, распределение давления вдоль крыла С. Пусть настолько мало, что эффектом сжимаемости можно пренебречь критерием этого может служить, например, то, что величина будет почти совпадать с соответ- [c.144]

Преимущество метода Христиановича заключается в том, что Христианович, не ограничиваясь первым приближением, рассмотрел [c.145]

Приближённый метод Христиановича для решения плоских безвихревых задач. Сверхзвуковые скорости. В предыдущем параграфе мы рассказали о приближённых методах решения дозвуковых задач. Эти методы опирались на использование ср и ф в качестве искомых функций, а плоскости скоростей — в качестве плоскости независимого переменного. В сверхзвуковом случае такого рода искомые функции и независимые переменные также могут помочь решению многих задач. [c.146]

ПРИБЛИЖЕННЫЙ МЕТОД ХРИСТИАНОВИЧА [c.155]

Указанное выше первое приближение метода Христиановича при пренебрежении деформацией профиля содержало соответствующее правило пересчета распределения безразмерной скорости по профилю, получаемого при его обтекании потоком несжимаемой жидкости, на распределение этой скорости при обтекании профиля потоком сжимаемой жидкости ). Это правило сводило также задачу об определении критического числа при обтекании профиля газом к задаче об определении на нем минимального коэффициента давления при его обтекании несжимаемой жидкостью. Расчеты по учету сжимаемости воздуха в указанном выше упрощенном виде дали удовлетворительное совпадение с экспериментом и нашли в то время широкое применение при аэродинамическом проектировании профилей крыльев, предназначенных для полета с большими дозвуковыми скоростями. Подробные исследования влияния сжимаемости воздуха на аэродинамические характеристики профилей (на основе метода С. А. Христиановича) были выполнены В. С. Полядским (1943). [c.99]

С. А. Христианович и И. М. Юрьев, развивая в 1947 г. первое приближение метода Христиановича (по существу совпадающее с приближенным методом С. А. Чаплыгина), обеспечили замкнутость теоретических профилей, изменив циркуляцию в области годографа. При этом критические точки перестают совпадать с точкой V О (скорость в них не обращается в нуль) и в их окрестности получаются характерные бесконечные усы , уходящие на второй лист плоскости z. Для решетки такой способ означает изменение циркуляций вихреисточника и вихрестока согласно формуле (4.11). [c.129]

Установившиеся фильтрационные течения газированной жидкости были рассмотрены впервые С. А. Христиановичем (1941), который показал, что вдоль линии тока выполняется условие постоянства газонефтяного фактора — отношения потоков масс компонент (газа и нефти). Это условие однозначным образом связывает насыщенность с давлением и сводит задачу к уравнению Лапласа относительно некоторой функции Н р), которая получила позднее наименование функции Христиановича, Б. Б. Лапук (1941), воспользовавшись методом Христиановича, рассмбтрел задачу о стационарном режиме работы скважины. Впоследствии были выполнены дальнейшие упрощения расчетов и метод был распространен на случай [c.641]

Развитие метода Христиановича применительно к расчету прерывной волны в призматическом русле было осуществлено Н. Т. Мелеш енко и М. С. Якубовым в 1940 г. (опубликовано в 1948 г.). Авторами предложен приближенный метод с построением сетки характеристик, в котором для упрош ения практических расчетов принято допущение о малости высоты волны. Развитию метода характеристик для расчета движения прерывных волн посвящена также работа Е. К. Трифонова (1955). Метод мгновенных режимов применил к расчету распространения прерывных волн В. А. Архангельский (1947). Зависимости для расчета прерывной волны малой высоты рассмотрены О. Ф. Васильевым (1958). [c.727]

Не входя в детали метода Христиановича ввиду его математической сложности и ограниченности настоящего курса, отсылаем читателя к соответствующей литературе [2, 9]. [c.410]

Рос по методу Христиановича по формуле (4.1.33) по формуле (4.1.32) [c.176]

VII.7. На рис. 2.УП.З находим минимальный коэффициент давления / тшпсж = —0,8 и определяем по величине этого коэффициента из графика Христиановича (рис. 4.1.15) критическое число Маха Моокр=0,580. Поскольку заданное число Моо = 0,5 меньше Моокр = 0,580, режим обтекания профиля сжимаемым потоком будет докритическим и для пересчета давления можно использовать метод Христиановича. По числу Моо = 0,5 для /г = 1,4 вычисляем относительную скорость Яоо = 0,535 (см. задачу УП.б). [c.541]

Вычисленная по этой формуле зависимость критического числа М1 р от минимального давления на профиле в потоке несжимаемой жидкости приведена на рис. 10.16 (кривая 2). Там же нанесена другая приближенная зависимость (56) и зависимость, рассчитанная по методу С. А. Христиановича ). Гипотеза аа- [c.37]

Эффективный метод исследования дозвуковых потоков с большими возмущениями был предложен акад. С. А. Ч а п л ы г и н ы м г работе О газовых струях , где приведены уравнения, составляющие математическую основу теории потенциальных дозвуковых течений. Уравнения Чаплыгина являются основой многих методов аэродинамики сжимаемых течений. Акад. С. А. Христианович на их основе разработал метод, позволяющий учитывать влияние сжимаемости на дозвуковое обтекание профилей различной формы. По этому методу сначала решается задача об обтекании некоторого фиктивного профиля фиктивным несжимаемым потоком, а затем полученные результаты пересчитываются для условий обтекания реальным сжимаемым потоком заданного профиля. Этот пересчет основан на использовании функциональной зависимости между истинной относительной скоростью /. = Via сжимаемого потока и значением фиктивной безразмерной скорости А в соответствующих точках заданного и фиктивного профилей. [c.172]

Наконец, большой интерес представляют работы С. А. Христиановича, который предложил общий метод интегрирования уравнений неустановив-шегося движения. [c.8]

Изложим важный для изучения неустановившегося движения метод характеристик, разработанный акад. С. А. Христиановичем. [c.82]

Бурное движение. В данном случае очень часто можно пренебрегать силами сопротивления (трения), что мы выше и делали. Здесь для решения задачи, согласно предложению Н. Т. Мелещенко, может быть использован особый разработанный им графоаналитический метод, аналогичный методу характеристик, примененному С. А. Христиановичем для решения задачи неустановившегося движения (см. 9-14). Заметим, что имеются предложения отдельных авторов (С. Н. Нумерова, Ф. И. Франкля, Б. Т. Емцева), позволяющие при рассмотрении бурных потоков учитывать силы сопротивления и относительно небольшие уклоны дна русла. Н. Т. Мелещенко дал точное решение одного частного случая планового бурного движения жидкости (при i = 0), когда это движение можно рассматривать как потенциальное. [c.515]

В работе С. А. Христиановича [4] указывается путь к приближенному решению задачи. Отдельный параграф посвящен применению метода электроаналогии к изучению движения, не подчиняющегося закону Дарси. [c.273]

Метод С. А. Чаплыгина был с успехом развит в СССР С. А. Христиановичем, Л. И. Седовым, Ф. И. Франклем, С. В. Фальковичем, Н. А. Слезкиным, А. И. Некрасовым. [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...