Приближенные граничные условия Леонтовича

Приближенные граничные условия Леонтовича в форме (7.28) — (7.30) позволяют получать приближенные решения задач, точное решение которых связано со значительными математическими трудностями. [c.52]

В качестве граничных условий на контуре поперечного сечения можно использовать приближенные граничные условия Леонтовича (см. 7 гл. I). [c.321]

Согласно приближенным граничным условиям Леонтовича тангенциальные компоненты векторов Е ж Н яа границе раздела двух сред связаны соотношениями [c.321]

Будем рассматривать распространение симметричной волны типа Е. Отличными от нуля в этой волне будут компоненты Ег, Е и Яф. Со1 ласно] приближенным граничным условиям Леонтовича тангенциальные компоненты Е и Яф связаны соотношением [c.343]

Граничные условия для функции V найдем из приближенных граничных условий Леонтовича. Согласно приближенным граничным условиям тангенциальные компоненты векторов Е VI Н при 2 = 0 связаны соотношением [c.375]

Рис. 2.17. К установлению приближенных граничных условий Леонтовича

Приближенные граничные условия Леонтовича удобно рассмот реть с точки зрения представления о поверхностном импедансе Волновым сопротивлением свободного пространства, или его импе дансом, как известно, называют отношение Ег/Ну = 20 щ ом, в прел- [c.52]

Подставляя выражение (2.29) в приближенные граничные условия Леонтовича (2.28), находим [c.55]

Так же, как и при изучении структуры радиоволны в пункте приема и при выводе формулы Шулейкина—ван-дер-Поля, делается предположение, что модуль комплексной диэлектрической проницаемости много больше единицы. Применяя приближенные граничные условия Леонтовича, Е. Л, Фейнберг получил строгое выражение для множителя ослабления вертикально поляризованной волны, распространяющейся над неоднородной трассой. [c.74]

Если учитывать конечную проводимость элементов решетки с помощью граничных условий Леонтовича, то, как и в случае идеально проводящих элементов, методы, развитые в [235, 25], позволяют свести задачу к решению бесконечной системы линейных алгебраических уравнений, свойства которой обеспечивают экспоненциально малую погрешность метода редукции, а для редкой решетки — сходимость метода последовательных приближений. Последний в длинноволновой области позволяет получить (е — относительная диэлектрическая проницаемость элементов решетки) [c.65]

Приближенные граничные условия на поверхности проводящих тел в нашей литературе называются обычно граничными условиями Леонтовича.— Прим. ред. [c.143]

Если плоская электромагнитная волна падает под произвольным углом иа границу раздела двух сред с потерями, то отраженную и преломленную волны следует считать неоднородными, поскольку плоскость равных амплитуд должна совпадать с границей раздела. Для реальных металлов угол между фазовым фронтом и плоскостью равных амплитуд мал (см. задачу 5.34), п( тому можцо полагать, что угол преломления равен нулю. Это позволяет ввести приближенное граничное условие для реальных металлов (граничное условие Леонтовича) [c.64]

Леонтович М, A. О приближенных граничных условиях для электромагнитного поли на поверхноста хорошо проводящих тел. Сб. Исследования по распространению радиоволн , изд. АН СССР, вып. 2, 1948, стр. 5—12. [c.333]

При таком подходе макроскопич. поля и движение отд. частиц среды выпадают из рассмотрения. Так, в отсутствие дисперсии, согласно Ома закону j = a Ei, плотность тока в проводнике при учёте только свободных зарядов полностью определяется тензором его проводимости и средним электрич. полем Е,. В соответствии с этим иногда делают дополнит, приближения. Скажем, в электростатике поле внутри проводника считается равным нулю, а свободные заряды—сосредоточенными только на его поверхности, хотя в действительности они отличны от нуля, по крайней мере в тонком поверхностном слое. Аналогично в магнитостатике сверхпроводников 1 -го рода вследствие Мейснера эффекта предполагается невозможным существование объёмных внутренних плотностей тока и маги, поля, хотя они заведомо имеются в поверхностном слое конечной толщины (см. также Скии-эффект, Леонтовича граничное условие). Подобные дополнит, приближения не обязательны, поскольку ур-ния (23) позволяют учесть сколь угодно резкие изменения полей в пространстве и во Времени, если в них не проведено усреднение по физически бесконечно малым объёму и интервалу времени. Последняя операция, часто используемая со времён Лоренца (1902), ведёт к более грубому пренебрежению флуктуаци-я fи, чем статистич. усреднение, и может ограничивать возможности анализа пространственной и частотной дисперсии сред, напр, динамики поверхностных поляритонов. Что касается возможного отличия действующего на заряды поля от среднего Е (т. н. поправки Лоренца, равной, напр.. Eg - Е=4пР 1Ъ в кубич. кристалле или в газе нейтральных молекул), то в обоих способах усреднения оно предполагается принятым во внимание при микроскопич. выводе материальных соотношений благодаря учёту корреляций взаимного расположения частиц и их взаимной непроницаемости. [c.529]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...