Теорема Ривальса

Чтобы доказать теорему, называемую теоремой Ривальса для свободного твердого тела, определим ускорение произвольной точки М тела. Для этого воспользуемся выражением скорости точки М. свободного тела (108.2) [c.292]

Ускорение точки твердого тела, вращающегося вокруг неподвижного центра, равно сумме вращательного и осестремительнсго ускорений (теорема Ривальса) [c.470]

Ускорения точек могут быть найдены двумя способами применением теоремы Ривальса или применением теоремы Кориолиса. [c.495]

Первый способ (теорема Ривальса). Воспользуемся для определения ускорения точек А, М и С формулой [c.495]

После этого находим по теореме Ривальса, что w= w - - W2, где вектор то, = S X Ой направлен перпенднкулярно к ОВ, а вектор ТОг = BBi перпендикулярен к ОА. По модулю [c.138]

Переходим к определению ускорения точки С. Воспользуемся формулой распределения ускорений в твердом теле, вращающемся вокруг неподвижной точки. По теореме Ривальса [c.627]

Теорема Ривальса. Для выяснения кинематического смысла переносного ускорения рассмотрим движение твердого тела относительно неподвижной системы координат Oxyz. Подвижную си- [c.99]

Теорема Ривальса. Ускорение произвольной точки твердого тела складывается из ускорения полюса, вращательного и осе- тремительного ускорений. [c.101]

Решение. Для оцределения ускорения материальной точки воспользуемся теоремой Кориолиса. За относительное движение примем движение материальной точки М по палочке. Переносное ускорение этой точки можно определить, пользуясь теоремой Ривальса. Примем в качестве полюса точку А. Тогда ускорение полюса /о = 0, а ускорение точки М палочки [c.47]

Решение. Воспользуемся теоремой Ривальса и выберем за полюс вершину подвижного конуса, остающуюся неподвижной во все время движения. Будем иметь [c.55]

Определение ускорений точек некоторых тел при сферическом движении по теореме Ривальса и по теореме Кориолиса. [c.9]

Полученные из сделанного анализа результаты можно резюмировать следующей теоремой Ривальса. [c.139]

Теорема Ривальса. Полное ускорение точек неизменяемой системы, имеющей неподвижную точку, слагается геометрически из двух векторов 1) вектора представляющего центростремительное ускорение, которое имела бы точка, если бы направление мгновенной оси и угловая скорость вращения не изменялись, а [c.139]

Теорема. Полное ускорение точка свободного твердого тела слагается геометрически из двух векторов, из которых один представляет полное ускорение какой-либо точка тела, принятой за начало координат, а второй представляет полное ускорение рассматриваемой точки, определяемое по теореме Ривальса, в том предположении, что начало подвижных осей координат неподвижно. Это очевидно из сличения полученных формул с формулами 4. [c.140]

Итак, ускорение точки твердого тела складывается из вращательного ускорения вокруг вектора углового ускорения и центростремительного ускорения при вращении вокруг вектора угловой скорости. Это предложение называется теоремой Ривальса. [c.260]

Доказательство. Воспользуемся теоремой 2.16.3 Ривальса. Так как абсолютное ускорение искомой точки равно нулю, то имеем урав- [c.145]

Если за полюс принять мгновенный центр ускорений плоскопараллельного движения, то по теореме 2.16.3 (Ривальса) формула для расчета ускорения произвольной точки М тела примет вид [c.148]

ТЕОРЕМА [Остроградского — Карно кинетическая энергия, теряемая системой при ударе, равна доле кинетической энергии системы, соответствующей потерянным скоростям о параллельном переносе силы силу, приложенную к абсолютно твердому телу, можно, не изменяя оказываемого действия, переносить параллельно ей самой в любую точку тела, прибавляя при этом пару с моментом, равным моменту переносимой силы относительно точки, куда сила переносится о проекции производной вектора проекция производной от вектора на какую-нибудь неподвижную ось равна производной от проекции дифференцируемого вектора на ту же ось о проекциях скоростей двух точек тела проекции скоростей двух точек твердого тела на прямую, соединяющую эти точки, равны друг другу Пуансо при движении твердого тела вокруг неподвижной точки подвижный аксоид катится по неподвижному аксоиду без скольжения Ривальса ускорение точек твердого тела, имеющего одну неподвижную точку, равно векторной сумме вращательного и осестремительного ускорений Робертса одна и та же шатунная кривая шарнирного четырехзвенника может быть воспроизведена тремя различными шарнирными четырехзвенниками [c.284]

Если связать подвижную систему координат с твердым телом, то пз теоремы Кориолиса будем иметь /г=0, / =0 и ускорения точек твердого тела будут определяться формулой Ривальса ]= + Ц где р —радиус-вектор начала подвижной системы координат. Если за начало подвижной системы координат выбрать точку твердого [c.109]

Теорема Кориолиса об ускорении материальной точки в сложном движеиии и формула Ривальса о распределении ускорений в твердом теле дают представление об ускорениях точек в сложном движении. Теорема Кориолиса определяет переход от одной системы координат к другой при нахождении ускорения материальной точки (системы движутся отно-сительпо друг друга). Наиболее важным является во<прос об определении переносного ускорения материальной точки при выборе различных систем отсчета. Переносное движение не зависит от характера агносительного движения материальной точки. [c.6]

Формула Ривальса раскрывает характер теоремы Кориолиса, давая полное представление об определении ускорения точки подвижной системы отсчета. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...