407 — Точка — Скорости и ускорения удара

Таким образом, при прохождении центра ролика В через переходную точку (точка стыка), принадлежащую двум различным кривым, образующим профиль кулачка, угловая скорость шз коромысла ВС будет одна и та же, независимо к какой профильной кривой ее отнести —к прямолинейной или криволинейной. Но угловые ускорения е этого коромысла ВС теоретически будут различаться й по величине, и по направлению. При прохождении центра ролика В через переходную точку возникает динамический удар. [c.92]

В этом случае скорость центра ролика постоянна, а ускорение в точках А п В теоретически равно оо. Вследствие разрыва непрерывности скорости имеем удары, и поэтому практическое применение этого закона возможно лишь при очень малых числах минутных оборотов кулачка. [c.170]

Согласно уравнению (64), определяющему изменение нормальной составляющей скорости при ударе, закон у (t) движения точки т вдоль оси у не зависит от ее перемещений вдоль оси X. Поэтому при Y (t) = а sin (at + ср), где ф — фаза соударения, закон у (t) для одноударного периодического режима Т 2я//й5) определяется соотношениями, приведенными в и. 1 табл. 1, где параметр g необходимо принять равным проекции g os а ускорения свободного падения на ось у. Величина / в табл. 1 представляет собой нормальную составляющую [c.329]

Это существенное и характерное для механики многофазных систем отличие между ускорениями отдельной фазы и смеси в целом является следствием несовпадения движений смеси и отдельных ее составляющих фаз. Так, например, при обтекании носовой части тела запыленным газом более тяжелые, чем газ, твердые частицы в области критической точки разветвления потока ударяются о поверхность тела, создавая при больших скоростях увлекающего их газа разрушение (эрозию) поверхности, в то время как подавляющее число частиц газа, плавно обтекая носовую часть тела, не достигает его поверхности. На этом явлении, как известно, основывается работа пескоструйных аппаратов. [c.72]

Это вызывает появление в механизме так называемых жестких ударов, при которых силы, действующие на звенья механизма, теоретически достигают бесконечности.Практически ускорения в указанных положениях не равны бесконечности, потому что обычно действительным (центровым) профилем кулачка является профиль, построенный как эквидистантная кривая к теоретическому профилю, что вызывает изменение в этих положениях не только теоретического ускорения, но и скорости. Кроме того, если даже толкатель не имеет ролика, а оканчивается острием, то вследствие упругости звеньев кулачкового механизма ускорения й2 не могут получаться равными бесконечности благодаря амортизирующему эффекту упругих звеньев. Несмотря на это, все же в указанных положениях мы можем получить размыкание элементов высшей пары и соударение толкателя и кулачка. Поэтому обычно линейным законом пользуются только на части фаз подъема или опускания и в закон движения вводятся переходные кривые, позволяющие осуществлять плавный переход на участках сопряжения двух линейных законов движения. Такими переходными кривыми могут быть [c.517]

Изменение скоростей точек при ударе на конечные величины связано о большими ударными ускорениями этих точек, возникновение которых требует [c.505]

Так как при ударе конечное изменение скоростей происходит за весьма малый промежуток времени, то при этом ускорение (или замедление) получается очень большим, а следовательно, при ударе возникают и очень большие силы. Хотя эти силы действуют на соударяющиеся тела в течение весьма малого промежутка времени, но их импульсы за этот промежуток времени являются конечными величинами. [c.804]

Рассмотрим теперь более общий случай на примере столкновения по типу абсолютно упругого удара двух взаимодействующих частиц (материальных точек), образующих замкнутую систему. Проще всего это сделать в системе отсчета, связанной с центром масс взаимодействующих частиц (см. 13). Ускорение центра масс системы равно нулю, и поэтому система отсчета, связанная с центром масс двух взаимодействующих частиц, будет инерциальной (см. 12). Пусть в этой системе отсчета скорости частиц VI и Уг, Л2 и 2, Г и Гг — соответственно их массы и радиус-векторы. [c.123]

Если диаграмма аналога скорости имеет точки разрыва (рис. 131, а), то в месте скачкообразного изменения скорости теоретически ускорение достигает бесконечности, бесконечно большими должны быть и динамические нагрузки. Такое явление называется жестким ударом. Такому удару подвергается и кулачок и толкатель. Практически вследствие упругости звеньев бесконечно большой динамической нагрузки не получается, но величина ее оказывается все-таки очень большой. Законы движения толкателя, при которых получаются жесткие удары, можно применять только в тихоходных механизмах. [c.211]

Жесткий и мягкий удар. На рис. 3.14, а показана такая форма активной части профиля, при которой скорость в точках О и А меняется скачкообразно. Именно к этой форме профиля относились рассуждения относительно профилирования активной части при постоянном угле давления у (см. с. 85). В этих точках ускорения теоретически равны бесконечности и происходит так называемый жесткий удар. Поэтому такое профилирование кулачка допустимо лишь для весьма тихоходных механизмов. В случае, представленном на рис. 3.13, б, в точках Он А при выбранном профиле активной части скорость меняется плавно, но имеет место скачкообразное изменение ускорения. При этом происходит так называемый л<яг-кий удар. Хотя в этом случае силы инерции конечны, но возникают они внезапно, что возбуждает вибрацию в упругих звеньях механизма, поэтому мягкий удар также нежелателен. [c.87]

При синусоидальном законе движения толкателя диаграммы скоростей и ускорений не имеют точек разрыва (рне. 142), поэтому движение происходит без ударов. [c.127]

Равным образом, и шар, которому сообщен низкий удар передает всю свою скорость движения (скорость центра тяжести) ударяемому шару и на мгновение остается в состоянии покоя. Примем, что удар по шару был очень низким и пришелся во всяком случае ниже его центра, так что окружная скорость в точке касания с сукном, остающаяся у шара после соударения, направлена вперед. В этом случае сила трения направлена назад. Шар начинает двигаться назад с постоянным ускорением, одновременно его вращение замедляется до тех пор, пока не наступит чистое качение. В этом состоит теория удара с оттяжкой. [c.214]

В испытательных машинах с непрерывной работой привода, мощность которого достаточна для поддержания постоянной скорости движения захватов при деформировании образца (механические и гидравлические испытательные машины), скорость деформации обычно не превышает 10 что соответствует скорости порядка нескольких сантиметров в минуту. Верхний диапазон скоростей деформации ограничивается установленной мощностью привода, поскольку с возрастанием скорости пропорционально возрастает требуемая мощность. Так, для испытания образца с длиной рабочей части 50 мм и диаметром 10 мм до деформации 50% необходимо совершить работу 200 кгс-м (при средней величине сопротивления 100 кгс/мм ), что требует мощности всего 0,04 кВт при испытании со скоростью 10- -i, в то время как для ускоренных испытаний со скоростью 10 с- (скорость деформации 0,5 м/с) мощность возрастает до 40 кВт. Этот диапазон повышенных скоростей неприемлем и для ударного нагружения свободно падающим грузом, так как требует использовать удар слишком большой массы (например, для испытания указанного выше образца со скоростью деформации [c.69]

Для определения свойств низкомодульных материалов при различных скоростях нагружения очень удобен метод, применявшийся авторами работы [10], но в несколько измененном виде. Он состоит в том, что небольшой образец нагружается динамически сжимающей нагрузкой между двумя маятниками и во время удара измеряется ускорение одного из маятников. Если сжатие образца одноосное и если трение на торцах мало, то по измеренной величине ускорения можно определить как напряжение, так и деформацию в образце в зависимости от времени. Метод применим, если жесткость маятников достаточно велика но сравнению с жесткостью исследуемых материалов. [c.147]

Обычный метод построения амплитудно-частотной характеристики возбуждения состоит в том, что в испытуемом образце возбуждаются колебания и измеряются возбуждающая сила, приложенная в заданной точке, и функция динамических перемещений в некоторой иной точке конструкции. Обычно динамическая реакция системы определяется с помощью акселерометра, в результате чего получают зависимость ускорения от частоты. Однако при этом могут также использоваться и датчики деформаций, преобразователи скоростей, измерители вихревых токов и т. п. Силовое воздействие обычно воспроизводится одним из следующих способов ударом, электромагнитным вибратором или бесконтактным магнитным преобразователем. Эта сила измеряется либо непосредственно при помощи пьезоэлектрического силового датчика, либо посредством измерения электрического тока магнитным датчиком [4.23]. [c.190]

Если закон движения точки В звена 2 задан диаграммой, очерченной по параболам (фиг. 106, а), то изменение величины скорости Уд представится диаграммой, изображенной на фиг. 106, б, а изменение величины ускорения Эд — диаграммой, изображённой на фиг. 106, в. В этом случае движение ведомого звена будет равноускоренным. В точках d и с механизм будет испытывать мягкие удары. [c.33]

Как уже упоминалось, несоответствие конструкции рабочим условиям может вызвать серьезную коррозию. Высокие локальные значения температуры будут, конечно, ускорять коррозию, однако наибольшая коррозия наблюдается в случае неправильных условий горения. Если частицы содержащего хлориды угля ударяются об испарительные трубы, то могут создаться условия, подходящие для науглероживания и окисления поверхности, что может привести к быстрой коррозии углеродистых сталей, которые обычно используются. Чтобы избежать этого, необходимо улучшить условия сгорания, увеличить подачу воздуха или ограничить размер факела. Если это невозможно, необходимо использовать трубы из легированных сталей или защитить их каким-либо другим способом. Неполное сгорание угля или недостаток воздуха в районе перегревателя может привести к ускорению коррозии, которая вызывает уменьшение сечения труб, что может сильно уменьшить их прочность и сократить срок эксплуатации. Уменьшение срока эксплуатации и время замены труб можно рассчитать, зная скорость коррозии и предел ползучести материала в рабочих условиях. [c.193]

Более крупные головки с гидравлическим приводом поворота (рис. 2.3.19) подвергались ускоренным испытаниям на различных режимах. При средних скоростях поворота ср=(0,5- 0,7) с экспериментальные точки располагались в благоприятной зоне А , при работе основного фиксирующего механизма (зубчатой муфты 7). Предварительная фиксация планшайбы 6 здесь осуществлялась двумя роликами 4 поводка мальтийского механизма, которые входили в пазы креста 5 и определяли его конечное положение. Окончательная фиксация осуществлялась с помощью гидроцилиндра 8. Наличие зазоров в мальтийском механизме 4-5) и удар в конце поворота приводили к большим динамическим нагрузкам и ухудшению показателей качества Ад и кд- В конце испытаний экспериментальные точки для механизма предварительной фиксации располагались в зоне Б . [c.192]

Ко второй группе относятся законы, по которым скорость изменяется непрерывно, а ускорение имеет точки разрыва. Мягкие удары вызывает сила инерции, скачкообразно изменяющая свое значение. Это параболический закон (постоянного ускорения), модифицированный линейный, с изменением ускорения по косинусоиде, с равномерно убывающим ускорением (табл. 2.10) и др. Работа кулачковых механизмов, в которых использованы такие законы движения выходного звена, сои )овождается вибрациями, 1иумом и повышенным изиаш1шаиием. Эти законы применяются при умеренных скоростях. [c.54]

Так как время, в течение которого происходит удар, мало, то конечному изменению скорости при ударе соответствуют весьма большие ускорения точек системы. Поэтому силы, действующие в процессе удара, во миого раз превышают обычные силы. Эти силы называют мгновенными. Непосредственное измерение мгновенных сил весьма затруднено, t3ik как время удара обычно выражается в тысячах, а в ряде случаев и десятитысячных долях секунды. Кроме того, в течение этого крайне малого промежутка времени мгновенные силы 1не остаются постоянными они увеличиваются от нуля до некоторого максимума, а затем снова уменьшаются до нуля. Благодаря этому силы, вызывающие удар, приходится характеризовать при помощи некоторых специфических для раздела понятий. [c.127]

Удар есть такое взаимодействие тел, которое хотя и происходит за ничтожно малое время, по приводит к конечному измене нию скорости тел. Продолжительность удара т измеряется тысячными и меньшими долями секунды. Так как изменение скорости точек тела при ударе происходит за пичтожио малый промежуток времени, то ускорения точек достигают весьма больших значений. Поэтому и вызывающие эти ускорения ударные силы весьма велики. Для их измерения затрудиительио применить статический способ измерения сил — динамометром, или динамический способ—по величине ускорений. Гораздо удобнее измерять ударную силу ее вектором-импульсом [c.410]

Если жесткие удары в проектируемом кулачковом механизме не допустимы, кривая перемещений толкателя строится из ветвей квадратных парабол, что соответствует равнопеременному закону движения (рис. 34, б). Здесь также появляются удары в тех точках, где ускорение изменяет свое аправление, но эти удары менее опасны для механизма и х называют мягкими. Практически мягкие удары допустимы в механизмах, где кулачок имеет угловую скорость порядка 200 рад1сек. [c.64]

Изменение скоростей точек при ударе на конечные величины связано с большими ударными ускорениями этих точек, возршкновение которых треб е больпнгх ударных сил. Если F ударная сила, т -длительность, или время удара, ю характерый график изменения ударной силы за время уда- i F, [c.523]

Задача № 77. В ручке молочного сепаратора по ее длине просверлен цилиндрический канал, закрытый с одной стороны металлической пластинкой (звонком) (рис. 128). В канале помещен металлический шарик. Если вращать ручку с недостаточной скоростью (менее 45 об1мин), то шарик ударится о звонок и даст соответствующий сигнал. Определить ускорение Кориолиса сигнального шарика, если ручка сепаратора наклонена к своей оси вращения под углом 75°, рабочий вращает ручку, делая 45 об мин, а шарик движется по каналу по закону л = = 220sin9-f357e- P лк. [c.208]

С кинетической точки зрения удар характеризуется тем, что скорости точек системы приобретают конечные прираи ения в течение очень малого промежутка времени т, называемого продолжительностью удара. Продолжительность соударения твердых тел измеряется десятитысячными долями секунды. В ряде задач теоретической механики этот промежуток времени приближенно рассматривают как бесконечно малую величину первого порядка малости. Тогда скорости точек системы следует предполагать разрывными функциями времени t. Скорости точек системы претерпевают при ударе разрывы первого рода (конечные скачки). Иногда рассматривают удар второго рода, при котором претерпевают разрывы не скорости точек системы, а их ускорения. [c.458]

Наиболее простыми примерами, иллюстрирующими инвариантность законов механики, являются задачи, в которых применяется не сам второй закон Ньютона, а вытекающие из него законы сохранения импульса и энергии, применяемые для решения задачи об ударе. Это и понятно, так как в задачах об ударе мы не рассматриваем сил и ускорений и пользуемся только лишь формулами преобразования скоростей, связь между которыми устанавливается на рсновании законов сохранения. Первым таким примером может служить задача об абсолютно неупругом ударе, рассмотренная в 59. Действительно, из закона сохранения импульса при этом рассмотрении была получена формула преобразования скоростей (9.14), которая представляет собой частный случай общей формулы (9.48), вытекающей из преобразований Лорентца — Эйнштейна. Следовательно, если бы мы шли по обратному пути, т. е. применили бы формулу (9.48) к преобразованию скорости при переходе от системы /< к системе К, то убедились бы, что закон сохранения импульса соблюдается в системе К. [c.294]

Внешние силы могут быть классифицированы и по другому признаку — по характеру изменения силы в процессе ее приложения. Если сила изменяется очень медленно и возникающие в процессе приложения силы ускорения точек тела очень малы, а следовательно, малы и соответствующие им силы инерции (намного меньше других сил), то ими можно пренебречь и считать, что нагрузка прикладывается статически. Примером является приложение снеговой нагрузки к крыше здания. Другим примером может служить приложение веса кирпичной стены к фундаменту в процессе постепенного ее возведения. Если же ускорения точек тела таковы, что соответствующие им силы инерции не малы по сравнению с остальными, то такое действие называется динамическим. Если ускорения, возникающие в процессе приложения внешней силы, могу быть определены, то можно считать известными и соответствующие им силы инерции. Примером такого случая является подъем кабины лифта. В тех случаях, когда конечное изменение внешней силы и конечное изменение скорости тела, передающего силу, происходит в очень короткий промежуток времени, динамическая нагрузка называется ударной. Обычно про-должителыюсть удара неизвестна, неизвестными оказываются и ускорения. Силы инерции в этом случае можно определить косвенно из энергетических соображений, не выражая их явно через ускорения. Примером ударной является нагрузка, передаваемая молотом на сваю в процессе ее забивки. [c.25]

ЛИТОЙ, сварной или кованой конструкций из алюминиевых, титановых, магниевых сплавов или других материалов с отверстиями на рабочей поверхности для крепления монтажного приспособления или непосредственно испытуемого изделия. Конструкция ударной платформы должна обеспечивать передачу воспроизводимого ударного нагружения на испытуемое изделие с минимальными искажениями, поэтому форму и размеры ее выбирают из условий максимальной прочности и жесткости. У кованых ударных платформ по сравнению с литыми или сварными конструкциями более высокие собственные резонансные частоты, их применяют, если необходимо воспроизводить ударные импульсы с малыми длительностями переднего фронта и большими ударными ускорениями. Если ударная платформа подвижная, то она имеет встроенные пневматические электромагнитные стопорные устройства, предназначенные для удержания ударной платформы с испытуемым изделием на заданной высоте, а также для предотвращения повторного удара платформы после отскока в случае воспроизведеиия одиночного ударного воздействия. Обычно применяют электромагнитное стопорное устройство, однако при обесточивании ударного стенда срабатывает стопорное устройство пневматического типа и удерживает ударную платформу от непредвиденного падения. Если ударная платформа неподвижна до начала ударного воздействия, то в ударной установке должно быть предусмотрено демпфирующее устройство, предназначенное для гашения скорости ударной платформы после удара. Ударная наковальня представляет собой массивную конструкцию, воспри-нпмагощую через тормозное устройство удар предварительно разгоняемой ударной платформы с испытуемым изделием. Ударные наковальни могут быть закреплены на основании установки либо жестко, либо на упругом подвесе. При жестком креплении н.аковаль-ни ударную установку, как правило, размещают на фундаменте, изолированном от строительных конструкций сооружения, в котором находится установка. При упругом подвесе нако- [c.340]

Проведенная модернизация полностью подтвердила расчеты время цикла улсеньшилось на 2—5 с, что составляет до 60% Т , забросы давления в полостях гидромотора исчезли, ускорения при торможении и фиксации снизились в 3—5 раз и не превышали допустимых. На рис. 2 в координатах Оа Олц немодер-низированные ПС отмечены кружками. Большинство кружков находится в зонах 1 и 4, что позволяет данную конструкцию отнести к числу надежных, но средних по быстроходности. Модернизация заметно повысила быстроходность указанных ПС, причем если в старой конструкции при дефектном изготовлении ТЗ имеют место повышенные нагрузки в приводе, скачки давления, колебания, удары и увеличение времени цикла в 1,5—2 раза, то у модернизированного привода эти нежелательные явления выражены слабее, и только при грубых дефектах изготовления золотника или неправильной наладке. По материалам исследований выбраны диагностические параметры — угловые скорость планшайбы ш и ускорение а, составлены дефектные карты для обоих вариантов приводов. Столы с гидроприводами других конструкций, обследованные по описываемой методике, на рис. 2 отмечены зачерненными кружками. [c.104]

ТЕОРЕМА [Остроградского — Карно кинетическая энергия, теряемая системой при ударе, равна доле кинетической энергии системы, соответствующей потерянным скоростям о параллельном переносе силы силу, приложенную к абсолютно твердому телу, можно, не изменяя оказываемого действия, переносить параллельно ей самой в любую точку тела, прибавляя при этом пару с моментом, равным моменту переносимой силы относительно точки, куда сила переносится о проекции производной вектора проекция производной от вектора на какую-нибудь неподвижную ось равна производной от проекции дифференцируемого вектора на ту же ось о проекциях скоростей двух точек тела проекции скоростей двух точек твердого тела на прямую, соединяющую эти точки, равны друг другу Пуансо при движении твердого тела вокруг неподвижной точки подвижный аксоид катится по неподвижному аксоиду без скольжения Ривальса ускорение точек твердого тела, имеющего одну неподвижную точку, равно векторной сумме вращательного и осестремительного ускорений Робертса одна и та же шатунная кривая шарнирного четырехзвенника может быть воспроизведена тремя различными шарнирными четырехзвенниками [c.284]

Решение задачи о минимизации среднеинтегральных ускорений ведомого звена для случая установившегося неравно-кернрго вращения ведущего звена позволяет получить минимум максимальной скорости ведомого звена при симметричной относительно середины рассматриваемого интервала скорости ведущего звена. В частности, при равномерном вращении ве- дущего звена оптимальная передаточная функция является симметричной квадратичной параболой. Это решение, полученное интегрированием дифференциального уравнения Эйлера, обеспечивает движение без жестких ударов. Однако использование точных методов не дает возможности удовлетворить дополнительным граничным условиям, которые могут оказаться важными в некоторых случаях. Оптимальный закон движе ния, полученный в 1 этой главы, имел разрыв непрерывности второй производной функции положения в граничных точках рассматриваемого интервала, что приводило бы к мягким ударам в работе механизма в этих точках. В настоящем параграфе задача об определении оптимальной передаточной функции механизмов из условия минимума среднеинтегральных ускорений ведомого звена в классе функций, обеспечивающих движение как без жестких , так и без мягких ударов, решается методом Ритца. При этом скорость ведущего звена принимается постоянной. В данной задаче для закона движения механизма используем форму инвариантов подобия. Вы- [c.29]

Графики полученных инвариантов подобия пути скорости 6 и ускорения I приведены на рис. 3,6 для случаев ц = 2, 5, а также для случая fi=l, что соответствует требованию равномерной минимизации средних сил инерции и совпадает с законом равноубывающего ускорения. Полученные законы движения имеют разрывы непрерывности 1-го рода первой производной в граничных и средней точках отрезка [О, 1], что ограничивает возможность непосредственного использования полученных результатов механизмами, работающими на умеренных рабочих скоростях. Для использования полученных результатов в более быстроходных системах необходима предварительная корректировка полученных законов движения с целью ликвидации мягких ударов в граничных точках путем аппроксимации этих законов полиномиальными или тригонометрическими функциями с необходимым числом непрерывных производных во всех точках отрезка. [c.45]

Указанное подтверждается непосредственными расчетами. Так, закон движения 2 ( 2, гл. II) корректирует с целью ликвидации мягких ударов в граничных точках закон движения 1 ( 1, гл. II) для случая постоянной скорости ведомого звена. На рис. 12 приведены графики инвариантов ускорений для этих законов, а также график производной корректировочной функции г (х). Функция г (х) имеет сравнительно большие значения в граничных точках отрезка [0,1] т] (0) =—г) (1)=6 и сохраняет малое среднее (среднеинтегральное) значение на этом же отрезке. Расчеты показывают, что величины критериев 1 / Ц в этих случаях достаточно близки. Так, максимальная величина инварианта скорости, которая соответствует норме / ,. для закона I равна бтах = 1.5, для закона 2 — бщах = 1,565, т. е. разница составляет всего 4,3%. Этот результат показывает, что в ряде случаев корректировка законов движения с мягкими ударами может быть достаточно эффективной, так как ликвидация мягких ударов в граничных точках рассматриваемого отрезка увеличивает область применения полученного закона движения без существенного ухудшения величины исходного критерия. [c.80]

Физ. механизмы волнообразования могут быть связаны либо с ускоренным, либо с равномерным движением излучающих объектов — тол, зарядов и т. д. К первому случаю относится, напр., излучение В, при колебат. движениях частиц, ударе барабанной палочки, pe iKOM торможении заряж. частицы, взрывном расширении газов и т, п. В электродинамике такое излучение наз, тормозным. При этом спектр частот излучения определяется спектром ф-ции источника. При пе-риодич., напр, синусоидальном поступательно-возвратном, движении возмущающего тела (осциллятора) с произвольной амплитудой оно излучает В. с частотами (О, 2(й,. .., кратными частоте своих колебаний со, т. е. на частоте колебаний тела и её гармониках. Естеств, обобщением этого механизма излучения является образование В. при движении тела или заряда по криволинейной траектории. Движение по кругу эквивалентно суперпозиции двух ортогональных прямолинейных осцилляторных движений, и наоборот, два круговых движения в противоположных направлениях могут быть эквивалентны одному прямолинейному осцилля-торному движению. В акустике подобным образом излучают винты двигателей, в электродинамике — частицы, вращающиеся в магн. поле (магн.-тормозное излучение). При равномерном движении объекта в однородной среде излучение возможно, только если он движется со скоростью, превышающей скорость. распространения В, в этой среде, т. е, при сверхволновом — сверхзвуковом, сверхсветовом и т. д, движении. Возмущение, создаваемое движущимся телом, как бы сдувается средой. Порождаемое при этом излучение сосредоточено в конусе с углом при вершине (в точке нахождения тела), равным а=агс os г ф/У, где Оф — фазовая скорость В., У — скорость тела. В среде без дисперсии этот конус (конус Маха) одинаков для всех частот, [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...